Рассмотрение - твердое тело
Cтраница 1
Рассмотрение твердых тел как своеобразных конструкций из атомов, связанных между собой силами сцепления, привело первоначально к построению чисто механической, статической картины воздействия внешней силы на тело. При приложении к телу нагрузки внешняя сила распределяется по межатомным связям и напрягает их. [1]
Рассмотрение твердых тел как своеобразных атомных конструкций, которые сопротивляются разрушению от нагрузки в зависимости от сопротивления сил межатомного взаимодействия, позволило создать механическую модель воздействия внешних сил на тело, ввести в науку понятия о пределах прочности, текучести и упругости. [2]
Мы здесь при рассмотрении твердого тела требование сплошности опускаем и твердое тело рассматриваем лишь как неизменяемую систему весьма большого, но конечного числа п материальных точек. [3]
Подчеркнем, что при рассмотрении твердых тел мы не будем здесь вовсе учитывать внутренние ( электронные) степени свободы атомов. Поэтому, если эти степени свободы существенны ( как это может иметь место, например, у металлов), то все нижеследующие формулы будут относиться лишь к той ( как говорят, решеточной) части термодинамических величин твердого тела, которая связана с колебаниями атомов. Для получения полных значений этих величин к решеточной части должна была бы быть прибавлена электронная часть. [4]
Подчеркнем, что при рассмотрении твердых тел мы не будем здесь вовсе учитывать внутренние ( электронные) степени свободы атомов. Поэтому если эти степени свободы существенны ( как это может иметь место, например, у металлов), то все нижеследующие формулы будут относиться лишь к той ( как говорят, решеточной) части термодинамических величин твердого тела, которая связана с колебаниями атомов. Для получения полных значений этих величин к решеточной части должна была бы быть прибавлена электронная часть. [5]
Междисциплинарная мезомеханика базируется на рассмотрении деформированного твердого тела как детерминантной системы, подобной биологической системе при достижении критического состояния в точках бифуркаций, характеризующих переход от одной стадии деформации к другой. Детерминантные системы для своего развития требуют постоянного притока энергии и вещества из окружающей среды. Это свойство и определяет открытость биологических систем. Другое свойство детерминантных систем заключается в том, что биологический объект функционирует до тех пор пока поле внешних воздействий ( окружающая среда) не нарушает состояния его природного гомеостаза. [6]
В механике сплошных сред успешно развивается рассмотрение нанокристаллического твердого тела как ансамбля взаимодействующих зернограничных дефектов. Этот подход наиболее полезен при изучения компактных наноматериалов. Согласно [19], при уменьшении размеров зерен наблюдается топологический переход от уединенных волн ориентационно-сдвиговой неустойчивости, характерных для обычного поликристаллического состояния, к пространственно-периодическим структурам дефектов, формирование которых непосредственно обусловливает переход в на-нокристаллическое состояние. Такой топологический переход в ансамбле зернограничных дефектов сопровождается резким изменением характеристик связности и показателей скейлинга. [7]
Чтобы дать некоторые примеры, начнем с рассмотрения твердого тела, находящегося под действием внешних сил, результирующий момент которых относительно центра тяжести равен нулю, и заметим, что это всегда будет иметь место в случае тяжелого твердого тела, так как веса всех отдельных элементов тела эквивалентны в смысле теории приложенных векторов ( а для твердых тел, как увидим, также и в динамическом смысле) одной силе, приложенной в центре тяжести. [8]
В последнее время было обосновано применение адиабатического приближения к рассмотрению твердого тела и выяснены границы его применимости. [9]
Если носители заряда находятся в некоторой протяженной области пространства ( рассмотрение твердых тел, жидкостей, газов, плазмы), то дипольное приближение можно применить в следующей форме. Представим себе, что весь объем разбит на частичные объемы Vn с теми или иными центрами тяжести заряда гп. [10]
Рассмотренная выше схема Малликена - Рюденберга, возможно, более приемлема для рассмотрения твердых тел, чем приближение НДП, так как, по существу, может считаться ( при использовании хартри-фоковских функций и потенциалов ионизации для атомов) свободной от параметров, как это полагают некоторые авторы. Такое предположение, по-видимому, несколько преувеличивает последовательность метода. Вместе с тем в методе Малликена - Рюденберга ведется самосогласование по заряду на атоме. Сама эта величина определена неоднозначно, так что результаты расчета могут зависеть от принятого определения заряда. Специального рассмотрения требует вопрос об анализе заселенностей в расчетах кристаллов. [11]
 |
Схема возникновения и перекрывания энергетических зон в кристалле натрия в зависимости от межатомного расстояния. [12] |
Понятие об энергети ческой электронной зоне является основным принципом в теоретических подходах к рассмотрении твердого тела. Подобно тому как в изолированном атоме имеются раз-ар решенные и запрещенные 2s уровни энергии, на кото рых располагаются электроны, так и в кристалле для электронов существуют разрешенные и за прещенные по энергии зоны. [13]
Перенос тепла теплопроводностью в телах жидких и газообразных усложняется подвижностью их частиц, проще явления передачи тепла теплопроводностью при рассмотрении твердых тел. [14]
Здесь требуется структурирование не с помощью вспомогательных линий; если хотят понять эту структуру, то в соотношение между ребрами и вершинами нужно ввести совсем другую форму наглядности - не ту, которая требовалась для рассмотрения твердых тел в пространстве. [15]
Страницы: 1 2