Cтраница 3
Представляется возможным аналогично тому, как это было сделано при рассмотрении статических и стационарных полей, выразить и в общем случае переменного электромагнитного поля векторы Е и В через вспомогательные величины - векторный потенциал А и скалярный потенциал U поля. Введение этих вспомогательных величин ценно тем, что они в случае однородной и изотропной среды довольно просто вычисляются по заданным распределению в пространстве и изменению во времени свободных зарядов и токов проводимости и переноса. Естественно, что при этом Ant / являются функциями не только координат, но и времени. [31]
Представленные на рис. 5.8 поля средних скоростей в целом подтверждают тенденции, наблюдаемые при рассмотрении полей температур. В нижнем сечении 2 ( рис. 5.8, е) на большой площади наблюдается достаточно равномерный конвективный поток воздуха после теплообменников. [32]
В этом разделе будет изучено ограничение для кодов, определенных в теореме 4, состоящее в рассмотрении небольших полей. [33]
Выяснив целесообразность введения операторов квантованного поля в теорию систем, состоящих из многих частиц, перейдем к рассмотрению релятивистских полей. [34]
Прежде чем переходить к конкретным примерам, приведем некоторые соотношения из области электростатики, которые оказываются удобными для рассмотрения полей периодических решеток заряда. [35]
Выражения для полей в общем случае довольно сложны, и мы не будем их выписывать, ограничившись лишь рассмотрением полей в волновой зоне. [36]
Математическое описание процесса смешения в зоне плавления, изложенное впервые в работе [106], весьма сложно и основано на рассмотрении полей скоростей деформаций в пленке и в зоне циркуляции расплава. [37]
Речь в этой книге будет идти только о геометриях, имеющих базой бесконечное множество элементов ( таким образом, мы опускаем, например, геометрии, вытекающие из рассмотрения полей Галуа), связанных соотношениями, из которых наиболее важно соотношение близости ( Мы почти целиком оставляем в стороне геометрии, опирающиеся только на отношения и операции алгебры. [38]
Эти очень беглые замечания по поводу телеграфных уравнений были приведены частично для того, чтобы пояснить историческое происхождение понятия волнового сопротивления, а также для того, чтобы подготовить переход к рассмотрению быстропеременных полей в следующих параграфах. [39]
По аналогии можно заключить, что предельный случай сильного возмущающего кубического поля лишь редко может передавать все характерные особенности истинных спектров, если пренебречь взаимодействиями t g - eg, и, действительно, большинство спектров можно интерпретировать только на основании рассмотрения полей промежуточной силы с включением взаимодействий описанных выше типов. Однако предельный случай сильных полей является очень полезным приближением, поскольку он позволяет найти окончательные уровни, в которые должны превратиться теоретически энергетические уровни свободного атома при очень больших значениях А. [40]
Рассмотрение полей, приведенных на рис. 26, показывает, что плазменный нагрев обладает рядом преимуществ, обеспечивающих его эффективность. Существенным достоинством плазменного нагрева по сравнению с электроконтактным является прогрев зоны деформации вблизи поверхности сдвига, тогда как при ЭКП тепловыделение концентрируется только вблизи контактных поверхностей инструмента. Прогрев зоны деформации вызывает снижение прочностных характеристик материала обрабатываемой заготовки, что в ряде случаев является решающим условием повышения производительности процесса резания и периода стойкости режущего инструмента. По сравнению с нагревом ТВЧ, когда зона деформации также прогревается, теплота, внесенная плазмотроном, проникает в массу заготовки на значительно меньшую глубину, концентрируясь в основном в пределах срезаемого слоя. [41]
При рассмотрении полей низшей симметрии, все еще оставляющих орбитальное вырождение, подобных тригональному полю, действующему на кубический дублет Гз, нужны очевидные изменения. Более того, мы увидим ниже, что, если эти поля намного слабее кубического поля, их влияние часто существенно уменьшается за счет динамического эффекта Яна - Теллера. [42]
Часто при рассмотрении парных корреляционных полей ни линейная, ни полиномиальная регрессия не дают желаемой точности приближения. В этих случаях приходится обращаться к другим видам зависимостей: гиперболической, степенной, показательной и др. Покажем, что в ряде ситуаций эти зависимости оказываются не менее удобными, чем линейная, поскольку легко к ней сводятся. [43]
V используется метод рассмотрения сильных конденсатных полей, разработанный в [20] и [21], и дается выражение для энергии сильно развитого конденсата ( модель предельного поля), которое используется в VI 1.2 для оценок, связанных с возможным существованием сверхплотных ядер. [44]
Считают, что факельный процесс горения, протекающий в туннелях, аналогичен свободно горящему факелу. Отличия выявляются при рассмотрении полей скоростных напоров, которые-в начальной части туннеля имеют зоны отрицательных напоров, где происходит рециркуляция ( возвратное движение) продуктов горения к корню факела. Недостаточная длина туннеля может послужить причиной подсасывания к корню факела из топки газов, имеющих низкую температуру и ухудшающих условия горения. Значительное сокращение длины факела достигается при установке в туннеле вблизи кратера конусообразной вставки. [45]