Cтраница 1
Рамановское рассеяние возможно ро е й не только на колебательных модах, но и электронной системы. В этом случае исчезает падающий фотон и возникает стоксов фотон, а разность энергий поглощается электроном, как показано на фиг. [1]
Рамановское рассеяние возможно ния не только на колебательных модах, но и электронной системы. [2]
Явление рамановского рассеяния представляет собой второй пример процесса с участием фононов, при котором сохраняются энергия и импульс. Рамановское рассеяние подобно бриллю-эновскому рассеянию и отличается главным образом тем, что представляет собой рассеяние света на оптических, а не на акустических колебательных модах. Рассеяние видимого света на оптических модах приводит к смещениям частоты, типичное значение которых имеет порядок нескольких сотен ангстрем. [3]
Полосы рамановского рассеяния обычных растворителей могут мешать при работе с высокочувствительным спектрофлуо-риметром. Если для этих полос значения б малы, то их интенсивность можно уменьшить введением на пути луча поляризатора, пропускающего только горизонтально поляризованный свет. [4]
При вынужденном рамановском рассеянии выходное излучение испускается не во всех направлениях, а в совершенно определенном направлении. Поэтому источники излучают не независимо, а связаны по фазе и направлению излучения за счет высокой мощности излучения на рамановской частоте. В противоположность спонтанному эффекту, при вынужденном рамановском эффекте излучение, уже существующее на рамановской частоте, влияет на процесс излучения на этой частоте. Высокая интенсивность, которая может достигать интенсивности падающего пучка, получается за счет механизма усиления на рамановской частоте. Так как усиление существенно зависит от частоты, то вынужденное излучение происходит главным образом на той частоте, па которой усиление максимально. В результате ширина спектральной линии выходного излучения мала по сравнению с шириной линии спонтанной эмиссии. [5]
При вынужденном рамановском рассеянии выходное излучение испускается не во всех направлениях, а в совершенно определенном направлении. Поэтому источники излучают не независимо, а связаны по фазе и направлению излучения за счет высокой мощности излучения на рамановской частоте. В противоположность спонтанному эффекту, при вынужденном рамановском эффекте излучение, уже существующее на рамановской частоте, влияет на процесс излучения на этой частоте. Высокая интенсивность, которая может достигать интенсивности падающего пучка, получается за счет механизма усиления на рамановской частоте. Так как усиление существенно зависит от частоты, то вынужденное излучение происходит главным образом на той частоте, на которой усиление максимально. В результате ширина спектральной линии выходного излучения мала по сравнению с шириной линии спонтанной эмиссии. [6]
Поскольку эффективность рамановского рассеяния обычно очень мала ( в некоторых случаях составляет 1012), все части этой системы должны быть оптимизированы. Рассмотрим каждую из них по отдельности. [7]
Методика, использующая рамановское рассеяние, вместе с тем имеет немало трудностей на пути к корректным количественным измерениям, главной из которых является влияние большого числа плохо учитываемых факторов на интенсивность измеряемых ра-мановских линий, а также необходимость использования прибора с высокой чувствительностью и высоким разрешением по спектру. [8]
Таким образом, рамановское рассеяние на ТО фононах запрещено в геометрии рассеяния назад. Для геометрий рассеяния х ( у, z) - x и x ( z, у) - х соответствую-интенсивность рассеяния пропорциональна C. [9]
Следовательно, процесс рамановского рассеяния можно описать с помощью рамановской восприимчивости Х () / И05) - - W R ( юи) кот Рая имеет лоренцеву форму линии и является чисто мнимой при резонансе. Так как Хн ( ьь) связывает поляризацию с кубическим произведением полей, то раманов-ская восприимчивость в общем трехмерном случае является тензором четвертого ранга, характеризующим рассеивающую среду. [10]
Следовательно, процесс рамановского рассеяния можно описать с помощью рамановской восприимчивости % R ( со0) Хс ( й) OCofoO которая имеет лоренцеву форму линии и является чисто мнимой при резонансе. Так как Хд ( ш) связывает поляризацию с кубическим произведением полей, то рамановская восприимчивость в общем трехмерном случае является тензором четвертого ранга, характеризующим рассеивающую среду. [11]
Некоторые авторы используют термин рамановское рассеяние, имея в вчду только рассеяние света оптическими фононами. Такие процессы рассматриваются в гл. [12]
Вместе с тем, вызванное рамановское рассеяние представляет собой нелинейный опти ческий процесс. [13]
Пусть проводится эксперимент по рамановскому рассеянию, в котором пучок от гелий неонового лазера ( л 6328 А) рассеивается этой модой. Тогда сохранение волнового вектора приводит к появлению стоксовой компоненты, частота которой зависит от угла между стоксовым и лазерным пучками. [14]
Пусть проводится эксперимент по рамановскому рассеянию, в котором пучок от гелий-неонового лазера ( Я 6328 А) рассеивается этой модой. Тогда сохранение волнового вектора приводит к появлению стоксовой компоненты, частота которой зависит от угла между стоксовым и лазерным пучками. [15]