Рассмотрение - колебание
Cтраница 2
При рассмотрении колебаний нелинейных систем гармонический анализ не дает решения проблемы. [16]
 |
Вблизи О К теплоемкость электронного газа выше теплоемкости решетки.| Зависимость потенциальной энергии от смещения. Учтен только гармонический член. [17] |
При рассмотрении колебаний атомов кристаллической решетки, а также теплоемкости твердых тел, связанной с этими колебаниями, предполагалось, что силы, действующие между атомами, упругие и атомы совершают гармонические колебания с малыми амплитудами около их средних положений равновесия. Это позволило разделить весь спектр колебаний на независимые моды, рассчитать в этом приближении тепловую энергию кристалла и получить формулу для теплоемкости, хорошо описывающую ее поведение при низких и высоких температурах. [18]
Включим в рассмотрение колебания, отраженные от границы. Точка ларморовского резонанса ограничивает область прозрачности коротковолновых колебаний. Слева от нее, т.е. при х 0, амплитуда отраженных колебаний должна быть экспоненциально малой. [19]
Итак, рассмотрение колебаний атомов в одномерной цепочке, состоящей из атомов одного сорта, показывает, что при низких частотах колебаний и длинных волнах ( малых волновых векторах k) характеристики волнового движения атомов оказываются близкими к соответствующим характеристикам для изотропного континуума и в пределе с ними совпадают. Однако с ростом k обнаруживается заметное различие этих характеристик: выявляется дисперсия частоты, частота колебаний начинает периодически зависеть от k, причем максимальные значения частоты обнаруживаются на границе зоны Бриллюэна, при этих же k обращается в нуль групповая скорость. Плотность состояний вблизи границы зоны Бриллюэна имеет особенность корневого типа. [20]
Перейдем к рассмотрению колебаний призматических стержней, обладающих в отличие от струны значительной поперечной жесткостью. Прежде всего напомним, что различают три типа колебаний: продольные, поперечные и крутильные. [21]
Перейдем к рассмотрению колебаний в системе, на которую действует некоторое переменное внешнее поле; такие колебания называют вынужденными в отличие от рассмотренных в предыдущем параграфе так называемых свободных колебаний. [22]
Перейдем к рассмотрению колебаний призматических стержней, обладающих в отличие от струны значительной поперечной жесткостью. Прежде всего напомним, что различают три типа колебаний: продольные, поперечные и крутильные. [23]
Перейдем к рассмотрению колебаний массы, движущейсй возвратно-поступательно. [24]
Переходя к рассмотрению связных колебаний системы корпус - ротор, будем предполагать ее линейной; силы трения, приложенные к ротору в пролетах между опорами, учитывать не будем. Схематически опору можно представлять себе как массу ( корпус подшипника) на пружине ( стенка, конус), прикрепленную к корпусу. [25]
Выше при рассмотрении колебаний неучитывалось сопротивление среды, в которой совершаются колебания ( например, сопротивление воздуха), трение в опорных частях системы, внутреннее сопротивление, связанное с тем, что материал не обладает идеальной упругостью, и другие сопротивления. Поэтому решения, полученные без учета сопротивлений, являются приближенными. [26]
Выше при рассмотрении колебаний не учитывались сопротивление среды, в которой совершаются колебания ( например, сопротивление воздуха), трение в опорных частях системы, внутреннее сопротивление, связанное с тем, что материал не обладает идеальной упругостью, и другие сопротивления. Решения, полученные без учета сопротивлений, являются приближенными. [27]
Часто при рассмотрении колебаний такого маятника проецируют силу тяжести Р на направления касательной к траектории и нити. Затем нередко утверждают, что 1 - сообщает маятнику тангенциальное ускорение, а / - % уравновешивается реакцией нити Q. Последнее вообще неверно ко всех точках, кроме крайних ( сила Q - Г2 должна сообщить нормальное ускорение, т.е. равна то2 / /, а не нулю. [28]
Часто при рассмотрении колебаний такого маятника раскладывают силу тяжести Р на составляющие Ft и Рг по касательной к траектории и вдоль нити. Затем нередко утверждают, что F сообщает маятнику тангенциальное ускорение, a Fa уравновешивается реакцией нити Q. [29]
Поэтому при рассмотрении колебаний атомов силу F в этом приближении называют квазиупругой. Из теории колебаний известно также, что колебания под действием возвращающей силы, пропорциональной смещению, оказываются гармоническими. [30]
Страницы: 1 2 3 4