Предшествующее рассуждение

Cтраница 2

В предшествующих рассуждениях мы не только пренебрегали многими физическими переменными, которые могут иметь значение ( например, поверхностным натяжением), но и ограничивались бесконечно малыми возмущениями. Хотя достигнут некоторый успех в исследовании возмущений конечной амплитуды, в нелинейной теории пока еще не все понятно. [16]

В предшествующих рассуждениях были использованы декартовы координаты, которые обычно более удобны при доказательствах общих теорем. Но при разрешении некоторых частных задач оказывается удобнее пользоваться полярными координатами. Поэтому мы, следуя плану Эйлера, здесь для справок приводим соответственные формулы. [17]

Время деионизации в функции тока нагрузки мощного вентиля. [18]

В предшествующих рассуждениях принималось, что ток в последующем по циклам работы вентиле возникает тогда, когда в предыдущем вентиле он станет равным нулю. Вследствие наличия индуктивных сопротивлений в цепи тока, в частности б индуктивности вторичной обмотки трансформатора, ток в предыдущем вентиле еще продолжает течь, а в последующем вентиле дуга уже зажглась. [19]

В предшествующих рассуждениях предполагалось ( § 32), что напряжения по толщине диска не меняются. Рассмотрим теперь ту же задачу, предполагая лишь, что распределение напряжений симметрично по отношению к оси вращения. Дифференциальные уравнения равновесия получаются в этом случае с помощью введения в уравнения ( 188) центробежной силы. [20]

В предшествующих рассуждениях предполагалось, что нагрузка задана, и разыскивались перемещения, вызываемые этой нагрузкой. Рассмотрим теперь случай, когда заданы перемещения и требуется найти соответствующее распределение давлений по плоскости границы. [21]

В силу предшествующих рассуждений достаточно показать, что для любого а найдется конечная сумма канонических операторов 2С - ( степени символов которых строго убывают), отличающаяся от АВ на оператор порядка сг. [22]

С помощью предшествующих рассуждений можно измерять и сразу сравнивать друг с другом элементы объема в окрестности I, то же самое верно для элементов объема в любой другой точке группового многообразия. Единственная трудность состоит в переносе единицы измерения из точки I в любую другую точку а. Но такого требования как раз достаточно, чтобы задать этот процесс единственным образом. Рассмотрим элемент объема в точке а, который получается из элементарного объема в точке I левой трансляцией, переносящей I в а; по определению, объемы этих двух элементов будут одинаковы. Перенесем элемент объема из а в b с помощью трансляции t ( for1) /, тогда равенство t / b ( a 1t) показывает, что при выбранном определении объема объемы полученных таким образом элементов в точках а и b равны. [23]

Модель роста окнснон пленки на поликристаллическом алюминии ( Лакомб и Божар. [24]

Большая часть предшествующих рассуждений основывается на предположении о том, что скорость окисления определяется скоростью диффузии внутри плотных поверхностных слоев. [25]

Кривые ток - потенциал для двухэлектронного окисления с k m 2 / т2 1 ( Я при значениях. - Б ( в В, равных - 0 24 ( /, 0 ( 5, 0 36 ( 3, 0 84 ( 4, 1 20 ( 5 и 1 68 ( б. [26]

Во всех предшествующих рассуждениях предполагалось, что перенос электрона сопровождается чишь реорганизацией соль-ватной оболочки частии, подвергающихся окислению ити восстановлению. [27]

Как видно из предшествующего рассуждения, в абсолютной шкале сохранена та же единица измерения, которая принята в стоградусной шкале. [28]

Одним из следствий предшествующих рассуждений является то, чго функционал - ЭД. Это свойство полезно 0 поскольку пространство % допускает простую интерпретацию. [29]

Как видно из предшествующих рассуждений, признаки Даламбера и Коши основаны на сравнении данного ряда с рядом геометрической прогрессии. Эти признаки не являются чувствительными к рядам, сходящимся медленнее, чем геометрическая прогрессия. Для таких рядов рассматривают более сильные признаки, в частности интегральный признак, с которым мы познакомимся в следующем параграфе. [30]

Страницы: 1 2 3 4