Cтраница 1
Рассмотрение столкновения лишь с одним атомом, вместо рассмотрения столкновения с совокупностью атомов, образующих газ или жидкое, или, наконец, твердое, тело, само по себе является абстракцией, пригодной далеко не всегда. Рассматривая лишь один атом, мы предполагаем, что частица до столкновения с атомом движется свободно. [1]
Основной результат рассмотрения столкновений частиц с релятивистскими скоростями состоит в том, что в них возможны взаимопревращения кинетических энергий частиц в их энергии покоя и наоборот, что приводит к принципиальной возможности рождения и уничтожения частиц. TpaKTObUib кик процессы рождения и уничтожения фотона у Поскольку энергия фотона еуЙсо может быть сколь угодно малой, подобные процессы имеют место и в нерелятивистском приближении. Поэтому квантово-механическое описание ядерных явлений должно учитывать не только релятивистские формулы для энергии и импульса (14.13), но и главным образом возможность изменения числа и сорта микрочастиц, входящих в физическую систему. [2]
Таким образом, рассмотрение столкновений нуклонов друг с другом или с л-мезона-ми при больших энергиях сталкивающихся частиц требует методов, в корне отличающихся от теории возмущений. [3]
Главный интерес при рассмотрении столкновения заключается в знании не самого процесса столкновения, а его результата. Задача теории - установить связь между характеристиками состояния частиц до и после их столкновения без ответа на вопрос, как эта связь осуществляется. Законы сохранения не управляют процессами столкновения, а лишь соблюдаются при их осуществлении. [4]
Однако главный интерес при рассмотрении столкновения заключается в знании не самого процесса, а результата. Ситуация до столкновения называется начальным состоянием, а после - конечным. Между величинами, характеризующими начальное и конечное состояния, соблюдаются вполне определенные соотношения, независимые от детального характера взаимодействия. Наличие этих соотношений обусловливается тем, что совокупность частиц, участвующих в столкновении, составляет изолированную систему, для которой справедливы законы сохранения энергии, импульса и момента импульса ( см. гл. Следовательно, соотношения между величинами, характеризующими начальное и конечное состояния частицы, выражаются законами сохранения энергии, импульса и момента импульса при столкновении. [5]
Однако главный интерес при рассмотрении столкновения заключается в знании не самого процесса, а резуль гата. Ситуация до столкновении называется начальным состоянием, а после - конечным. Между величинами, характеризующими начальное и конечное состояния, соблюдаются определенные соотношения, независимые от детального характера взаимодействия. [6]
Однако главный интерес при рассмотрении столкновения заключается в знании не самого процесса, а результата. Между величинами, характеризующими начальное и конечное состояния, соблюдаются вполне определенные соотношения, независимые от детального характера взаимодействия. Наличие этих соотношений обусловливается тем, что совокупность частиц, участвующих в столкновении, составляет изолированную систему, для которой справедливы законы сохранения энергии, импульса и момента импульса ( см. гл. Следовательно, соотношения между величинами, характеризующими начальное и конечное состояния частицы, выражаются законами сохранения энергии, импульса и момента импульса при столкновении. [7]
Это означает, что при рассмотрении столкновений в неподвижной в пространстве системе координат для ширины и сдвига линии есть основание воспользоваться формулами (39.11), (39.12), подставив в них значения Г и Y ], усредненные по всем направлениям Q и v и по всем Ж -, ЛГ-компонентам уровней. [8]
Более строгое обоснование сказанного выше требует рассмотрения столкновений не звеньев ( мономеров), а участков цепи или квазимономеров. [9]
Вопрос о поглощении нулевого звука требует рассмотрения столкновений квазичастиц и не относится к содержанию этого тома. [10]
При MI 0 формула (13.3) применима для рассмотрения столкновения у-кванта с атомом. Под Ет, Е в формуле (13.3) понимаются релятивистские кинетические ( не полные) энергии (4.8) соответствующих частиц. При столкновениях частиц ядерных излучений с атомами практически всегда М2 Мг. Поэтому из (13.2), (13.3) следует, что для выбивания атомов энергия налетающих частиц должна намного превышать Edj особенно если эти частицы легкие. Для у-кванта той же энергии соответствующие цифры в три раза меньше, чем для электрона. [11]
При Мх 0 формула (13.3) применима для рассмотрения столкновения у-кванта с атомом. Под Ет, Е в формуле (13.3) понимаются релятивистские кинетические ( не полные) энергии (4.8) соответствующих частиц. При столкновениях частиц ядерных излучений с атомами практически всегда М2; Мг. Поэтому из (13.2), (13.3) следует, что для выбивания атомов энергия налетающих частиц должна намного превышать Еа, особенно если эти частицы легкие. Для у-кванта той же энергии соответствующие цифры в три раза меньше, чем для электрона. [12]
Для получения конечной теплопроводности необходимо обратиться к рассмотрению столкновений с участием 4 фононов. [13]
Рассмотрение столкновения лишь с одним атомом, вместо рассмотрения столкновения с совокупностью атомов, образующих газ или жидкое, или, наконец, твердое, тело, само по себе является абстракцией, пригодной далеко не всегда. Рассматривая лишь один атом, мы предполагаем, что частица до столкновения с атомом движется свободно. [14]
В ряде случаев оно может быть использовано также и при рассмотрении столкновений с электронами. Существенным преимуществом квазиклассического метода является его простота. Так, в приближении двух состояний с учетом сильной связи квазиклассический метод позволяет получить ряд результатов в аналитическом виде, тогда как квантовомеханическое рассмотрение этой задачи требует численных расчетов. [15]