Упругое неупругое рассеяние

Cтраница 3

Нелинейные оптические эффекты в волоконных световодах, обусловленные восприимчивостью третьего порядка, можно разбить на два класса: эффекты упругого и неупругого рассеяния. К эффектам упругого рассеяния относятся эффекты, в которых не происходит обмена энергией между полем световой волны и диэлектрической средой. [31]

Одним из интересных вопросов физики высоких энергий является вопрос о том, на каких расстояниях происходит взаимодействие в процессах упругого и неупругого рассеяния при высоких энергиях. Чтобы сформулировать проблему, а также четко определить, что мы понимаем под расстоянием, рассмотрим какой-нибудь конкретный случай, например упругое рассеяние л-ме-зонов на нуклонах. [32]

При прохождении нейтронов через вещество ( горную породу) они взаимодействуют с ядрами атомов, причем существует несколько типов элементарных процессов взаимодействия, основными из которых являются упругое и неупругое рассеяние и радиационный захват нейтронов. Эти три процесса зависят от энергии нейтронов и свойств вещества и практически полностью определяют распространение нейтронов в среде. [33]

В электронной микроскопии высокого разрешения обычно используют тонкие образцы, поскольку на изображениях толстых образцов накладывается много деталей и, кроме того, разрешение имеет тенденцию ухудшаться из-за эффектов многократного упругого и неупругого рассеяния. [34]

Здесь д - номер группы, G - общее число групп, Ng ( r, 7, АО - фазовая плотность нейтронов группы g, ag ( r) - макроскопическое сечение поглощения, учитывающее рассеяние всех видов и захват, f3gg ( r) - матрица переходов нейтронов из группы д в группу g, учитывающая упругое и неупругое рассеяние. [35]

По энергии нейтроны ( в сравнении со средней энергией теплового движения СГ, где / с - постоянная Больц-мана, Т - абс. Нейтроны в в-ве испытывают упругое и неупругое рассеяние. При достаточной энергии нейтроны могут выбивать частично ионизир. [36]

При взаимодействии ионных или метастабильных атомных пучков с исследуемой поверхностью твердого тела возникают вторичные процессы, которые можно использовать для получения информации о природе бомбардируемой поверхности. К ним относятся: упругое и неупругое рассеяние атомов или ионов, ионная, электронная и фотонная эмиссия. Здесь рассмотрим только явления электронной эмиссии с поверхности твердых тел под действием бомбардировки ионными пучками и пучками возбужденных атомов. Существуют два различных процесса возбуждения электронного эмиссионного спектра при облучении ионными пучками. Первый называют кинетической эмиссией, когда кинетическая энергия налетающего иона или атома передается электронам атомов мишени. И второй, по аналогии, - потенциальной эмиссией, когда медленно движущаяся бомбардирующая частица, обладающая значительной потенциальной энергией, расходует эту потенциальную энергию на возбуждение электронных процессов в приповерхностной области твердого тела. Первый процесс лежит в основе метода ионной оже-спектроскопии ( ИОС), когда под действием бомбардировки ионными пучками высокой энергии возникают безызлучательные ожепере-ходы в электронных оболочках атомов мишени. Процесс потенциальной эмиссии электронов более сложен. Избыточная энергия, выделяющаяся при нейтрализации иона, передается другому электрону из валентной зоны твердого тела. Если передаваемая энергия превышает энергию связи второго электрона, то электрон эмиттируется с поверхности. [37]

Все взаимодействия нейтронов с веществом имеют ядерный характер. Могут также иметь место процессы упругого и неупругого рассеяния. [38]

Поток движущихся электронов ( ( 3-излучение) проникает в вещество на значительно меньшее расстояние, чем рентгеновское и V-излучение, и быстро поглощается веществом. Взаимодействие Р - излучения с веществом происходит путем упругого и неупругого рассеяния, торможения электронов в электрическом поле атомов. Упругое рассеяние имеет место, когда электроны взаимодействуют с атомами или с электронами их оболочек, и состоит в изменении направления движения электрона без изменения общей энергии столкнувшихся частиц. [39]

Так как потенциалы возбуждения Не лежат между 19 7 и 24 5 эв, то небольшой пик отвечает тем электронам, которые потеряли примерно такую энергию в результате неупругого рассеяния; большой пик обусловлен упругим рассеянием с очень малой потерей энергии. При рассеянии электронов большей энергии пики, соответствующие упругому и неупругому рассеянию, делаются сравнимыми. Например, при Я 150 эв и 616 площади обоих пиков практически равны друг другу. [40]

В отличие от заряженных частиц, и у-квантов, нейтроны при прохождении через вещество взаимодействуют главным образом лишь с ядрами атомов; электроны в этом процессе практически не участвуют. При взаимодействии нейтронов с веществом протекают три основных процесса: упругое и неупругое рассеяние и радиационный захват. [41]

Первый резонанс в сечении рассеяния электронов молекулами бензола наблюдается в области 1 - 2 эв [40] - электрон захватывается на первую незанятую я-орбиталь, квазистационарный уровень отделен от сплошного спектра / - волновым барьером. Диссоциативный захват электронов не может осуществляться при такой энергии - наблюдается только резонансное упругое и неупругое рассеяние электронов. [42]

Значение дисперсионных соотношений далеко выходит за рамки электродинамики сплошных сред. В физике элементарных частиц тоже имеют место аналогичные соотношения между амплитудами упругого и неупругого рассеяния, выражающие принцип причинности, как и формулы Крамерса - Кронига. В физике элементарных частиц справедливость принципа причинности для расстояний 10 14 см и меньше подвергалась неоднократно сомнению. Поэтому экспериментальная проверка дисперсионных соотношений имеет здесь большой принципиальный интерес. [43]

Система теней, образованных упруго рассеянными протонами в монокристалле вольфрама. [44]

В предшествующем пункте мы видели, что для частиц, вылетающих из узлов решетки, направления вдоль кристаллографических осей и плоскостей являются закрытыми. Поэтому, если узлы монокристалла в результате ядерных процессов ( а-распад, упругое и неупругое рассеяние про: тонов) станут излучателями частиц, то в направлениях осей и плоскостей должны наблюдаться своеобразные тени. Это явление было предсказано и обнаружено А. Ф. Туликовым ( 1965) и названо им эффектом теней. На рис. 8.16 приведена система теней, которая создана на фотопластинке протонами, упруго рассеянными в монокристалле вольфрама. Пятно в центре представляет собой тень от цепочек, выстроенных вдоль этой оси. Остальные точечные тени образованы цепочками других направлений. Наконец, темные линии представляют собой тени от кристаллических плоскостей. [45]

Страницы: 1 2 3 4