Cтраница 3
Первые два члена в ( 2) представляют собой Лоренца силу, третий член - силу реакции излучения ( называемую также силой торможения излучением или силой радиац. [31]
Здесь а - внешний тормозящий момент, действующий на кору в связи, например, с реакцией излучения магнитного диполя. [32]
Уилер дал Фейнману задание вычислить, в какой пропорции должны присутствовать опережающие и запаздывающие волны, чтобы получить реакцию излучения правильной формы. Для себя Уилер и Фейнман также доказали, что в реальной Вселенной, полной заряженных частиц, все взаимодействия будут взаимоуничтожаться так, чтобы создавать ту же реакцию излучения, которую они вычислили для простого случая. [33]
Это означает, что для того, чтобы теория была справедлива, внешняя сила должна быть много больше силы реакции излучения. Следовательно, выражения для силы реакции излучения, выведенные выше, применимы лишь к электронам, движение которых определяется главным образом внешними силами. [34]
Принимая во внимание потерю энергии зарядом вследствие излучения, добавим в правой части такого уравнения некоторую компоненту /, четырехмерной реакции излучения. [35]
Фейнман понимал, что необходимо какое-то взаимодействие, которое оказывало бы на электрон некое обратное действие и при ускорении обеспечивало реакцию излучения. Он задумался, не может ли эта обратная реакция исходить от других электронов ( строго говоря, от любых других заряженных частиц), а не от самого поля. Как и принято у физиков при попытке решить подобную задачу, Ричард рассмотрел простейший пример: вселенную, в которой существуют только два электрона. [36]
Чтобы получить соответствующее дифференциальное уравнение для г, у нас нет теперь физических оснований обращаться к уравнению (5.45), в которое входит реакция излучения, вызывающая затухание колебаний. [37]
Последняя имеется также в ур-нии движения зарядов ( 1), куда, кроме того, нужно в качестве поправки ввести силу реакции излучения. Она включает дополнительные к ( 18) слагаемые, связанные с ускоренным движением заряда в гравитац. [38]
Считаем, что заряженная частица массой т движется вдоль оси х под действием квазиупругой силы F - kx, которая существенно меньше силы реакции излучения ух. [39]
Нерелятивистский электрон с зарядом - е и массой т, удерживав мый кулоновским потенциалом притяжения ( - Ze / r), движется при отсутствии реакции излучения по круговой орбите. [40]
Дальнейшие превращения этой энергии зависят от природы коэффициента Ya - Вывод формулы для е (137.06) опирался на формулу для Вга ( § 62), которая предполагает, что затухание колебаний электрона обусловлено только реакцией излучения. В этом случае поглощенная энергия (143.08) тратится только на излучение рассеянного света, что имеет место в достаточно разреженных газах. Однако при увеличении плотности газа все большую роль играют так называемые столкновения второго рода возбужденных атомов, поглотивших излучение, с невозбужденными, при которых энергия возбуждения переходит в кинетическую энергию сталкивающихся атомов-поглощенная энергия излучения превращается в кинетическую энергию молекул газа. [41]
Мы увидим в дальнейшем, что затухание колебаний вызывается не только силой реакции излучения, но и взаимодействием осциллятора с окружающей средой, которое феноменологически описывается включением в уравнение движения силы трения, пропорциональной г. Более того, такая сила, действие которой учитывается в уравнении (25.11), оказывает обычно значительно большее влияние на движение осциллятора, а потому и на характер излучаемого им электромагнитного поля, чем реакция излучения. Однако при решении уравнения (25.11) будет показано, что и это влияние может быть описано с помощью введения ширины спектральной линии. [42]
Перейдем к тому случаю, когда электромагнитное излучение взаимодействует с частицей, связанной квазиупругой силой с положением равновесия. Реакцию излучения учитывать сначала не будем, но предположим, что на частицу действуют какие-либо силы трения со стороны окружающей - среды, пропорциональные скорости. [43]
В отсутствие реакции излучения энергия и момент количества движения частицы сохраняются и полностью определяют движение. Вследствие испускания излучения эти величины изменяются. Если ускорения не слишком велики, то значительное изменение энергии и импульса может произойти лишь за интервалы времени, существенно превышающие характерный период движения. Поэтому мгновенное движение будет фактически таким же, как и в отсутствие излучения. Медленные же изменения можно учесть, производя усреднение по невозмущенной орбите частицы. [44]
Уравнение (17.9) называют иногда уравнением движения Абра-гама - Лоренца. Оно учитывает реакцию излучения в некотором приближении и в среднем по времени. Полученное уравнение не вполне удовлетворительно с той точки зрения, что оно не первого, а второго порядка по времени, и поэтому приводит к противоречиям с известными требованиями к динамическому уравнению движения. Это противоречие проявляется прежде всего в наличии так называемых самоускоряющихся решений. [45]