Cтраница 1
Расчет восприимчивости ведется через посредство одномерного гамильтониана, учитывающего возмущение, вызываемое однородным магнитным полем. Расчет показывает, что значения энергии ( в ат. [1]
Однако расчет восприимчивости на грамматом хрома, а также значения магнитного момента и константы Вейса представляют большой интерес. В табл. 3 приведены: 1) режим последовательного обезвоживания, 2) содержание Сг2Оз, 3) значения восприимчивости на грамматом хрома при трех температурах, усредненные по данным для шести температур, при которых производились измерения, 4) магнитный момент хрома, 5) константа Вейса, 6) удельная поверхность, 7) характеристика рентгенограммы и 8) температура раскаливания, определенная дифференциальным термическим анализом. [2]
При расчете восприимчивости очень важно знать основное состояние в данном кристаллическом поле, поскольку оно непосредственно влияет на величины, а следовательно, и на относительную важность высоко - и низкочастотных компонент ванфле-ковской восприимчивости. Действительно, это те самые эффекты, которые приводят к тому, что у Рг и Тт в определенном окружении при низких температурах наблюдается восприимчивость, не зависящая от температуры. При возрастании температуры и результирующем росте заселенности возбужденных состояний мультиплета момент растет вплоть до достижения своего полного значения gJ и восприимчивость начинает описываться законом Кюри - Вейсса. [3]
При расчете восприимчивостей талогенидов благородных металлов также возникают значительные ошибки; несомненно1, их возникновение обусловлено влиянием d - зон благородных металлов. Вклад этих зон в ( восприимчивости первого и второго порядка различен. [4]
Продемонстрируем это на простейшем примере расчета начальной восприимчивости, обусловленной смещением 90 -ных границ в материале с остаточными упругими напряжениями 7V Предположим, что Ti T0i sin nx / l, где / - ширина домена. [5]
Можно ожидать, что ошибки, 1возникающие ори расчете восприимчивости второго порядка, становятся еще больше при расчете вооприимчивостей высших порядков. Это действительно имеет место. Расчет восприимчивости третьего порядка выполняется так же, как и расчет восприимчивости второго - порядка. [6]
В известной книге Ван-Влека Теория электрической и магнитной восприимчивости [66] дается расчет восприимчивости для магнитно-разбавленных веществ. Оказалось, что приводимые там формулы можно хорошо применять ко многим соединениям редкоземельных элементов, особенно к высокогидратированным солям. Причиной этого является то обстоятельсто, что парамагнетизм определяется - электронами, которые в значительной степени защищены от действия полей химически связанных групп. Однако для применения данных формул необходимо знать собственные квантовые числа L, S и J. Для редкоземельных элементов имеется лишь небольшое количество прямых спектроскопических данных, необходимых для установления наиболее низко лежащего спектрального терма. Однако эти данные могут быть получены из правил Хунда ( см. гл. [7]
Ясно, что в настоящее время еще не существует вполне надежного метода для расчета восприимчивости ионов из магнитных данных. При таких обстоятельствах неудивительно, что чисто теоретические значения ионных восприимчивостей не очень хорошо совпадают с экспериментальными данными. Ван-Флек и Я. С. Шур приводят таблицы теоретических восприимчивостей. Следует подчеркнуть что трудность заключается не в измерении восприимчивости, а скорее в правильной оценке восприимчивости катиона и аниона в отдельности. [8]
Ганс и Мровка [4] попытались применить к расчету молекул вариационный метод, применявшийся Кирквудом к расчету восприимчивости атомов. Поэтому целесообразно применять метод Кирквуда только к расчету y d и сопоставлять полученные данные с данными для / d, рассчитанными каким-либо более совершенным и строгим методом. [9]
Необходимо конечно знать, которое из уравнений ( 3), ( 4) или ( 5) нужно применить для расчета восприимчивости. Это делается юсредством предположения 1), что основным состоянием является го, чья компонента имеет либо ( минимум, либо максимум /, и з зависимости от того, является ли мультиплет нормальным или эбращенным. [10]
Следовательно, для самария и европия ( а также для элемента 61) доля магнитной восприимчивости, вносимая состояниями J, кроме самого низкого, значительна, и для расчетов восприимчивости должна 4ыть применена точная промежуточная формула Ван-Влека, включающая термы зеемановского расщепления второго порядка. [11]
Малое количество теоретических данных по диамагнитной юсприимчивости молекул объясняется недостаточно надежным нанием волновых функций. Для расчета восприимчивости метана екингэмом, Мэсси и Тиббсом [5] была сделана попытка примешь метод самосогласованного поля, а Коулсоном [6] - молеку -: ярно-орбитальные и парно-электронные приближенные волновые ункции. Ясно, что рассчитанные распределения электронной лотности являются слишком размазанными. Авторы полагают, то следовало бы расширить теорию учетом обменных эффектов, тот метод может быть применим и к другим молекулам, которые меют тетраэдрическую или октаэдрическую симметрию. [12]
Вычисление диэлектрической восприимчивости в рамках теории возмущений более удобно и будет использоваться при анализе диэлектрических свойств с помощью метода псездопотен-циала в гл. Однако для расчета восприимчивостей высоких порядков удобнее использовать прямой подход, исходя из диполей на связях. [13]
Можно ожидать, что ошибки, 1возникающие ори расчете восприимчивости второго порядка, становятся еще больше при расчете вооприимчивостей высших порядков. Это действительно имеет место. Расчет восприимчивости третьего порядка выполняется так же, как и расчет восприимчивости второго - порядка. [14]
Можно ожидать, что ошибки, 1возникающие ори расчете восприимчивости второго порядка, становятся еще больше при расчете вооприимчивостей высших порядков. Это действительно имеет место. Расчет восприимчивости третьего порядка выполняется так же, как и расчет восприимчивости второго - порядка. [15]