Рассмотрение - распределение
Cтраница 2
В данном разделе представлено рассмотрение распределения вещества между объемом и поверхностным слоем с термодинамических позиций путем перехода от химических потенциалов ( адсорбционного потенциала) к термодинамическим активностям. Очевидно, такое рассмотрение справедливо как для систем с газовой ( паровой) фазой, так и для растворов, и оно не связано с изменением поверхностного натяжения. [16]
Сказанное необходимо учитывать при рассмотрении распределения времени безотказной работы, так как в условиях заводских испытаний оно может оказаться принципиально иным, чем это имело место при ранее приведенных нами рассуждениях. [17]
Подобный же вопрос возникает при рассмотрении распределения энергии между двумя соприкасающимися телами. Если мы ищем энтропию этой системы, то мы можем вводить в формулу Больцмана или вероятность распределения быть наи-вероятнейшим, или же вероятность для совокупности всех возможных распределений, взятых совместно. [18]
Его подход основывается не на рассмотрении распределений прибылей. Вместо этого Шиллер интересуется уровнем волатильно-сти, которая должна была бы быть в рамках рационального рынка. Шиллер замечает, что волатильность на рынке рациональных инвесторов должна бы иметь в основе ожидаемые дивиденды от акций. Цены однако намного более волатильны по отношению к изменениям величин ожидаемых дивидендов, даже с учетом инфляции. Он приходит к утверждению, что существует два типа инвесторов: шумовые трейдеры - те, которые следуют моде и прихоти, и штрафные трейдеры, которые инвестируют, исходя из величины ожидаемой прибыли. Шиллер чувствует, что штрафник - это не обязательно характеристика инвестора-профессионала. Шумовые трейдеры имеют склонность к чрезмерной реакции на новости, которые могут сулить будущие дивиденды, легкие деньги. [19]
Квантовомеханический анализ циклотронного резонанса исходит из рассмотрения распределения энергетических уровней кристалла. При отсутствии внешнего магнитного поля электроны в зоне проводимости могут находиться в любом состоянии, относящемся к квазиконтинимуму разрешенных энергий, и никакие из этих электронов не обладают преимущественным поглощением. [20]
Перед тем, как перейти к рассмотрению распределения электронов между различными d - орбиталями, следует напомнить об основных типах межэлектронного взаимодействия. [21]
Физическая сущность действия эффективного давления раскрывается рассмотрением распределения напряжений в системе порода-жидкость. Известно, что напряженное состояние в любой точке деформируемого тела определяется шестью компонентами: тремя нормальными и тремя касательными или тангенциальными. Касательные напряжения могут возникать только в скелете грунта. Нормальные же напряжения, как действующие на площадку, могут передаваться частично скелетом грунта, частично жидкостью, заполняющей поры. При этом изменение давления в жидкости вызывает, перераспределение части напряжения, передаваемого скелетом, и части напряжения, передаваемого жидкостью. [22]
 |
Часть диаграммы энергетических уровней для иона с ( - конфигурацией в октаэдрическом поле, на которой приведены триплетные состояния и только низшее синглетное состояние. [23] |
Такой вывод был сделан раньше при рассмотрении распределения восьми электронов на пяти d - op - бнталях. [24]
Математический анализ концентрационного переохлаждения основан на рассмотрении распределения примеси в расплаве. Атомы примеси, оттесняемые в расплав растущим слитком, отводятся от фронта кристаллизации за счет диффузии и конвекции в расплаве. Последнюю необходимо учитывать при выращивании из перемешиваемых расплавов. [25]
В понятие оптимальности по Парето не входит рассмотрение неэффективного распределения или растраты ресурсов. Устранив потери, можно кому-то сделать лучше, но этого недостаточно, так как при выборе эффективных вариантов следует учитывать социальный аспект. [26]
Степени окисления можно рассчитать квантовохимически на основании рассмотрения распределения электронной плотности в молекуле. Однако гораздо раньше для расчета степеней окисления элемента в его соединениях выработаны простые и удобные эмпирические правила, не требующие трудоемких квантово-химических расчетов. [27]
С этой точки зрения полезно вернуться к рассмотрению распределений давлений по симметричному крыловому профилю, показанных на рис. 67 гл. Если на пятнадцатипроцентном профиле экспериментальные точки ( крестики) вблизи хвостика лишь слабо отходят от расчетной теоретической кривой, то на сорокапроцентном профиле отклонения измеренных ( на рисунке - точки) давлений от рассчитанных уже очень велики. Особенно разительно сказывается обратное влияние пограничного слоя на внешний поток в случае плохо обтекаемых тел. [28]
В основе теории лежит статистический подход к рассмотрению распределения уровней ЕЬ и приведенных ширин yL - В частности, теория рассчитана на то, чтобы исключить влияние кулоновского поля и свойств функций FL и GL из статистического сравнения данных по заряженным частицам с данными по нейтронам. Это исключение оказывается возможным в случае большой плотности уровней и соответственно малых ширин уровней, так как часто ширины уровней настолько малы, что функции FL и GL практически постоянны в области резонанса, и слабо влияют на статистические распределения. Эта ситуация соответствует очень быстрому изменению фазы в соотношении (34.7) в приближении Вайскопфа. Вследствие различных F и G для заряженных частиц физический уровень может быть сдвинут на величину, много большую, чем ширина уровня. [29]
Сведения о кинематической турбулентной вязкости важны при рассмотрении распределения взвешенных частиц ( наносов) в потоке, а также при изучении других вопросов. [30]
Страницы: 1 2 3 4