Cтраница 2
Расчет поля поршневой диафрагмы в ближней зоне по формуле ( 11 7) представляет значительные трудности. Исключение составляет задача нахождения поля на оси круглой диафрагмы, разрешаемая очень просто. [16]
Расчет поля заряженных проводников, расположенных вблизи плоских поверхностей, ограничивающих проводящую среду, сводится при помощи метода зеркальных изображений к расчету поля нескольких проводников при отсутствии проводящей среды. [17]
Расчет поля функции тока по формуле (6.2.7) проводится до получения стационарного решения. Это значит, что внутренний итерационный цикл с параметром s должен заканчиваться при определенном условии, которое характеризует достижение стационарного режима. [18]
Расчет поля заряженных проводников, расположенных вблизи плоских поверхностей, ограничивающих проводящую среду сводится при помощи метода зеркальных изображений к расчету поля нескольких проводников при отсутствии проводящей среды. [19]
Расчет поля двужильного кабеля с равными, но разнонаправленными токами в жилах и свинцовой оболочкой, играющей роль экрана, показывает, что поле в полости экрана однородно, а вне экрана уменьшается и сдвигается по фазе. Помимо экранирующего действия оболочка ( экран) увеличивает активное сопротивление кабеля и уменьшает его индуктивное сопротивление. Физически это объясняется тем, что активное сопротивление возрастает из-за потерь в металлической оболочке, а индуктивное сопротивление уменьшается из-за ограничения оболочкой пространства, в котором сосредоточивается основная часть магнитного потока. [20]
Расчет поля системы постоянных магнитов проводили методом Монте-Карло, позволяющим вычислять интеграл по сложной трехмерной области. [21]
Тогда расчет поля в области 3 ( см. рис. 2.5) сводится к решению уравнения Лапласа с граничными условиями II ( при R Rf и при г /) и III ( при R Re) рода. Расчет постоянных Рг и Fz существенно упрощается, и, что особенно важно, цилиндрические функции должны определяться только для действительного аргумента. [22]
Произведен расчет поля в цилиндрической поре, на боковых стенках которой потенциал линейно зависит от нормальной составляющей плотности тока Dn на нижнем сечении Dn 0, на верхнем Dn-const. Расчет показал, что метод увеличения поверхности объемно-пористых анодов путем электрохимического травления для достаточно большого значения отношения длины поры к ее диаметру неэффективен. [23]
Проведен расчет поля токовых шиммов к радиоспектрометрам ЯМР высокого разрешения, выполненных в виде тонких проволок и плоских проводников с током. Определены условия, при которых замена тонких проволок плоскими проводниками не снижает эффективности шиммов. [24]
Выполним расчет поля круглого поршневого излучателя только в точках, лежащих на его оси. Как это будет видно, здесь можно использовать точные формулы. [25]
Задача расчета поля весьма упрощается, если все величины, характеризующие поле, зависят только от двух координат. [26]
Задача расчета поля заключается в следующем. [27]
Задача расчета поля заключается в следующем. Необходимо найти распределение связанных зарядов, создающих такое поле, которое, будучи наложенным на заданное внешнее поле, дает результирующее поле, удовлетворяющее граничным условиям на поверх ности тела - равенству касательных составляющих вектора Е и равенству нормальных составляющих вектора D по обе стороны поверхности. В следующем параграфе рассмотрен простейший пример задачи такого типа. [28]
Для расчета поля, создаваемого антенной, ее заменяют совокупностью малых отрезков длиной dl, на каждом из которых ток принимают неизменным по амплитуде и фазе. [29]
Для расчета поля, создаваемого антенной, ее заменяют совокупностью малых отрезков длиной dl, на каждом из которых ток принимают неизменным по амплитуде и фазе. Тогда напряженность поля в произвольной точке пространства может быть найдена как геометрическая сумма напряжен-ностей, создаваемых всеми малыми отрезками антенны. [30]