Штарковское расщепление

Cтраница 1

Штарковское расщепление и сверхтонкая структура представляют в принципе одночастпч-ные задачи. В принципе здесь могут быть получены точные решения соответствующих уравнений квантовой механики, хотя вследствие нашего ограниченного знания кристаллографических характеристик ( например, о точном расположении молекул воды) некоторые параметры должны подгоняться эмпирически. [1]

Если Штарковское расщепление мало по сравнению с расстояниями внутри мультиплета ( слабое поле, см. стр. [2]

Влияние штарковского расщепления на орбитальный момент часто бывает довольно большим, однако влияние его на спин происходит лишь за счет спин-орбитального взаимодействия; этот эффект второго порядка оказывается малым. Следовательно, для адиабатического размагничивания пригодны магнитные ионы с исчезающе малым орбитальным моментом. Однако возможно, что, хотя соль и обладает орбитальным магнетизмом, ее более высокие орбитальные уровни вследствие эффекта Штарка в кристалле расположены настолько высоко, что при 1 К они являются незанятыми. Этот эффект, называемый замораживанием более высоких уровней, приводит к тому, что такие ионы проявляют лишь спиновый магнетизм. Соответствующие соли также могут быть использованы для адиабатического размагничивания. Последняя утверждает, что в случае ионов с нечетным числом электронов ( четным числом спиновых уровней, 2S - - 1) вырождение не может быть полностью снято электрическим нолем и остается по крайней мере двукратное вырождение, которое спи-мается только магнитным полем. Поскольку синглетный уровень не может дать парамагнетизма, только ионы с нечетным числом электронов могут быть использованы для экспериментов с адиабатическим размагничиванием. Ионы G ( T, Fe и Мп имеют орбитальный момент, равный нулю, в ионах Ti, Cr t, Со и Си; орбитальный магнетизм заморожен благодаря эффекту Штарка в кристалле. Расщепление спиновых уровней ( эффект второго порядка) имеет в этих солях порядок нескольких десятых обратного сантиметра, так что его влияние становится ощутимым при температуре в несколько десятых градуса абсолютной шкалы. [3]

Влияние штарковского расщепления на орбитальный момент часто пинает довольно большим, однако влияние его на спин происходит лишь за счет сппп-орбиталыюго взаимодействия; этот эффект второго порядка оказывается малым. Следовательно, для адиабатического размагничивания пригодны магнитные ноны с исчезающе малым орбитальным моментом. Однако возможно, что, хотя соль п обладает орбитальным магнетизмом, ее более высокие орбитальные уровни вследствие эффекта Штарка в кристалле расположены: настолько высоко, что при I1 К они являются незанятыми. Соответствующие соли также могут быть использованы для адиабатического размагничивания. Последняя утверждает, что в случае попов с нечетным числом электронов ( четным: числом спиновых уровней, 2Л - - 1) вырождение не может быть полностью снято электрическим нолем и остается по крайней: мере двукратное вырождение, которое снимается только магнптпым полем. Со п Си; орбитальный магнетизм заморожен благодаря эффекту Штарка в кристалле. Расщенлепне спиновых уровней ( эффект второго порядка) имеет в этих солях порядок - нескольких десятых обратного сантиметра, так что его влияние становится ощутимым при температуре в несколько десятых градуса абсолютном шкалы. [4]

Поскольку и штарковское расщепление, и сверхтонкая структура, и магнитное дипольное взаимодействие, и обменные эффекты - все обусловливают появление в теплоемкости членов, пропорциональных 1 / Г2, их трудно отличить друг от друга. Штарковское и сверхтонкое расщепления лишь в малой степени зависят от разбавления [116], в то время как на межионные взаимодействия разбавление влияет значительно. Вклад эффекта Штарка и сверхтонкой структуры может быть определен из экспериментов по парамагнитному резонансу. Если теперь вычесть все эти составляющие из экспериментального значения теплоемкости, то остаток следует рассматривать как вклад обменного взаимодействия. В принципе соотношение (32.9) дает возможность проверки того, что в результате получен именно вклад обменного взаимодействия. Однако, к сожалению, для целого ряда солей это соотношение не выполняется [113, 117]; постоянная Вейсса оказывается слишком малой, чтобы объяснить часть теплоемкости, обусловленную обменным взаимодействием. Возможно даже, что обменные взаимодействия между соседними ионами различного типа имеют разные знаки. [5]

Структурная схема спинового квантового генератора. [6]

Разность уровней штарковского расщепления зависит от значения внутримолекулярного или внутрикристаллического поля, которое возникает за счет крутильных колебаний молекул рабочего вещества около их равновесного положения. Так как амплитуда этих колебаний определяется температурой и давлением, то и частота ЯКР является функцией температуры и давления. [7]

Очевидно, что штарковское расщепление невозможно, если основное состо. Четырехкратно вырожденный уровень может быть расщеплен электрическим полем лишь в том случае, если поле не обладает точной кубической симметрией [ 1001; обычно октагдр, образуемый кристаллинационнсй ксдсй, является слегка искаженным, так что у ноля имеется тригональпая или тетрагональная компонента, которая вызывает расщепление четырехкратного уровня. В случае шестикратно вырожденного уровня поле кубической симметрии в состоянии вызвать расщепление [ 100, однако и в этом случае тригоналышя компонента поля может дать эффект того же порядка величины, что и расщепление, вызванное. [9]

Схема эксперимента по резонансной флуоресценции. Направления атомного пучка, лазерного пучка, а а также оси детектора взаимно перпендикулярны. [10]

Это так называемое динамическое штарковское расщепление является интересным свойством атомно-полевого взаимодействия. Кроме того, флуоресцентный свет обнаруживает определенные неклассические свойства, такие как антигруппировка фотонов и сжатие. [11]

В результате совместного действия штарковского расщепления и ядерного взаимодействия основной уровень расщепляется на шесть синглетов и пятнадцать дублетов, занимающих область энергий 0 408 К. Все вместе они приводят к высокотемпературной составляющей теплоемкости сT2 / R 0 0154; этот результат находится в удовлетворительном согласии со значением, найденным Бензи, Куком и Уитли [170] из экспериментов по парамагнитной релаксации. [12]

В результате совместного действия штарковского расщепления и ядерного взаимодействия основной уровень расщепляется на шесть синглетов и пятнадцать дублетов, нанимающих область энергий 0 408 К. Все вместе они приводят к высокотемпературной составляющей теплоемкости cT / R 0 0154; этот результат находится в удовлетворительном согласии со значением, найденным Бензи, Куком и Уитли [170] из экспериментов по парамагнитной релаксации. [13]

Поскольку сверхтонкое расщепление намного меньше штарковского расщепления, очевидно, что его влиянием на кривую намагничивания и энтропию при высоких температурах можно пренебречь. [14]

Поскольку сверхтопкое расщепление намного меньше штарковского расщепления, очевидно, что его влиянием на кривую намагничивания и энтропию при высоких температурах можно пренебречь. [15]

Страницы: 1 2 3 4