Cтраница 2
Вильсона, применяются и для регистрации других заряженных частиц. [16]
Приборы, использующие черепковское свечение для регистрации заряженных частиц, называются черепковскими счетчиками. На рис. 4.124 дана схема такого счетчика. [17]
В настоящее время методы наблюдения и регистрации заряженных частиц и излучений настолько разнообразны, что их детальное описание просто невозможно. [18]
В настоящее время методы наблюдения и регистрации заряженных частиц и излучений настолько разнообразны, что их описание выходит за рамки курса. [19]
Приборы, использующие черепковское свечение для регистрации заряженных частиц, называются черепковскими счетчиками На рис. 4.124 дана схема такого счетчика. [20]
В 1952 г. американским физиком Глезером для регистрации заряженных частиц, имеющих высокую энергию, была создана так называемая пузырьковая камера. Принцип действия этой камеры основан на том, что в перегретом состоянии чистая жидкость, находясь под высоким давлением, может существовать, не закипая при температуре выше точки кипения. [21]
Эмульсии фотографические) или из беснодложсчных слоев для регистрации заряженных частиц высокой анергии. По хим. составу делятся на сереб-росодержащие, ч к рых в качестве снеточувствит. Ag ( обычно AgBr), и несеребряные, в к-рых использ. [22]
Эмульсии фотографические) или из бесподложечных слоев для регистрации заряженных частиц высокой энергии. По хим. составу делятся на сереб-росодержащие, в к-рых в качестве светочувствит. Ag ( обычно AgBr), и несеребряные, в к-рых использ. [23]
Во всех этих случаях для регистрации числа первичных нейтронов, вызвавших ядерную реакцию, могут применяться методы регистрации заряженных частиц и у-фотонов. Наконец, для регистрации нейтронов используется то обстоятельство, что в результате захвата нейтронов ядра очень часто Становятся искусственнорадиоактивными. Этот метод практически очень удобен, так как позволяет устранить мешающие излучения, обычно испускаемые нейтронными источниками или окружающей средой, захватывающей нейтроны. Вещества, применяемые для регистрации нейтронов, в которых радиоактивность наводится нейтронами, называются радиоактивными нейтронными индикаторами. [24]
Во всех этих случаях для регистрации числа первичных нейтронов, вызвавших ядерную реакцию, могут применяться методы регистрации заряженных частиц и Y-фотонов. Наконец, для регистрации нейтронов используется то обстоятельство, что в результате захвата нейтронов ядра очень часто становятся искусственнорадиоактивными. Этот метод практически очень удобен, так как позволяет устранить мешающие излучения, обычно испускаемые нейтронными источниками или окружающей средой, захватывающей нейтроны. Вещества, применяемые для регистрации нейтронов, в которых радиоактивность наводится нейтронами, называются радиоактивными нейтронными индикаторами. [25]
Во всех этих случаях для регистрации числа первичных нейтронов, вызвавших ядерную реакцию, могут применяться методы регистрации заряженных частиц и Y-квантов. Наконец, для регистрации нейтронов используется то обстоятельство, что в результате захвата нейтронов ядра очень часто становятся искусственнорадиоактивными. Этот метод практически очень удобен, так как позволяет устранить мешающие излучения, обычно испускаемые нейтронными источниками или окружающей средой, захватывающей нейтроны. Вещества, применяемые для регистрации нейтронов, в которых радиоактивность наводится нейтронами, называются радиоактивными нейтронными индикаторами. [26]
Подводя итог нашему рассмотрению, следует сказать, что в методе изотермического испарения при переходе от регистрации ионных токов нейтральных молекул к регистрации заряженных частиц, присутствующих в насыщенном паре, объем информации о системе в принципе не уменьшается. [27]
Так, например, общепринято представление о свободном электроне как о частице. Действительно, существование такого электрона можно зафиксировать соответствующими приборами, приспособленными для регистрации заряженных частиц. Но вместе с тем можно экспериментально выявить волновые свойства свободного электрона, которые описываются волнами де Бройля и используются н технике при расчете электронного микроскопа. [28]
Необходимость наличия зародышей для образования новой фазы при незначительном переходе через равновесие используется в физических экспериментах для регистрации заряженных частиц. [29]
Как видно из рис. 1.20, линейная зависимость между R ( EV) и Е - 5 сохраняется. Максимальное изменение разрешения соответствует области длинноволнового - у-изл Учения - Влияние толщины источника на разрешение в значительно большей степени сказывается при регистрации заряженных частиц. Поэтому наиболее трудной задачей в - спектрометрии является обнаружение слабых а-линий вблизи интенсивных. [30]