Вероятность - переход - молекула
Cтраница 1
Вероятности перехода молекулы в нормальное состояние с испусканием кванта излучения и перехода предиссоциацией в неустойчивое состояние определяют время жизни молекулы в возбужденном состоянии. При большой вероятности безызлучательного перехода время жизни молекулы в возбужденном состоянии оказывается малым и соответствующая ширина спектральных линий - большой. [1]
А - вероятность перехода молекулы с возбужденного состояния в основное за единицу времени. Очевидно, что А не зависит от времени и характеризует способность молекулы остаться на возбужденном уровне. [2]
Интенсивность поглощения света определяется вероятностью перехода молекулы из основного состояния в возбужденное и может служить характеристикой упорядоченности структуры. Перенос возбуждения между отдельными молекулами хлорофилла играет существенную роль в первой стадии фотосинтеза. Источником энергии при переносе возбуждения может быть излучение или химическая реакция. [3]
 |
Обозначение вероятностен переход. четырехуронневой системе активного лазерного вещества. [4] |
Введем обозначения: B1Z - вероятность перехода молекул, атомов или ионов активного вещества из основного ( 1) в возбужденное ( 2 состояние; - б12 зависит от поперечного сечения поглощения и от интенсивности возбуждающего света при оптической накачке; А % г - вероятность излучательной и безы-злучательной дезактивации уровня 2 до основного состояния ( 1); А. [5]
ЛИБО уравнение Аррениуса-Андраде, вязкость определяется вероятностью перехода молекул жидкости из одного положения равновесия в соседнее. В промежутке времени между двумя переходами эти молекулы могут вращаться вокруг по крайней мере двух разных осей. Если молекулы имеют примерно сферическую симметрию, то они могут свободно вращаться при любой температуре. Для таких жидкостей уравнение Андраде справедливо во всем интервале температур, где существует жидкость. Но для жидкостей, подчиняющихся уравнению Андраде только при высоких температурах, возможность свободного вращения молекул уменьшается при приближении к точке затвердевания. В этом температурном интервале молекулы в промежутке времени между двумя переходами могут вращаться только вокруг одной из осей. Таким образом, может получиться, что флуктуации энергии будут достаточно велики для обеспечения перескока молекул из одного положения равновесия в другое, но в период времени, необходимый для такого перескока, ось вращения молекулы будет ориентирована неблагоприятно относительно осей вращения ее соседей и молекула останется в своем прежнем положении. У некоторых жидкостей ( например, изопропилбензола) на кривой зависимости вязкости от температуры вблизи точки затвердевания ( там, где эта зависимость отклоняется от уравнения Андраде) имеется скачок. Его можно объяснить тем, что при этих температурах вращение молекул вокруг одной из осей становится ограниченным или же вообще невозможным. [6]
По определению K d CJCm и характеризует вероятность перехода молекул через границу раздела фаз, находящихся в термодинамическом равновесии. При хроматографии макромолекул, когда в качестве неподвижной фазы используют пористые сорбенты ( см. стр. [7]
К - постоянная Больцмана и Т - температура, то вероятность перехода молекул в-направлении повышения и понижения температуры не может быть одинаковой. Основанное на этом эффекте явление термодиффузии примесей хорошо изучено [188] и находит практическое применение. Наличие потока молекул растворителя экспериментально не исследовалось, однако и в этом случае в направлении к более низким температурам должен возникать поток жидкости, интенсивность которого определяется градиентом температуры. Если в направлении, противоположном термосамодиффузионному потоку, приложить объемные силы такой интенсивности, при которой вероятность перехода молекул в противоположных направлениях станет снова одинаковой, то поток самодиффузии будет равен напорному потоку противоположного направления. [8]
Вследствие того, что величины магнитных моментов молекул обычно очень малы, вероятности переходов молекул из одного энергетического состояния в другое при изменении их магнитных моментов оказываются ничтожными. [9]
Что касается диссоциации, то ее вероятность с верхних колебательных уровней может превысить вероятность перехода молекулы на следующий уровень. [10]
При гомогенном зарождении наложение ультразвукового поля приводит к интенсификации диффузионных процессов и увеличению вероятности перехода молекул из переохлажденной жидкой фазы в зародыш. Кроме того, под действием ультразвука усиливается теплообмен зародыша с окружающей средой. [11]
Именно вследствие близости молекулярно-физических свойств растворенных веществ и растворителя для высокочистых веществ значительно увеличивается вероятность перехода молекул растворенных веществ вместе с растворителем в твердую фазу с образованием твердых растворов. [12]
 |
Распределение сложных молекул по запасам колебательной энергии в верхнем и нижнем электронных состояниях в растворе. [13] |
Екол) будет справедливо, если вероятность обмена энергией флуоресцирующих молекул со средой значительно превышает вероятность переходов молекулы в невозбужденное состояние. [14]
Пуассона для величин Н и р; р - относительный импульс; М - приведенная масса двухатомной молекулы; U ( q) - потенциальная энергия взаимодействия атомов в молекуле; q - относительная координата; К ( z, z) - вероятность перехода молекулы в единицу времени из состояния z в фазовом пространстве в состояние z за счет столкновений двухатомных молекул с атомами инертного газа. [15]
Страницы: 1 2