Спиновое расщепление
Cтраница 3
Обсуждавшийся в предыдущем разделе линейный по k член мог бы привести к большой величине матричного элемента, определяющего спиновый резонанс, даже при нормальной ориентации магнитного поля, если полагать 9К / 9г эфф - Но экспериментальные результаты также говорят о необходимости считать 9K / 9z 0, в силу чего подобное линейное по k спиновое расщепление не имеет места. [31]
Из анализа вытекает несколько интересных особенностей. Небольшое спиновое расщепление вращательных уровней энергии в основном состоянии и его изменение достигает примерно 1 см 1 в зависимости от вращательного уровня. Значительно большие спиновые расщепления наблюдаются для вращательных уровней верхнего состояния: величина расщепления зависит не только от вращательного квантового числа, но также от колебательного квантового числа tC Такое расщепление действительно меняет знак с одного конца спектра к другому, изменяясь примерно от 10 см 1 на длинноволновом конце примерно до - 5 см 1 на коротковолновом конце. [32]
Атомы кислорода образуют тройные связи друг с другом и одинарные с соседними атомами металла. Это происходит благодаря спиновому расщеплению пары электронов во внешней / - оболочке. [33]
Однако имеются две характерные особенности, являющиеся прямым следствием структуры дырочных подзон. Это связано с двукратным спиновым расщеплением каждого уровня Ландау. Поскольку величина расщепления Ландау значительно превосходит величину спинового расщепления, плато, связанные со снятием спинового вырождения, возникают при относительно более низких температурах. Как видно из рис. 1, в дырочной системе холловские плато с четными и нечетными номерами не отличаются друг от друга. Ширина и температурная зависимость плато при i 3 и плато при i - 2 и 4 аналогичны. Эта примечательная особенность связана со снятием спинового вырождения двумерного газа дырок на гетерогранице. Описанные измерения наряду с измерениями циклотронного резонанса позволяют непосредственно определить структуру дырочных подзон. [34]
Возрастание g - фактора было объяснено обменным взаимодействием электронов на уровне Ландау. Допустим, что из-за зеемановского спинового расщепления число электронов со спином t больше, чем со спином I. При этом вторые испытывают более сильное отталкивающее воздействие, нежели первые, поскольку электроны с одинаковыми спинами ие могут из-за принципа Паули располагаться близко друг к другу, и более сильное отталкивание создается за счет электронов с противоположным направлением спина. Поэтому электрон-электронные взаимодействия увеличивают исходное расщепление. [36]
В этих двух состояниях 2П спиновое расщепление сильно отличается от расщепления в состоянии 2Ф и имеет противоположный знак. Структура этих полос похожа на структуру аналогичных полос двухатомных молекул ( 2ПГ - 2А и 2Пг - 2А), и их можно анализировать, пользуясь эффективными значениями В. [37]
Во-вторых, s - взаимодействие приводит к очень интенсивным электрон-магнонным соударениям. В типичных магнитных полупроводниках величина спинового расщепления А, по порядку величины совпадающая с обменным s - d - интегралом, может достигать нескольких десятых электрон-вольта. В связи с этим интенсивность электрон-магнонных соударений в некоторых случаях может даже превосходить интенсивность соударений электронов с фононами. [38]
В-1968 г. Фэнгом и Стайлзом был поставлен знаменитый эксперимент [523], идея которого состоит в следующем. Ландау определяется нормальной компонентой поля, а спиновое расщепление - его полной величиной ( см. § 4 гл. Таким образом, энергетические зазоры между уровнями Ландау и различными спиновыми состояниями можно изменять независимо. [39]
Повышение электронной плотности в шаровой s - зоне вокруг атома в четыре раза означает как бы сфероидизацию атомов в решетках щелочноземельных металлов. Высокая электронная плотность сферических s - зон подавляет спиновое расщепление и препятствует перекрыванию остовных р6 - оболочек, которое ответственно за образование ОЦК структур. Поэтому повышение электронной плотности в сферической s - зоне при переходе от щелочных ( s1) к щелочноземельным ( s2) металлам ведет к стабилизации плотных гексагональных структур у а - Ве, Mg, p - Sr и плотных кубических структур у а - Ca и a - Sr за счет подавления перекрытия р-орбиталей и ОЦК координации, свойственной щелочным металлам. [40]
Значения К заключены в скобки. Квантовое число К не совсем подходит, когда спиновое расщепление велико. [41]
В этом случае все величины типа энергий и ширин уровней Ландау, за исключением их спинового расщепления, не должны изменяться. Если плотности состояний соседних уровней не перекрываются, то отличная от нуля проводимость существует за счет теплового возбуждения электронов на соседние уровни. [42]
Аналогичные эксперименты в наклонных магнитных полях [1707] показали, что значения масс сильно зависят от величины спинового расщепления, хотя обнаруженная в работах [1657, 1658] тенденция к общему увеличению эффективной массы и к ее уменьшению с ростом Ns сохраняется. [43]
При понижении температуры вследствие уменьшения амплитуды тепловых колебаний остовные рв-оболочки уже не сближаются до расстояний, необходимых для спинового расщепления и перекрытия р-орбиталей, валентных связей не возникает и невозбужденные р6 - оболочки имеют сферическую симметрию, так же как в инертных газах. [45]
Страницы: 1 2 3 4