Cтраница 1
Расчет дифракционной картины, основанный на использовании метода зон Френеля, является приближенным. Точное решение этой задачи осуществляется путем разбиения щели на бесконечное число одинаковых бесконечно узких полос, параллельных ребру В. [1]
У Расчет дифракционной картины, основанный на использовании метода зон Френеля, является приближенным. [2]
Для расчета дифракционной картины свободную часть фронта волны следует разбить на зоны Френеля. [3]
При расчете дифракционной картины от малых кристаллов возможны два пути. [4]
При расчете дифракционной картины в качестве исходного распределения поля использовалось распределение в плоскости ЕЕ, где волновой фронт плоский, а ширина распределения минимальная. Разумеется, за исходное или заданное можно принять распределение поля в любой плоскости, и вычисления световых колебаний во всем пространстве должны привести к прежним результатам. Из сказанного вытекает важный вывод: если в каком-либо месте волновой фронт сферический и распределение амплитуды поля имеет вид гауссовой кривой, то эти свойства сохраняются во всем пространстве, а изменяются лишь радиус кривизны волнового фронта и ширина распределения амплитуды. Волна этого типа называется гауссовой волной или гауссовым пучком. В частности, поле в плоскости ЕЕ, принятое ранее за исходное, может быть реально образовано за счет гауссовой волны, приходящей на ЕЕ слева. [5]
При расчете дифракционной картины в качестве исходного распределения поля использовалось распределение в плоскости ЕЕ, где волновой фронт плоский, а ширина распределения минимальная. Разумеется, за исходное или заданное можно принять распределение поля в любой плоскости, и вычисления световых колебаний во всем пространстве должны привести к прежним результатам. [6]
Рассмотренный нами расчет дифракционной картины, основанный на использовании метода зон Френеля, является приближенным. Точное решение этой задачи осуществляется путем разбиения щели на бесконечное число одинаковых бесконечно узки-х полос, параллельных ребру В. [7]
Второй путь расчета дифракционной картины от агрегата, построенного из небольших кристалликов, основан на использовании общей формулы ( IV, 5), поскольку рассеивающая область построена не из очень большого числа атомов. [8]
Поэтому анализ и расчет точечных дифракционных картин сравнительно прост. [9]
Анализ полученных в расчетах дифракционных картин указывает на то, что распространение коллимированного гауссова пучка на вертикальной трассе сопровождается теми же эффектами, что и на горизонтальной, и не имеет существенных отличий. Что касается фокусированного пучка, то в его поведении наблюдается существенное отличие. Если на горизонтальной трассе мощность вторичного максимума фокального пятна, который расположен вблизи начала координат, составляет 3 - 5 % от полной мощности пучка, то на вертикальной трассе происходит перераспределение энергии излучения из главного максимума во вторичный по мере увеличения начальной мощности пучка. Результаты расчетов показывают, что переход от горизонтальных трасс к вертикальным сопровождается увеличением более чем на порядок максимальной, передаваемой через атмосферу интенсивности как в колимирован-ных, так и в сфокусированных пучках; во столько же раз увеличивается оптимальная мощность лазерного передатчика. [10]
Идеальная периодичность фазовой решетки, казалось бы, позволяет свести расчет дифракционной картины к интерференции двух световых пучков, проходящих через соседние выступ и углубление. [11]
При переходе к двум измерениям изложенные выше результаты можно использовать для расчета дифракционных картин, полученных на многих простых двумерных распределениях. Однако при использовании дельта-функций и сверток важно четко различать дельта-функции и свертки для одного и для двух измерений. [12]
Русский ученый Ю. В. Вульф и английские физики и У. Л. Брэгги показали независимо друг от друга, что расчет дифракционной картины от кристаллической решетки можно осуществить следующим простым способом. [13]
Если все рассеивающие центры тождественны ( в оптической дифракционной решетке это несомненно имеет место), то расчет дифракционной картины должен происходить следующим образом. [14]
Результат, названный нами теоремой Шелла [ формула (5.7.10) ], дает нам более общую формулу для расчета дифракционной картины, возникающей при частично когерентном освещении отверстия. [15]