Первое рассеяние
Cтраница 1
 |
Установка для изучения рассеяния на малые углы ( счетчик перемещается в плоскости чертежа. [1] |
Первое рассеяние определяется размерами частиц ( неоднородностей), а второе - кристаллич. [2]
Упрощение состоит в том, что в таком случае достаточно учитывать только первое рассеяние - рассеяние основного пучка, а всеми повторными можно пренебречь. [3]
Это вполне естественно, так как: 1) в расчет вошло только первое рассеяние солнечного света, к которому в действительности добавляется еще многократное рассеяние, увеличивающее яркость неба; 2) в расчете совсем не учтено влияние примесей, всегда присутствующих в реальной атмосфере, таких, как водяные пары, мелкая пыль, частицы дыма и другие, которые также рассеивают солнечный свет и увеличивают яркость неба. [4]
С увеличением в сцинтилляторе концентрации ядер бора возрастает число процессов рассеяние-захват в малые интервалы времени после первого рассеяния. [6]
Предположение о том, что быстрые нейтроны становятся тепловыми очень близко от точки, в которой они испытывают первое рассеяние, - довольно грубое. Нейтрон может пройти еще сравнительно большой дополнительный путь в течении последней фазы замедления. Для сред с тяжелыми ядрами расстояние, пробегаемое нейтроном до замедления, может фактически стать весьма большим по сравнению с расстоянием, которое проходит тепловой нейтрон. Ферми ( модель непрерывного замедления нейтронов), показывают, что учет блуждания нейтрона в процессе замедления улучшает расчет распределения тепловых нейтронов. [7]
Таким образом, если среди случаев двойного рассеяния антипротонов отбирать случаи, для которых направление поляризации спина при первом рассеянии будет перпендикулярно направлению магнитного поля, то за время между первым и вторым рассеянием спин антипротона должен повернуться из-за прецессии на определенный угол вокруг направления магнитного поля. [8]
Таким образом, если среди случаев двойного рассеяния антипротонов отбирать случаи, для которых направление поляризации спина при первом рассеянии будет перпендикулярно к направлению магнитного поля, то за время между первым и вторым рассеяниями спин антипротона должен повернуться из-за прецессии на определенный угол вокруг направления магнитного поля. Измеряя угол поворота и зная время поворота ( по пробегу между точками первого и второго рассеяний), можно из формулы (15.2) вычислить магнитный момент антипротона. Вычисления дали - 1 8цв, однако ожидаемое значение ( - 2 79 и в) не противоречит результатам эксперимента, так как он недостаточно точен. [9]
Последовательность столкновений для отдельного электрона изображена на рис. VII. Первое рассеяние происходит на поверхности. Углы отклонения 60 и Ф0, а также длина шага А0 вычислены по методу Монте-Карло. [10]
Последовательность столкновений для отдельного электрона изображена на рис. VII. Первое рассеяние происходит на поверхности. Углы отклонения 90 и Ф0, а также длина шага А0 вычислены по методу Монте-Карло. [11]
Поэтому при использовании неполяризованных пучков и мишеней поляризация исследуется только в опыте по двойному рассеянию. В первом рассеянии пучок поляризуется, во втором - анализируется. [13]
 |
Пластина с. [14] |
Таким образом, мы определим S ( x) dx как число первых рассеивающих столкновений в единицу времени в dx в окрестности точки х, a. S ( x) эквивалентен плотности первых рассеяний в пластине. [15]
Страницы: 1 2