Рассмотрение - физический процесс
Cтраница 1
Рассмотрение физических процессов и анализ уравнения ( 9 - 2) показывают, что характер протекания процесса запирания тиристора и время выключения зависят от параметров самой структуры и условий коммутации, которые характеризуют начальные распределения носителей заряда. Последние определяются условиями работы тиристора на этапе, предшествующем началу коммутации, и на этапе уменьшения анодного тока до нуля ( t), которые в свою очередь зависят от схемы и, закона работы коммутирующего устройства преобразователя. При больших скоростях восстановления прямого напряжения ( duT / dt 50 ч - 100 в / мксек) в базовых областях тиристора за счет емкостного тока центрального перехода накапливаются заряды. В этом случае на условия запирания влияют также процессы на интервале, следующем за интервалом выключения. Время выключения тиристора и потери мощности при выключении являются важными факторами при проектировании широтно-импульсного преобразователя, определяющими максимально возможную частоту коммутации в схеме и параметры коммутирующих цепей. [1]
Рассмотрение физических процессов в них следует начать с характеристики поведения стали в пульсирующих магнитных полях, без чего невозможен дальнейший анализ явлений в машинах. К сожалению, в технической литературе практически отсутствуют конкретные сведения по этому вопросу, необходимые для качественного и количественного анализа явлений. Это побудило нас провести некоторые исследования в этой области, изложению результатов которых и посвящена следующая глава. [2]
 |
Характеристики одновременного намагничивания переменным и постоянным магнитными полями некоторых материалов для тороидальных витых сердечников. [3] |
Рассмотрение физических процессов работы усилителя показало, что токи и напряжения в схеме имеют сложную несинусоидальную форму. Картина еще более осложняется, если учесть, что характеристики реальных сердечников нелинейны и имеют петлю гистерезиса. [4]
Рассмотрение физических процессов возникновения самовозбуждения в автогенераторах на транзисторах показывает, что для них справедливы условия самовозбуждения в ламповых схемах, рассмотренные в § 23.1. При этом каждой схеме лампового автогенератора соответствует определенная схема транзисторного автогенератора. [5]
При рассмотрении физических процессов в магнитных усилителях мы видели, что рабочие точки двух сердечников в один и тот же момент времени находятся на различных участках кривой намагничивания. Когда один сердечник насыщен, другой находится в ненасыщенном состоянии, и наоборот. При расчете усилителя значительно удобнее иметь единую эквивалентную кривую намагничивания, на которой рабочая точка была бы общей для обоих сердечников и полностью характеризовала работу и состояние усилителя. Такой эквивалентной кривой является кривая одновременного намагничивания материала сердечников постоянным и переменным магнитными полями. [7]
При рассмотрении физических процессов в магнитных усилителях было показано, что рабочие точки двух сердечников в один и тот же момент времени находятся в различных участках кривых намагничивания. Когда один сердечник насыщен, другой может находиться в ненасыщенном состоянии, и наоборот. [8]
При рассмотрении физических процессов в ламповом генераторе ( § 2 - 1) было показано, что пополнение энергии в контуре за счет источника постоянного напряжения происходит, если напряжение на сетке изменяется в проти-вофазе с напряжением на аноде и в фазе с напряжением на контуре. [9]
При рассмотрении физических процессов, определяющих величины и зависимости максимальных напряжений, токов и мощностей для упрощения символов будут опущены индексы в скобках и только при необходимости особо подчеркнуть разницу в максимально допустимых и максимальных значениях параметра эти индексы будут вводиться. Кбо, / кт, Рт - В § 6.4, где подчеркивается различие между максимальными ( пробивными) и максимально допустимыми параметрами, индексы в скобках остаются. [10]
При рассмотрении физических процессов в магнитных усилителях мы видели, что рабочие точки двух сердечников в один и тот же момент времени находятся на различных участках кривой намагничивания. [12]
При рассмотрении конкретного физического процесса необходимо из бесчисленного множества решений уравнения, описывающего общий физический закон, выделить единственное, для этого надо подчинить решение дополнительным условиям, или, как говорят, поставить задачу математической физики. [13]
При рассмотрении физического процесса дуговой сварки применяют каналовую модель, в соответствии с которой сварочную дугу изображают в виде цилиндра, опирающегося своим нижним основанием на изделие. По внешним признакам сварочную дугу практически невозможно разделить на какие-либо конкретные зоны, так как вся область между электродом и изделием, называемая дуговым промежутком, представляет собой светящийся ионизированный газ. Вместе с тем в контактных областях: электрод - ионизированный газ - изделие находятся промежуточные слои газа, температура которых значительно ниже температуры ионизированного газа. Поэтому условно дуговой промежуток представляют тремя участками: столб дуги и две приэлектродные области. [14]
 |
Варианты конструктивного выполнения оксидного катода косвенного накала. [15] |
Страницы: 1 2 3 4