Cтраница 2
Уже предпринимали попытки подробно описать мезон-барионное рассеяние, используя модель Венециано для члена R. Чтобы учесть спиновую структуру ба-рионов модель Венециано обычно формулируют для каждой инвариантной амплитуды А ( s, f) и В ( s, f), введенных в (4.3.11), а не для спиральных амплитуд, потому что первые имеют более простые кроссинговые свойства. Для того чтобы получить наблюдаемое в эксперименте экспоненциальное падение da / dt в зависимости от t, масштабный фактор а 1 должен быть изменен [ заметим, что g в (7.4.4) - константа ], должны быть введены сателлитные члены и тогда возникает проблема, связанная с кроссовером и изложенная в разд. Таким образом, количественные подгонки экспериментальных данных с помощью модели Венециано на самом деле невозможны. [16]
Несмотря на эти проблемы, которые сильно ограничивают феноменологические применения, модель Венециано является очень полезной теоретической игрушкой, которая, как будет показано в гл. [17]
Таким образом, несмотря на существенную идеализацию ( бесконечно узкие резонансы во всех каналах) и возникающие трудности ( сателлиты и унитарность), дуальная модель Венециано, по-видимому, удивительным образом схватывает многие черты динамики адронов. Можно думать, что амплитуда Венециано представляет собой своего рода борновское приближение к истинной амплитуде. [18]
Формулы ( 28), ( 29) и ( 40) показывают также, что линейность траекторий a ( s) в асимптотической области s - оо представляет собой необходимое условие появления реджевской асимптотики в модели Венециано. [19]
Следует, однако, иметь в виду, что массовые формулы для октета и для декуплета ( см. § 10.1) имеют различный характер, что, возможно, требует привлечения сателлитов. Кроме того, модель Венециано не имеет пока удовлетворительного обобщения на случай фермионов. [20]
Уже предпринимали попытки подробно описать мезон-барионное рассеяние, используя модель Венециано для члена R. Чтобы учесть спиновую структуру ба-рионов модель Венециано обычно формулируют для каждой инвариантной амплитуды А ( s, f) и В ( s, f), введенных в (4.3.11), а не для спиральных амплитуд, потому что первые имеют более простые кроссинговые свойства. Для того чтобы получить наблюдаемое в эксперименте экспоненциальное падение da / dt в зависимости от t, масштабный фактор а 1 должен быть изменен [ заметим, что g в (7.4.4) - константа ], должны быть введены сателлитные члены и тогда возникает проблема, связанная с кроссовером и изложенная в разд. Таким образом, количественные подгонки экспериментальных данных с помощью модели Венециано на самом деле невозможны. [21]
В качестве примера дуальной амплитуды мы рассматриваем модельную амплитуду Венециане, многие следствия которой удивительным образом согласуются с опытом. Мы приводим несколько расчетов, использующих модель Венециано. Эти применения не являются вполне обоснованными, и их результаты носят предварительный характер. Однако эти расчеты ( например, квантование траекторий) представляются нам весьма наглядными для иллюстрации стиля и духа современной теории элементарных частиц. [22]
Основания теории струн восходят к 60 - м годам, когда Венециано обнаружил примечательную дуальную амплитуду в физике сильных взаимодействий. Вскоре стало понятно, что модель Венециано описывает квантовое рассеяние не обычных точечных частиц, а релятивистских одномерных объектов - струн. [23]
Мы рассмотрим ниже применение модели Венециано к рассеянию частиц со спином. Для этого амплитуды рассеяния разлагаются сначала обычным образом ( см. § § 7.5 и 11.3) по инвариантным амплитудам, и эти инвариантные амплитуды записываются в форме Венециано. Тем не менее мы будем применять формально модель Венециано и к рассеянию фермионов. [24]
Уже предпринимали попытки подробно описать мезон-барионное рассеяние, используя модель Венециано для члена R. Чтобы учесть спиновую структуру ба-рионов модель Венециано обычно формулируют для каждой инвариантной амплитуды А ( s, f) и В ( s, f), введенных в (4.3.11), а не для спиральных амплитуд, потому что первые имеют более простые кроссинговые свойства. Для того чтобы получить наблюдаемое в эксперименте экспоненциальное падение da / dt в зависимости от t, масштабный фактор а 1 должен быть изменен [ заметим, что g в (7.4.4) - константа ], должны быть введены сателлитные члены и тогда возникает проблема, связанная с кроссовером и изложенная в разд. Таким образом, количественные подгонки экспериментальных данных с помощью модели Венециано на самом деле невозможны. [25]
Монография посвящена систематическому изложению основ современной теории элементарных частиц и ее наиболее перспективных приложений. В вводной части книги рассматриваются исходные положения релятивистской теории рассеяния частиц и вводится представление о внутренней симметрии. Во второй части изучается релятивистская кинематика и отражения, а также уравнения движения для свободных полей. Четвертая часть книги содержит изложение ряда вопросов динамики, опирающейся на аналитические свойства и перекрестную симметрию амплитуды и алгебру токов. Эта часть включает и краткий обзор новейшего развития теории, связанного с концепцией дуальности и моделью Венециано. [26]