Cтраница 1
Расчеты поля, получаемого при взрывном методе сжатия потока, дают не вполне надежные результаты, так как они включают в себя ряд параметров состояния вещества лайнера, которые известны недостаточно точно, особенно это касается проводимости материала сжимаемой оболочки при больших температурах и давлениях. [1]
Расчет поля в исходном состоянии производят с учетом магнитной нелинейности системы с помощью заданных характеристик намагничивания для ее сред. В результате расчета определяют потоки Фй, сцепленные с отдельными электрическими контурами или МДС i BS, и потоки ФВ8 всех ветвей эквивалентной магнитной цепи. [2]
Расчет поля упрощается, если среда однородна; к упрощению математических вычислений приводит также введение потенциала, так как при этом три уравнения для составляющих векторов сводятся к одному уравнению для скаляра. Подчеркивается удобство-графического изображения полей, особенно для часто встречающихся на практике плоскопараллельных и плоскомеридианных полей. Указывается на необходимость выбора координатной системы при решении уравнений поля таким образом, чтобы граничные поверхности задачи совпадали с координатными поверхностями или, по крайней мере, были близки к ним. [3]
Расчет поля в любой точке верхнего полупространства ( полуплоскости) производят от двух зарядов: заданного T. [4]
Расчет поля при таких сложных источниках затруднен, даже если не учитывать зависимости л от времени. Положение осложт няется тем, что токи проводимости и объемные токи намагниченности оказывают противоположное действие на магнитный поток. Токи намагниченности его усиливают, а токи проводимости - ослабляют. В результате магнитный поток определяется через разность близких величин. [5]
Расчет поля в ближней и переходной зонах в стороне от оси преобразователя вызывает определенные математические трудности. Его выполняют с применением ЭВМ или определяют поле экспериментально. Получению обобщенных результатов при минимальном количестве расчетов или экспериментов помогает способ моделирования, согласно которому поле представляют как функцию небольшого числа безразмерных параметров. В качестве таких параметров удобно выбрать отношения расстояния вдоль оси х к границе ближней зоны л б5 / ( яА) и рв - расстояния точки В от оси х к а - радиусу круглого или стороне прямоугольного преобразователя. [6]
Расчет поля двух точечных зарядов, расположенных по разные стороны плоскости раздела двух диэлектриков, проводится методом зеркальных изображений в два этапа - сначала для одного заряда, потом для другого, а затем полученные пол накладываются друг на друга. [7]
Расчет поля двух тонких пластин, лежащих в одной плоскости, справедлив также для двух конфокальных эллиптических или гиперболоидных поверхностей, так как замена экви-лотенциальной поверхности проводящей поверхностью не изменяет поля вне этой поверхности. [8]
Расчет поля между стержневыми электродами затруднителен. Поэтому для определения пробивных напряжений приходится пользоваться эмпирическими формулами. [9]
Расчет поля при помощи сеток сопротивлений состоит из следующих этапов: 1) соединяя между собой большое число дискретных сопротивлений, составляют электрический эквивалент поля; 2) к узловым или внешним точкам сетки сопротивлений присоединяют источники напряжения и тока, моделирующие источники прототипа; 3) измеряют и записывают напряжения каждого узла сетки сопротивлений, соответствующие потенциалам идентичных узлов моделируемого поля; 4) эквипотенциальные поверхности строят методом интерполяции. При построении сетки сопротивлений поле делят на большое число параллелограммов и каждый из них заменяют сопротивлением соответствующей величины. Рассмотрим один из элементарных параллелограммов вблизи точки О ( х, у, г) с объемом 2Ал: X 2Аг / X X 2Аг ( рис. 30.5) внутри однородной проводящей среды. [10]
Расчет поля в ближней и промежуточных зонах в стороне от оси преобразователя вызывает определенные математические трудности. Поле рассчитывают с применением ЭВМ [52], более сложных аналитических формул [81] или определяют экспериментальным путем. Получению обобщенных результатов при небольшом объеме расчетов или экспериментов помогает способ моделирования, согласно которому поле представляют как функцию небольшого числа безразмерных параметров. В качестве таких параметров удобно выбрать отношение расстояния вдоль оси х к границе ближней зоны Sa / ( nX) и отношение рв - расстояния от точки В до оси х - к радиусу круглого или стороне прямоугольного преобразователя. [11]
Расчет поля одним из методов ( в частности, ретроспективным [48]) является первым этапом системы оценки радиобезопасности в зоне действия антенных излучателей. [12]
Расчет ЭМ поля ( по любой программе) завершается определением полей ЭМС ( F, rotF) и поля источников джоулевой теплоты Рдж-Значения rotF вводятся в качестве исходных данных в программы 8 - 9 13 для расчета полей скоростей движения расплава. [13]
Расчет поля заряженных проводников, расположенных вблизи плоских поверхностей, ограничивающих проводящую среду, сводится при помощи метода зеркальных изображений к расчету поля нескольких проводников при отсутствии проводящей среды. [14]
Расчет поля коротковолнового излучения в атмосфере оказывается трудным делом из-за необходимости учета многократного рассеяния, особенно в облаках. [15]