Cтраница 2
Классическое и интуиционистское рассмотрения случаев для V -, за которым следует пропозициональный вывод с одной или двумя посылками, по существу симметричны классическому рассмотрению для - V. Четыре случая для - 3 и Э - рассматриваются двойственным образом. [16]
Ограничимся рассмотрением случая п 1, достаточно хорошо иллюстрирующего метод. [17]
Ограничимся рассмотрением случая, когда Х0 0 и Х0 является простым собственным значением линейного оператора В. [18]
Ограничимся рассмотрением случая, когда критическая плотность повреждений достаточно мала, чтобы можно было пренебречь взаимным влиянием разрушенных структурных элементов. [19]
Ограничимся рассмотрением случая, когда ЦТС расположено в ближней зоне излучения источника. С одной стороны, интуиция подсказывает, что влияние источников помех на ЦТС тем значительнее, чем ближе они расположены, с другой стороны, электрическое поле в ближней зоне допустимо считать квазистатическим и для анализа можно применять емкостную модель связей между источником и приемником помех, что существенно упрощает задачу. [20]
Ограничимся рассмотрением случая, когда изменение температуры тела ПТС происходит за счет синусоидального изменения температуры в термостате. [21]
Ограничимся рассмотрением случая консервативного рассек ния, которое в видимой области спектра имеет место для облаков состоящих из водяных капель или кристаллов льда. [22]
Ограничимся рассмотрением случаев, когда со со и со и со близки, но не равны друг другу. [23]
Ограничимся рассмотрением случая, когда изображение F ( p t) существует ( не имеет полюса) в точке р а. В дальнейшем такой случай будем называть безрезонансным в отличие от резонансного, когда изображение F ( p; t) имеет в точке р а полюс. В безрезонансном случае при ра правая часть последнего уравнения заведомо существует, следовательно, существует и левая. [24]
Ограничимся рассмотрением случаев, когда взаимодействие данного тела с другими телами можно охарактеризовать давлением, которое оно на них оказывает. Примерами могут служить взаимодействие газа со стенками сосуда, в который он заключен, или взаимодействие жидкого либо твердого тела со средой ( например, газом), которая его окружает. В этом случае работа, совершаемая данным телом над внешними телами, может быть выражена через давление и приращение объема тела. [25]
Ограничимся рассмотрением случаев, когда со и со и со близки, но не равны друг другу. [26]
Ограничимся рассмотрением случая, когда состав и температура однородны по радиусу. Это означает, что продольная составляющая скорости одинакова в любом поперечном сечении, радиальный градиент температуры, возникающий вследствие теплопередачи через стенку, незначителен и любой процесс продольной дисперсии не зависит от радиуса. При этих условиях не происходит изменения величин вдоль радиуса. Другими словами, радиальная однородность означает, что перенос в поперечном направлении происходит настолько быстро, что сглаживаются любые изменения в радиальном направлении, которые в противном случае могли бы возникнуть. [27]
Ограничимся рассмотрением случаев, когда ю о и - ю и о / близки, но не равны, друг другу. [28]
Ограничимся рассмотрением случая, когда скорость иг мала, вследствие чего далеко позади крыла, там, где поля ускорений уже нет, поверхность раздела свернулась только очень незначительно. Такое двухмерное течение легко может быть исследовано методами классической гидродинамики. [29]
Ограничимся рассмотрением случая, когда средняя энергия молекулы равна сумме энергий поступательного, вращательного л колебательного дшиисний. [30]