Первое рассеяние

Cтраница 2

Для простоты предположим, ч го все векторы k, k, kz и fe лежат в одной плоскости. Вектор п, характеризующий поляризацию после первого рассеяния, направлен вверх перпендикулярно к плоскости чертежа. [16]

Интервал первого столкновения. тт, / 7. [17]

Как уже упоминалось выше, поток при Е - Е0 не определен и вклад от первого соударения можно учесть особым образом. Для рассматриваемой здесь чисто рассеивающей среды имеется точно q0 первых рассеяний в единице объема за единицу времени. [18]

Действительно, посмотрим на схематический рис. 5.6. Пусть после первого рассеяния влево пойдут только частицы со спином, направленным вверх. Для простоты мы считаем поляризацию стопроцентной. Реально поляризация процентов 40 считается сильной. Тогда вправо пойдет столько же частиц со спином, направленным вниз, поскольку и в исходном пучке, и в мишени равновероятны все направления спинов. Но во второй рассеиватель попадают уже поляризованные частицы со спином, направленным вверх. [19]

Обычно первичные нуклонные пучки являются неполяризованными и изучаются по результатам взаимодействия с неполяризованными и неориентированными слоями рассеи-вателя. Такое изучение становится возможным благодаря тому, что неполяризованными пучок становится в результате первого рассеяния частично поляризованным и характер этой поляризации можно изучать по ее влиянию на интенсивность рассеяния под разными углами при последующих рассеяниях уже однажды рассеянных пучков. [20]

Поляризация пучка Р () является новым экспериментальным параметром, отражающим свойства ядерного взаимодействия в функции от угла рассеяния, орбитального момента и энергии частиц. Однако из-за Nп Nп этот параметр нельзя измерить сравнением интенсивности левого и правого пучков, получающихся после первого рассеяния. [21]

Для установления инвариантности сильных взаимодействий относительно отражения времени необходимо непосредственно сравнить амплитуды переходов прямого и обращенного во времени процессов. В частности, если имеет место инвариантность относительно отражения времени, то существует прямая связь между поляризацией, возникающей в первом рассеянии, и асимметрией при втором рассеянии этих поляризованных частиц. [22]

При наблюдении D измеряется асимметрия третьего рассеяния, когда пучок, падающий на второй рассеиватель, поляризован поперечно, причем плоскости неех трех рассеяний совпадают. Для измерения А путем первого рассеяния создают частично по-ляризонанный пучок, поворачивают с помощью магнитного ноля его поляризацию так, чтобы она стала продольной, рассеивают на водороде, а в третьем рас-зеяяии измеряют асимметрию в плоскости, перпендикулярной к плоскости второго рассеяния. [23]

Последовательные итерации функции RI ( XXI. а - при a. i 0. б - при х 1. [24]

Как видно из выражения ( 21), поправочная функция источников содержит интеграл от разности между ФП и ее ППЧ пределом, поэтому она оказывается малой по сравнению со средней. Па этом обстоятельстве основан приближенный способ учета перераспределения по частоте при ФП Jf2i, являющийся аналогом метода Соболева для монохроматического рассеяния. Способ заключается в том, что первое рассеяние учитывается с точной ФП, а все многократные - в приближении ППЧ. [25]

Сечение может зависеть лишь от угла & между направлениями падения и рассеяния частицы. Действительно, посмотрим на схематический рис. 5.6. Пусть после первого рассеяния влево пойдут только частицы со спином, направленным вверх. Для простоты мы считаем поляризацию стопроцентной. Реально поляризация процентов 40 считается сильной. Тогда вправо пойдет столько же частиц со спином, направленным вниз, поскольку и в исходном пучке, и в мишени равновероятны все направления спинов. Но во второй рассеиватель попадают уже поляризованные частицы со спином, направленным вверх. [26]

Для изучения реакций с поляризованными пучками протонов используется двойное рассеяние. Двойным рассеянием называется процесс, при котором сначала исходный пучок рассеивается на одной мишени, а затем частицы, рассеиваемые первой мишенью под определенным углом, фокусируются и рассеиваются еще на второй мишени. Смысл двойного рассеяния состоит в том, что при первом рассеянии нуклоны поляризуются. Происхождение этой поляризации рассеянного пучка связано с тем, что если силы взаимодействия зависят от ориентации спинов относительно импульсов частиц, то в определенном направлении частиц с одним направлением спина полетит меньше, чем со спином противоположной ориентации. [27]

Для изучения реакций с поляризованными пучками протонов используется двойное рассеяние. Двойным рассеянием называется процесс, при котором сначала исходный пучок рассеивается на одной мишени, а затем частицы, рассеиваемые первой мишенью под определенным углом, фокусируются и рассеиваются еще на второй мишени. Смысл двойного рассеяния состоит в том, что при первом рассеянии нуклоны поляризуются. Происхождение этой поляризации рассеянного пучка связано с тем, что если силы взаимодействия зависят от ориентации спинов относительно импульсов, частиц, то в определенном направлении частиц с одним направлением спина полетит меньше, чем со спином противоположной ориентации. [28]

Другой особенностью источника быстрых нейтронов, которую следует учитывать при расчетах, является первый пробег. Когда рождается быстрый нейтрон, он движется от точки своего рождения к наружной поверхности, пока не испытает первого столкновения. При относительно больших энергиях сечение поглощения мало ( оно изменяется по закону i / v), так что наиболее вероятно первое рассеивающее столкновение. В большинстве случаев большая доля полного пробега нейтрона в процессе замедления обусловлена именно первым пробегом. Хотя, в среднем, нейтроны испытывают много последующих рассеяний, они происходят в пределах малого расстояния от точки первого рассеяния. В результате нейтрон достигает тепловой энергии в окрестности точки первого столкновения. Можно представить себе следующую грубую картину процесса замедления: первый пробег, который равен длине пробега до замедления, и последующее замедление в точке первого рассеивающего столкновения. Эта грубая модель может быть использована в качестве первого приближения при описании процесса замедления быстрых нейтронов. [29]

Страницы: 1 2