Вероятность - переход - частица
Cтраница 1
Вероятности переходов частицы с нижнего энергетического уровня на верхний и обратно - одинаковы. Преобладание поглощения над излучением или наоборот определяется только соотношением количеств частиц на различных уровнях, или, как говорят, населенностью уровней. [1]
В этом случае вероятность перехода частиц распределяемого компонента в фазу экстракта или в фазу рафината одинакова. Это справедливо для каждой ступени; поэтому может потребоваться значительное время, чтобы данная частица вещества окончательно покинула систему. Этим объясняется также, что при данной величине е накапливание возрастает с увеличением числа ступеней. [2]
Как установлено Эйнштейном, вероятность перехода частиц р13 с нижнего уровня на верхний равна вероятности перехода частиц р31 с верхнего уровня на нижний. Но поскольку количество частиц п на нижнем уровне больше количества частиц п3 на верхнем уровне, то с нижнего на верхний уровень в возбужденное состояние будет переходить большее количество частиц, чем с верхнего на нижний. [3]
Функция Грина (1.82) - вероятность перехода частицы за время rt - 10 на расстояние г - г0 - зависит только от разности начального и конечного моментов времени и от расстояния между рассматриваемыми точками. [4]
Среднее время оседлой жизни обратно пропорционально вероятности перехода частицы на место дырки, а дырки - на место частицы. [5]
Сублимация представляет собой ступенчатый процесс с неодинаковой вероятностью перехода частиц в пар. Молекулы соединяются и покидают кристаллы только в определенных точках поверхности. Причем узлы кристаллов в отдельных точках при подводе энергии извне разрушаются, и поток молекул пара стремительно врывается в пограничный слой, турбулизируя его. Испарение в таких условиях напоминает очаговые вспышки различной интенсивности и в различных точках поверхности. Это наглядно иллюстрируется качеством поверхности, которая после опыта имеет изрешеченную форму. [6]
 |
Температурная зависимость вязкости жидкого SiC2 по данным. [7] |
Вязкость жидкости ( i) зависит от вероятности перехода частицы из одного положения в другое. Чем легче осуществляется такой переход, тем меньше вязкость. В связи с этим существенное значение имеют величина энергетического барьера ( Ег, ), который приходится преодолевать движущейся частице, размеры последней ( г) и расстояние ( d) между ее соседними положениями равновесия. [8]
Пусть W ( K, к) определяет вероятность перехода частицы из единичного объема 1 ( к) в шаровой слой радиуса к единичной толщины: ак. [9]
Таким образом, дублетное расщепление и, следовательно, вероятность перехода частицы из одной потенциальной ямы в другую очень мала для уровней, расположенных значительно ниже вершины, барьера и достаточно велика для уровней, расположенных вблизи нее. Далее, для уровней над вершиной барьера дублетное расщепление продолжает увеличиваться до тех пор, пока вдали от нее оно не становится равным половине расстояния между соседними невозмущенными уровнями. [10]
Если по той или иной причине изотопный эффект имеет место, то вероятность перехода индикаторных частиц в одном из направлений будет иной, чем для обычных атомов или групп. Это обстоятельство должно быть отражено с помощью вероятностных множителей аир, и тогда скорости будут равны yaR и z R. Коэффициенты аир представляют собой кинетические изотопные эффекты в двух противоположных реакциях переноса. [11]
Как установлено Эйнштейном, вероятность перехода частиц р13 с нижнего уровня на верхний равна вероятности перехода частиц р31 с верхнего уровня на нижний. Но поскольку количество частиц п на нижнем уровне больше количества частиц п3 на верхнем уровне, то с нижнего на верхний уровень в возбужденное состояние будет переходить большее количество частиц, чем с верхнего на нижний. [12]
Исходя из общего выражения для стационарной трехмерной квазиклассической волновой функции, получена общая формула для вероятности перехода частицы из связанного состояния в непрерывный спектр путем туннелирования через стационарный квазиклассический барьер. Эта формула имеет простой и наглядный смысл, позволяя без труда вычислить предэкспоненци-альный множитель в выражении для вероятности. Получены общие формулы для вероятности выхода частицы из сферически-симметричной ямы под действием сферически-симметричного или зависящего от одной координаты поля. Рассмотрены приложения к задаче об автоионизации атома и отрицательного иона. [13]
РЦ - вероятность того, что частица остается в г - й ячейке после скачка; Я - i) - вероятность перехода частицы из t - й ячейки в t 1 - ю после скачка; Q - ( j i) - объемная производительность потока материала, переходящего из г - й ячейки в i 1 - ю; А / - продолжительность скачка; гг - объем i - й ячейки. [14]
РЦ - вероятность того, что частица остается в i - й ячейке после скачка; Pt ( l - I) - вероятность перехода частицы из i - й ячейки в i 1 - ю после скачка; Q ( I D - объемная производительность потока материала, переходящего из i - й ячейки в i 1 - ю; Д2 - продолжительность скачка; гг - объем i - й ячейки. [15]
Страницы: 1 2