Cтраница 1
Вероятность излучения или поглощения гамма-квантов в твердых телах без возбуждения фононов ( вероятность эффекта Мессбауэра) принято обозначать через / или f соответственно. [1]
Вероятность излучения (22.42) максимальна у покоящегося солитона. [2]
Вероятность излучения этим механизмом существенно зависит от угловых переменных и от соотношений между скоростью частиц и фазовой скоростью волны. Вероятности излучений разных волы, усредненных по угловым переменным, даны в таблицах в Приложении. [3]
Вероятность излучения может быть оценена так. Время, нужное электрону для пересечения атомного поля, равно, примерно, 10 - п сек. [4]
Поскольку вероятность излучения uh зависит от импульса излучающей частицы, то соответственно и диффузионные коэффициенты зависят от импульсов ускоряемых частиц. [5]
Однако вероятность излучения различных частот в этом широком спектре весьма различна. [6]
Зависимость вероятности излучения от чисел S, /, Jr может быть определена в явном виде. Этот вопрос непосредственно решается с помощью общих формул для матричных элементов сферических тензоров при сложении моментов. [7]
Вычисление вероятности излучения в этом случае может быть произведено до конца. [8]
Зависимость вероятности излучения от чисел S, J, J может быть определена в явном виде. Этот вопрос непосредственно решается с помощью общих формул для матричных элементов сферических тензоров при сложении моментов. [9]
Вычисление вероятности излучения в этом случае может быть произведено до конца. [10]
Но поскольку вероятность излучения быстро убывает с увеличением /, то излучение происходит в основном с наименьшей возможной мультипольностью. [11]
А - вероятность излучения; k - величина, пропорциональная сечению возбуждения колебаний при электронном ударе; / - сила тока и п - концентрация молекул в зоне разряда. [12]
Но поскольку вероятность излучения быстро убывает с увеличением j, то излучение происходит в основном с наименьшей возможной мультипольностью. [13]
Выражение для вероятности излучения ( 15) было получено на основании волнового уравнения ( 1), в котором взаимодействие я-частицы с электромагнитным полем рассматривается так, как если бы я-частица была точечной. Между тем сильное взаимодействие я-частицы с нуклонным фоном должно приводить к размазыванию заряда я-частицы по некоторой области, имеющей размеры порядка или меньшей, чем 1 / [ г. При выполнении условия ( 16) все излучение осуществляется на большом расстоянии от ядра. [14]
Следовательно, вероятность излучения фотонов солитонами очень мала. [15]