Знак - время
Cтраница 3
Каждый из уровней не более чем двухкратно вырожден, так как при включении внешнего магнитного поля инвариантность относительно изменения знака времени снимается. [31]
Симметрия уравнений движения относительно отражения времени проявляется по-своему, не так, как другие симметрии, поскольку при изменении знака времени начальное и конечное состояния физической системы меняются местами. Другой характерной особенностью отражения времени является то, что ему в квантовой теории не соответствует никакого закона сохранения. [32]
Последнее равенство имеет место всегда, если два параметра, я /, и xi, таковы, что при обращении знака времени один из них изменяет свой знак, а другой не изменяет. [33]
Соотношение (8.25) было обосновано Онзагером для неравновесных процессов с использованием принципа микроскопической обратимости, выражающего инвариантность уравнений движения частиц относительно операции обращения знака времени. Соотношение взаимности в виде (8.25) справедливо при отсутствии внешних магнитных полей и вращения системы как целого при условии, что обе рассматриваемые силы являются одновременно четными или нечетными функциями импульсов частиц ( см. гл. [34]
Между электрическими и магнитными свойствами кристаллов существует глубокое отличие, связанное с разницей в поведении зарядов и токов по отношению к изменению знака времени. [35]
Интересно, но вовсе не удивительно, что в 1903 - 1904 гг. Эйнштейн из-за своей изоляции не заметил тонкости с обращением знака времени. [36]
Примером другого типа симметрии физических законов является так называемый закон четности, согласно которому все физические законы должны сохранить свой вид, если одновременно изменить знак времени, знаки зарядов и ориентацию пространства. [37]
Поэтому в терминах функций i) sa обращению времени соответствует переход от t scr к Фз, - о 4 как и должно было быть, поскольку изменение знака времени меняет направление момента. [38]
В заключение подчеркнем, что соотношение ( 4) не связано с каким-либо конкретным предположением о механизме реакции, а основано только на симметрии уравнений квантовой механики по отношению к изменению знака времени. [39]
Из обоих свойств ( 119 2 - 3) следует также, что ф / ЛО-Ф / ( 0 - В этом выводе молчаливо подразумевалось, что сами величины KI таковы, что при изменении знака времени они остаются неизменными. Если обе величины xt и xk обладают таким свойством, то соотношение ( 119 3) будет по-прежнему справедливым. [40]
Вектор S ( x, y, z) помимо обычных преобразований симметрии должен обладать еще одним своеобразным элементом симметрии R, заключающимся в изменении его знака: RS ( x, у, z) - S ( x, у, z) при изменении знака времени. Это является следствием инвариантности уравнений квантовой механики относительно одновременной замены знака времени и знака магнитных полей и спинов. [41]
Вектор S ( x, y, z) помимо обычных преобразований симметрии должен обладать еще одним своеобразным элементом симметрии R, заключающимся в изменении его знака: RS ( x, у, z) - - S ( x, у, z) при изменении знака времени. Это является следствием инвариантности уравнений квантовой механики относительно одновременной замены знака времени и знака магнитных полей и спинов. [42]
Изменение знака времени должно сопровождаться комплексным сопряжением волновой функции. [43]
 |
Комплексное сопряжение падающей волны ф ( т е. [44] |
Следует заметить, что для получения поля Е2 из Е мы проводим комплексное сопряжение части поля, зависящей только от пространственной координаты, оставляя множитель е1 без изменений. Это эквивалентно обращению знака времени t при неизменной пространственной части. [45]
Страницы: 1 2 3 4