Обменное расщепление
Cтраница 2
Ферромагнитное состояние в зонной теории характеризуется сдвигом подзон с разными направлениями спина на величину обменного расщепления ДЕ. Но чем вызвано такое расщепление и почему оно наблюдается только у избранных Зс. Рассмотрим простейший вариант стонеровской модели коллективизированных электронов в металле и получим необходимое условие существования ферромагнетизма в идеальном Ферми-газе. [16]
 |
Частотная зависимость экваториального эффекта Керра для ферритов-гранатов иттрия, европия я висмутсодержащего граната Y2. 9. Bio nFe5Oi2 ( YBi. [17] |
Наиболее интересным и важным для магнетизма, как и в случае ферромагнитных металлов, является спектральное магнитооптическое определение величины обменного расщепления энергетических уровней магнитоактивных ионов. [18]
Было установлено, что в кластерах железа всех рассматриваемых размеров, как и в массивных образцах, доминирует эффект спиновой поляризации, причем для d - полос обменное расщепление энергии между уровнями преобладающего и противоположного направлений спинов имеет такой же порядок величины, как и в зонной теории. Отсюда сделан вывод: обменное расщепление, по-видимому, является локальным свойством, не слишком чувствительным к изменению размера кластера. В случае Fe15 эта ширина составляет 94 и 85 % от значений ширины заполненной зоны у массивного образца для систем электронов с преобладающим и противоположным направлениями спинов соответственно. [19]
Волновые функции Ik, ц) входят в Фл. Поэтому обменное расщепление полос, вычисленное указанным выше образом, зависит от k и будет различным в разных участках зоны Бриллюэна. [20]
Как следует из формулы ( 2) задачи 1.29, дальнодействующее расщепление в рассматриваемом случае равно нулю. Что касается обменного расщепления, то при данных условиях задачи следует учитывать обмен возбужденного электрона с каждым из двух валентных электронов атома в основном состоянии. [21]
Поэтому величины обменного расщепления Aes, рассчитанные по формулами теории возмущения, - грубое приближение. Однако вывод о зависимости Де8 от квазиимпульса k остается в силе и при более точных оценках. Вопрос о величинах кулоновского и обменного интегралов и обменного расщепления более подробно рассмотрен в гл. [22]
Было установлено, что в кластерах железа всех рассматриваемых размеров, как и в массивных образцах, доминирует эффект спиновой поляризации, причем для d - полос обменное расщепление энергии между уровнями преобладающего и противоположного направлений спинов имеет такой же порядок величины, как и в зонной теории. Отсюда сделан вывод: обменное расщепление, по-видимому, является локальным свойством, не слишком чувствительным к изменению размера кластера. В случае Fe15 эта ширина составляет 94 и 85 % от значений ширины заполненной зоны у массивного образца для систем электронов с преобладающим и противоположным направлениями спинов соответственно. [23]
Основная трудность теоретического расчета обменного расщепления в случае сильно связанных электронов заключается в том, что энергия их кулоновского и обменного взаимодействия, которая как и у свободных электронов соизмерима с кинетической энергией, зависит от координат. В результате на основе существующих теорий удается оценить лишь порядок величин обменного расщепления путем вычисления кулоновских и обменных интегралов в представлении невозмущенных волновых функций, полученных без учета взаимодействий между коллективизированными электронами. [24]
 |
Зависимость от поля вероятности рекомбинации диффузионных РП с одним магнитным ядром со спином 1 / 2. Л 10Э рад / с. rD Q - nc. / - Л0 99. 2 - Х. . [25] |
Вероятность рекомбинации в сильных полях (1.120) монотонно растет с увеличением обменного интеграла. Это соответствует уменьшению эффективности S - Г0 - переходов по мере роста обменного расщепления термов РП. В нулевом магнитном поле с ростом / о вероятность spp проходит через минимум в точке / о - - Л / 4, если константа СТВ и обменный интеграл имеют разные знаки. Этот результат связан с тем, что именно при этом соотношении между / о и Л два терма РП сходятся ближе всего, расщепление между ними становится минимальным. [26]
Поскольку предельность или поперечность эффекта Зеемана в данном случае определяется ориентацией вектора намагниченности, то он может также служить для изучения ориентации магнитных подрешеток ферримагнетика. Интервал между интенсивными компонентами 3060 см 1 и 3155 см 1 соответствует обменному расщеплению возбужденного уровня. [27]
 |
Форма полосы поглощения 7F0 - 7F4 иона Еи3 в Eu3Fe5Oi2 для право. [28] |
Поскольку предельность или поперечность эффекта Зеемана в данном случае определяется ориентацией вектора намагниченности, то он может также служить для изучения ориентации магнитных подрешеток ферримагнетика. Интервал между интенсивными компонентами 3060 см - и 3155 см 1 соответствует обменному расщеплению возбужденного уровня. [29]
Из проведенного ранее обсуждения химических сдвигов ионизационных пиков РФС электронов оболочки можно сделать вывод, что для электронов оболочки всегда наблюдаются простые спектры, например, для каждого заметно различающегося окружения атома азота наблюдается один пик для ls - электронов азота. Мы уже видели, что парамагнитные частицы, такие, как О2, вызывают обменные расщепления линий электронов оболочки. Такие же расщепления, обусловленные обменными процессами, обнаружены и в спектрах РФС парамагнитных комплексов ионов переходных металлов. Может возникнуть вопрос, должен ли анализ такого расщепления способствовать пониманию деталей контактных сдвигов Ферми в ЯМР, наблюдаемых для парамагнитных частиц. [30]
Страницы: 1 2 3