Cтраница 2
Если отвлечься от сравнительно узкого класса специальных задач, связанных с необходимостью строгого продолжения вниз по потоку в пограничном слое заданного начального профиля скоростей в начальном сечении пограничного слоя, то можно заметить, что начальное граничное условие не является особенно существенным, так как его влияние вниз по потоку быстро убывает с возрастанием относительного, выраженного в частях начальной толщины слоя расстояния от этого сечения. По сравнению с продольными расстояниями поперечный размер пограничного слоя настолько мал, что практически любое сечение, будет находиться достаточно далеко от начального по числу калибров пограничного слоя. [16]
Если отвлечься от сравнительно узкого класса специальных задач, связанных с необходимостью строгого продолжения вниз по потоку в пограничном слое заданного начального профиля скоростей, то можно заметить, что начальное граничное условие не является особенно существенным, так как его влияние вниз по потоку быстро убывает с возрастанием относительного, выраженного в частях начальной толщины слоя расстояния от этого сечения. По сравнению с продольными расстояниями поперечный размер пограничного слоя настолько мал, что начиная с некоторого сечения все остальные будут находиться достаточно далеко от начального по числу калибров пограничного слоя. [17]
Выражения (3.13) определяют положение реконструированного изображения точки в прямоугольных координатах. Часто достаточно определить лишь продольные расстояния. [18]
Из теории крыла следует также, что индуктивное сопротивление несущей системы не зависит от продольного расстояния между несущими элементами. Распределение же потерь между двумя винтами зависит от продольного расстояния между ними. [19]
Полоса ткани, пропитанная до насыщения водой, перемещается через центральный участок сушильной камеры. На этом участке ее температура в основном не зависит от продольного расстояния. Ткань сверху обдувается паровоздушной смесью, поступающей через перфорированную пластинку. [20]
Для когерентности излучения ( GV l) необходимо, чтобы оба сомножителя в (7.14) были близки к единице. Это означает, что длина волны излучения должна быть намного больше как среднего продольного расстояния между частицами сгустка, так и среднего поперечного расстояния, умноженного на синус угла излучения. [21]
Хотя интегральные методы во многих случаях позволяют получить удовлетворительные результаты, возникают затруднения при их использовании для расчета более сложных турбулентных течений, например, таких, как наклонные восходящие струи, истекающие в окружающее пространство с произвольной стратификацией жидкости, в поперечный турбулентный поток или в слой небольшой глубины. Для таких течений неизвестно даже в первом приближении, как изменяется в зависимости от продольного расстояния форма профилей скорости и температуры. [22]
При малых G возмущения демпфируются. Эта область отделена нейтральной кривой от области усиливающихся возмущений. Для заданных условий, выражаемых значениями w и G, которые зависят от частоты возмущения F и продольного расстояния х, с помощью диаграммы устойчивости можно определить, является ли возмущение, воздействующее на течение, затухающим, нейтральным или усиливающимся. [23]
При малых G возмущения демпфируются. Эта область отделена нейтральной кривой от области усиливающихся возмущений. Для заданных условий, выражаемых значениями со и G, которые зависят от частоты возмущения F и продольного расстояния х - с помощью диаграммы устойчивости можно определить, является ли возмущение, воздействующее на течение, затухающим, нейтральным или усиливающимся. [24]
Из этого вытекает, что при изменении Re распределение скоростей в ламинарном пограничном слое подвергается лишь подобному преобразованию, при котором продольные расстояния и скорости остаются постоянными, а поперечные в соответствии с ( II. [25]
В очень длинном вихревом хвосте с ограниченной скоростью среднее продольное расстояние а между вихрями не может изменяться со временем. С другой стороны, количество движения следа в расчете на единицу длины легко подсчитать по формуле / zx / a, где h - среднее поперечное расстояние между вихрями. Теоретически из этого следует, что в невязкой жидкости, когда х постоянно во времени, значение А ( а следовательно, и отношение среднего продольного расстояния к среднему поперечному) должно быть постоянно во времени: здесь нет тенденции к единственному устойчивому) отношению протяженно-стей. В вязкой жидкости сосредоточения завихренности х противоположных знаков диффундируют и взаимно уничтожаются; следовательно, можно ожидать возрастания величины Л, что и наблюдается в эксперименте. [26]
Это значит, что их решения не зависят от числа Рейнольдса. Таким образом, мы приходим к важному результату: при изменении числа Рейнольдса вся картина движения в пограничном слое подвергается лишь подобному преобразованию, при котором продольные расстояния и скорости остаются. [27]
При построении изображения предмета Г, помещенного в восстанавливающий пучок С ( рис. 20, б), возникают основное изображение / которое является действительным, и вторичное изображение Ik, которое является мнимым. Характер изображений изменяется, если повернуть голограмму Г на 180 вокруг оси, перпендикулярной к плоскости чертежа. Зависимости, определяющие положение изображения, описываются соотношениями, аналогичными тем, которые используют для классических оптических элементов. Часто достаточно вычислить лишь продольные расстояния, определяющие положение на оптической оси основного и вторичного изображений. [28]
Стремление t - г к нулю может, однако, происходить по-разному. Первая возможность состоит в том, что при t - г - О как t, так и г стремятся к нулю ( или к постоянному пределу) и при больших энергиях играют роль малые ( или конечные) расстояния. 2&) х X х - 0, и, следовательно, амплитуда рассеяния вперед при высоких энергиях не должна зависеть от массы рассеивающейся частицы. Эта вторая возможность представляется весьма интересной, поскольку наличие растущих пропорционально е продольных расстояний приводит к любопытной физической картине, в которой, например, при весьма высоких энергиях ( е 1013 эв) размеры области взаимодействия будут превышать размеры атома. Таким образом, можно было бы выделить наиболее интересную с точки зрения физических выводов вторую возможность, если бы удалось выяснить, зависит ли амплитуда рассеяния при высоких энергиях от масс рассеивающихся частиц. [29]
Если же строится изображение объемного предмета, то его отдельные элементы в соответствии с формулой линзы изображаются в различных плоскостях и изображение всего предмета будет иметь пространственный характер. Очень часто такое изображение получают на двухмерном экране или на фотографическом слое. Все остальные элементы будут более или менее размыты в зависимости от их удаления от экрана. Глаз человека обладает определенной разрешающей способностью, или элементом разрешения. Поэтому вводится понятие глубины резкости г, определяющей продольное расстояние между двумя точками предмета, размеры изображений которых на экране не превышают элемента разрешения глаза. Зарегистрированное таким образом на фотопластинке изображение уже нельзя превратить в трехмерное. [30]