Регистрация - заряженная частица
Cтраница 3
Имеются, конечно, и специфические стороны процесса разрушения, требующие разработки особых методов исследования для материалов разной природы. Так, в случае гетеролитиче-ского механизма разрыва межатомных связей ( образование ионов, а не нейтральных частиц, как при гемолитическом разрыве) необходимы способы регистрации заряженных частиц. Известно, что электризация при трении характерна для широкого круга твердых непроводящих тел, в том числе и для полимеров. Деформирование и разрушение многих тел сопровождаются электрическими явлениями и, в частности, эмиссией электронов [430, 857], исследования которой с помощью электронных умножителей ведутся во многих лабораториях. [31]
 |
Схема рассеяния у-квантов в поглотителе. [32] |
При выборе рабочего режима установки крайне важно правильно подобрать напряжение на фотоэлектронном умножителе. Как известно, импульсы фотоэлектрогншх умножителей ( еуш не принимать особых мер) имеют сравнительно большой разброс амплитуд даже в тех случаях, когда сцинтилляционные счетчики используются для регистрации заряженных частиц одной энергии. При регистрации - квантов разброс оказывается еще больше, поскольку в кристалле могут поглощаться различные доли энергии кванта. Остальная энергия уносится рассеянным квантом, а также комптоновскими электронами или фотоэлектронами, если они образовались вблизи от границы кристалла и могут из него вылететь. [33]
Фотоэлектронные умножители широко применяются для решения многообразнейших задач в различных областях исследования, связанных с регистрацией небольших потоков световой энергии. ФЭУ применяются в ядерной физике для регистрации заряженных частиц и - у-квантов. В этом случае с помощью соответствующих конверторов энергия частиц преобразуется вначале в световую, которая затем уже регистрируется ФЭУ. [34]
НЫЕ МАТЕРИАЛЫ - светочувствительные слои на той или иной подложке, реагирующие на воздействие электромагнитных и других излучений ( света, рентгеновского излучения, потоков а - или р1 - частиц и др.), используемые для получения фотографич. В зависимости от типа подложки различают: фотопленки и кинопленки ( на триацетатной или синтетич. Бумага фотографическая) и бесподложечные слои для регистрации заряженных частиц высоких энергий. [35]
Регистрация нейтронов, проходящих через вещество, основана на тех, эффектах, которые возникают при взаимодействии нейтронов с ядрами, и осуществляется счетчиками или ионизационными камерами. Так, при рассеянии нейтрона1 ядро отдачи получает от нейтрона часть или всю его энергию. Наблюдая ядро отдачи любым из методов, применяемых для регистрации заряженных частиц, можно подсчитать число провзаимодействовавших с ядрами нейтронов, пропорциональное числу ядер отдачи, и найти энергию нейтронов. Оказалось, что измеренная на опыте энергия ядер отдачи является простой функцией энергии нейтрона. Таким способом регистрируются быстрые нейтроны. [36]
Регистрация нейтронов, проходящих через вещество, основана на тех эффектах, которые возникают при взаимодействии нейтронов с ядрами, и осуществляется счетчиками или ионизационными камерами. Так, при рассеянии нейтрона ядро отдачи получает от нейтрона часть или всю его энергию. Наблюдая ядро отдачи любым из методов, применяемых для регистрации заряженных частиц, можно подсчитать число провзаимодействовавших с ядрами нейтронов, пропорциональное числу ядер отдачи, и найти энергию нейтронов. Оказалось, что измеренная на опыте энергия ядер отдачи является простой функцией энергии нейтрона. Таким способом регистрируются быстрые нейтроны. [37]
Регистрация нейтронов, проходящих через вещество, основана на тех эффектах, которые возникают при взаимодействии нейтронов с ядрами, и осуществляется счетчиками или ионизационными камерами. Так, при рассеянии нейтрона ядро отдачи получает от нейтрона часть или всю его энергию. Наблюдая ядро отдачи любым из методов, применяемых для регистрации заряженных частиц, можно подсчитать число провзаимодействовавших с ядрами нейтронов, пропорциональное числу ядер отдачи, и определить энергию нейтронов. Оказалось, что измеренная на опыте энергия ядер отдачи является простой функцией энергии нейтрона. Таким способом регистрируются быстрые нейтроны. [38]
Явление многократного рассеяния сказывается двояко на результатах эксперимента по определению коэффициента поляризации. Во-вторых, заряженные частицы, не испытавшие ни одного ядерного столкновения, отклоняются от своего первоначального пути вследствие многократного рассеяния. Так как многократное рассеяние характеризуется равномерным распределением рассеянных частиц по углу ф, то регистрация заряженных частиц, не испытавших рассеяния на одном из ядер мишени, приводит к заниженному значению коэффициента поляризации. [39]
Такой способ получения перенасыщенного пара используется в камере Вильсона, нашедшей широкое применение на заре ядерной физики для регистрации заряженных частиц. [40]
Способ пропитки имеет ряд недостатков, зависящих от процесса взаимодействия раствора и эмульсии. Например, определение / не может быть выполнено точно, так как трудно учесть все факторы при пропитке. Некоторые ионы, например Fe3 Cu2 % Sr2 % Hg2, Pb2, влияют на фотоэмульсию п затрудняют регистрацию заряженных частиц. Тормозная способность эмульсии может изменяться после пропитки. Незначительная доля пробегов не будет регистрироваться, так как атомы, расположенные на нижней и верхней сторонах эмульсии, частично будут испускать а-частицы за ее пределы. Однако все эти недостатки при тщательной дополнительной работе могут быть устранены. [41]
Если расстояние между электродами уменьшается, пробой происходит при более низком напряжении t / rp и число циклов в пакете возрастает. Это обстоятельство использовано для контроля расстояния между электродами во время анализа. Нарушение вакуумной изоляции сопровождается появлением в промежутке между электродамп ионов, образовавшихся из материала электродов и сорбированных газов. Поскольку масс-спектрометр предназначен именно для регистрации заряженных частиц, он также может стать эффективным средством изучения электрического искрового разряда в вакууме. Изложим некоторые результаты наших исследований вакуумного искрового разряда, проведенных на масс-спектрометре типа SM-602 с искровым ионным источником и двойной фокусировкой. [42]
Какие типы счетчиков Гейгера Мюллера существуют, чем они отличаются друг от друга. В чем состоит сущность метода толстослойных фотоэмульсий. Чем ядерные фотоэмульсии отличаются от обычных. В чем заключаются преимущества фотоэмульсионного метода от других методов регистрации заряженных частиц. [43]
Однако оказывается, что ряд состояний, попадающих в область горбов, может быть экспериментально осуществлен при соблюдении определенных условий. Так, в свободном от пыли и заряженных частиц пространстве удается при постепенном сжатии получить пары при давлении, большем давления насыщенных паров при данной температуре. Такие пары называются пересыщенными, и их состояния достаточно хорошо описываются участком ВВг теоретической изотермы. Эти состояния при появлении центров конденсации - ионов, пылинок, мельчайших капелек - становятся неустойчивыми, и пересыщенный пар мгновенно конденсируется в туман. Такой способ получения пересыщенного пара используется в камере Вильсона, нашедшей широкое применение в ядерной физике для регистрации заряженных частиц. [44]
Страницы: 1 2 3