Cтраница 1
Относительная величина члена, содержащего cos 8, должна измерять амплитуду вероятности Р - волны. Заметим, что это наблюдение сильно отличается от прежних результатов, приведенных в первом издании этой книги; последние результаты были полностью подтверждены. [1]
Относительная величина членов Се и Ci зависит от коэффициента распределения и геометрии капилляра. На рис. ХП-6 показаны кривые разделения w - парафи-нов на динонилфталате при 21 С, полученные на колонке, имеющей диаметр 0 5 мм, с применением аргона в качестве газа-носителя. [2]
Относительная величина членов Cg и Ci зависит от коэффициента распределения и геометрии капилляра. На рис. XII-6 показаны кривые разделения к-парафи-нов на динонилфталате при 21 С, полученные на колонке, имеющей диаметр 0 5 мм, с применением аргона в качестве газа-носителя. [3]
Относительные величины членов Vee и Pso атомного гамильтониана определяют удобство применения схемы связи Рассела - Саундерса либо схемы / - / - связи к описанию конкретного атома. Даже в первом ряду переходных металлов Vso является отнюдь не пренебрежимо малой величиной. [4]
Рассмотрим относительную величину членов, стоящих в скобках. [5]
Оценим относительную величину магнитогидродинамических членов в уравнении импульсов, уравнении энергии и уравнении для турбулентной вязкости. [6]
Таким образом, относительная величина членов второго порядка в радиальном изменении концентрации оказывается значительно меньше нескольких процентов. Кроме того, вследствие противотока изменение концентрации N вдоль осевой координаты превышает ее изменение по радиусу. [7]
Остается вопрос об относительной величине нестационарного члена. Он возникает при изменении местной плотности из-за заданных нестационарных граничных условий. В некоторых случаях условия могут быть такими, что местная величина этого члена очень велика. В стационарном ламинарном течении этот член равен нулю. [8]
Остается вопрос об относительной величине нестационарного члена. Он возникает при изменении местной плотности из-за заданных нестационарных граничных условий. В некоторых случаях условия могут быть такими, что местная величина этого члена очень велика. В стационарном ламинарном течени-и этот член равен нулю. [9]
Эти результаты подтверждают, что относительные величины членов С, найденные при температурах жидкого гелия, очень малы в ионах, получающихся из основного 5-состояния. [10]
Видно, что в зависимости от относительной величины членов в правой части этого равенства изгибающий момент М может быть либо положительным, либо отрицательным. [11]
По сравнению со спин-орбитальным взаимодействием эти два члена обычно малы, поэтому для ионов редкоземельных элементов в кристаллах / остается хорошим квантовым числом. В различных соединениях редкоземельных элементов относительные величины членов, описывающих обменное взаимодействие и взаимодействие с полем кристалла, могут существенно меняться. Во многих редкоземельных металлах и интерметаллических соединениях наблюдается магнитное упорядочение. Для этих случаев обменные взаимодействия сравнимы по величине с взаимодействием е кристаллическим полем, а иногда Ji. [12]
Последовательность учета отдельных возмущающих членов и результат вычислений по теории возмущений за-йисят, само собой разумеется, от относительной величины членов. Выше мы показали, что член Укорр, описывающий влияние корреляции, превышает член У Ls. Если обозначить расстояние йежду термами через Акорр, а расстояние между уровнями муль-типлета, возникающего благодаря расщеплению терма за счет пин-орбитального взаимодействия, через ALS, то справедливо соотношение Акорр A. Опыт показывает, что из внешних электронов атома в кристалле практически локализованными Могут быть лишь d - и / - электроны. & иногда оказывается сравнимой величиной с Акорр или даже превышает ее. [13]
Хотя уравнения (2.8.12) - (2.8.15) на вид кажутся сложными, на самом деле они достаточно просты. В них входят те же члены, что и раньше. Ни один из сомножителей Е отдельности не определяет порядок величины физической переменной и ее значимость. Только произведение двух сомножителей указывает относительную величину членов уравнения. Тем не менее коэффициент при члене с тепловой выталкивающей силой в уравнении (2.8.13) иногда характеризуют как отношение тепловой выталкивающей силы к силам вязкости. Ниже будет показано, что для многих течений указанный коэффициент в точности равен этому отношению. [14]
Последние члены в обеих формулах в действительности в итерационном процессе не используются и служат лишь для оценки ошибки усечения. Метод Милна относят к методам четвертого порядка точности, так как в нем отбрасываются члены, содержащие h в пятой и более высоких степенях. Может возникнуть вопрос, зачем вообще нужна коррекция, если прогноз имеет четвертый порядок точности. Ответ на этот вопрос дает оценка относительной величины членов, выражающих погрешность. В данном случае погрешность усечения при коррекции в 28 раз меньше и поэтому представляет большой интерес. Вообще итерационные формулы гораздо более точны, чем формулы прогноза, и поэтому их использование оправданно, хотя и связано с дополнительными трудностями. Несмотря на то что формула Милна содержит меньший числовой коэффициент ( 1 / 90) перед отбрасываемым членом, ее используют реже, чем другие ( с большими отбрасываемыми членами), так как ей присуща неустойчивость. Это означает, что погрешность распространения может расти экспоненциально, причем этот вывод справедлив для всех формул коррекции, основанных на правиле Симпсона. [15]