Более поздний расчет

Cтраница 1

Более поздние расчеты расходятся по вопросу, какая из конформа ций циклооктана обладает наиболее низкой энергией. Так пс расчетам Аллинджера ( ММ1) [34] конформация ванна-кресло более устойчива, тем конформаций искаженное кресло-кресло и короны, в то время как из расчетов Шлейера ( EAS) [33] вытекает, что энергии этих трех конформаций почти одинаковы. [1]

Более поздние расчеты циклооктана [112] не были столь полными, как расчеты циклогептана, поскольку дополнительная свобода в большей молекуле значительно усложняет вычисления. Согласно этим расчетам, форма искаженной короны ( D2) и ван-нообразная структура с центром симметрии ( Cs) ( рис. 7 - 6) имеют примерно одинаковые энергии. Экспериментальные данные не позволяют сделать однозначного выбора между этими структурами; во всех предыдущих исследованиях они интерпретировались на основании структуры короны, с которой они находятся в полном соответствии ( разд. [2]

Более поздние расчеты динамической дипольной поляризуемости для молекулы Н2, выполненные Виктором и Далгарно [ 290а ], улучшили соответствие между наблюдаемой и вычисленной поляризуемостями, особенно в УФ-области спектра. Эти авторы приводят также расчетные значения анизотропии, степени деполяризации релеевской линии, поперечного сечения релеевского рассеяния и константы Вердета при длинах волн А. [3]

Однако более поздние расчеты [1998 - 2000] показали, что состояние с волной зарядовой плотности является, по сути дела, электронной решеткой с большой щелью вблизи уровня Ферми. [4]

Графическое выражение подсчета запасов нефти по методу В.М. Добрынина. [5]

Добрыниным расчет начальных балансовых запасов нефти, а также более поздние расчеты других исследователей по ряду месторождений Башкирии, Белоруссии, Чечено-Ингушской АССР, Грузии и других районов Советского Союза показывают, что методика В.М. Добрынина дает сравнительно хорошие результаты при подсчете начальных балансовых запасов нефти по мелким и средним залежам нефти как с терригенными, так и с карбонатными коллекторами. [6]

Здесь рассматривается теория Конуэя, Бокриса и Линтона [51] и представлены некоторые более поздние расчеты. Учитывая равноценность всех трех протонов в ионе Н3О и плоское строение этого иона, его вращением можно пренебречь; при этом условии проблема сводится к выбору между различными путями в схеме параллельных и последовательных электрохимических реакций, как показано ниже. [7]

Более поздние расчеты возбуждения с метастабильных уровней гелия отсутствуют. Ввиду того, что точные теоретические расчеты имеются лишь для энергий электронов, намного превышающих порог ионизации, в ряде работ предлагаются различные полуэмпирические формулы. В качестве примера можно привести работу [85], а также обзор [86], где предложена формула, дающая хорошее согласие с экспериментальными сечениями возбуждения для некоторых уровней Н, Не и Na вплоть до порога возбуждения. [8]

Высокие капитальные затраты при использовании природного газа на Урале объясняются транспортированием его на большое расстояние от мест добычи. Более поздние расчеты Главгаза СССР показали, что капитальные затраты при снабжении газом Урала с Березовского и Газлинского месторождений по двум газопроводам снижаются до 32 3 - 33 0 руб. т условного топлива. [9]

Иначе говоря, в двух слагаемых со знаменателями АО, AI в уравнениях (7.84) для - факторов и смещений энергии состояний основного квартета необходимо использовать различные значения параметра К. Однако более поздние расчеты [52] дают основание предполагать, что такое усовершенствование теории не является необходимым. [10]

Это объясняется тем, что волны вынужденной конвекции значительно сильнее, чем волны свободной конвекции. Однако более поздние расчеты Толлми - - на и Шлихтинга показали, что в пограничном слое, профиль скоростей которого имеет точку перегиба, критическое число Рейнольдса в отношении возмущений и критическая длина волны значительно меньше, чем таковые для плоской пластины при постоянном давлении. Из рис. 1 можно видеть, что профиль скоростей при свободной конвекции также имеет точку перегиба. Тогда становится вполне понятным уменьшение длины волны при свободной конвекции по сравнению со значением, полученным в случае обтекания плоской плиты при постоянном давлении. Упомянутые исследования устойчивости показывают также, что скорость волн вынужденного потока соответствует скорости потока внутри пограничного слоя в том месте, где профиль скоростей меняет свое направление. Скорость волн с свободной конвекции определялась с помощью киносъемки и равняется с0 73 wmax, где umax - максимальная скорость внутри пограничного слоя. [11]

В более поздних расчетах [2450, 1678, 359] для молекулярных постоянных СН2С12 также избирались значения, недостаточно надежно установленные. [12]

Контурные диаграммы орбиталей основаны на эскизах, приведенных в книге Jorgensen W. J., Salem L. Имеется несколько более поздних расчетов, однако для наших целей контурных диаграмм Йоргенсена и Салема более чем достаточно. [13]

На этом основании авторами работы [127] эти модели были отброшены и все расчеты в дальнейшем проводились по уравнению третьей модели, которая достаточно хорошо описывает скорость реакции в широком интервале изменения температур и давлений процесса. Однако, как показали более поздние расчеты констант уравнений всех трех моделей, выполненные с применением нелинейных методов [176], допущение о неприемлемости уравнений первой и второй моделей является неверным. Были получены константы, с которыми расчет скоростей реакций дал хотя и худшие результаты по сравнению с уравнением третьей модели, но вполне удовлетворительные, чтобы эти уравнения можно было использовать в инженерных расчетах. [14]

Для гауссовых цепных молекул Лгд Ф / Р-1 1 26 - 107 или 2, 71 - 10е, если [ г ] выражена соответственно в см3 / г или 100 см3 / г. Ранние теории гидродинамических свойств макромолекул указывали, что Ап зависит от гауссовости ( или негауссовости) цепных макромолекул. Однако как экспериментальные данные [38, 39, 52], так и более поздние расчеты показали, что Лгд фактически не зависит от гауссовости цепной молекулы. [15]

Страницы: 1 2