Cтраница 2
Вязкое течение по Эй-рингу происходит в результате перехода от равновероятной картины самодиффузионного перемещения кинетических единиц по всем направлениям пространства в покоящейся жидкости к несимметричному распределению вероятностей перехода частиц в вязком потоке, где перемещения частиц с наибольшей вероятностью происходят в направлении тангенциальной силы. При больших напряжениях линейное приближение нарушается и вязкость уменьшается с увеличением напряжения или скорости деформации сдвига. По Эйрингу, функция / ( Р) аР, где ш - эффективный объем кинетической единицы, которая для различных систем может быть атомом, молекулой, коллоидной частицей или сегментом макромолекулы. [16]
Вязкое течение по Эй-рингу происходит в результате перехода от равновероятной картины самодиффузионного перемещения кинетических единиц по всем направлениям пространства в покоящейся жидкости к несимметричному распределению вероятностей перехода частиц в вязком потоке, где перемещения частиц с наибольшей вероятностью происходят в направлении тангенциальной силы. При больших напряжениях линейное приближение нарушается и вязкость уменьшается с увеличением напряжения или скорости деформации сдвига. По Эйрингу, функция / ( Р) соР, где со - эффективный объем кинетической единицы, которая для различных систем может быть атомом, молекулой, коллоидной частицей или сегментом макромолекулы. [17]
Вязкое течение по Эй-рингу происходит в результате перехода от равновероятной картины самодиффузионного перемещения кинетических единиц по всем направлениям пространства в покоящейся жидкости к несимметричному распределению вероятностей перехода частиц в вязком потоке, где перемещения частиц с наибольшей вероятностью происходят в направлении тангенциальной силы. При больших напряжениях линейное приближение нарушается и вязкость уменьшается с увеличением напряжения или скорости деформации сдвига. По Эйрингу, функция / ( Р) & Р, где со - эффективный объем кинетической единицы, которая для различных систем может быть атомом, молекулой, коллоидной частицей или сегментом макромолекулы. [18]
Чтобы вылететь из ядра а-частица должна приобрести энергию, по крайней мере равную максимальной потенциальной энергии ( / о в точке г0, тогда она сможет взобраться на вершину горба на рисунке 30, обычно называемого потенциальным барьером. Определим квантово-механическую вероятность перехода частиц через потенциальный барьер. С математической точки зрения трудность задачи определяется формой потенциального барьера, поэтому мы возьмем барьер прямоугольной формы и конечной ширины ( от г о до гь см. рис. 30), представляющей собой грубую схематизацию истинного радиоактивного барьера. [19]
Однако, как показали еще Коссель [199] и Странский [200], предположение о равноценности частиц на поверхности несправедливо, так как разные частицы имеют неодинаковое число соседей и благодаря этому неодинаковую прочность связи с поверхностью. Следовательно, вероятность перехода частиц из конденсированной фазы в паровую не может быть одной и той же для всех частиц на поверхности твердого тела. [20]
Проанализирован метод определения частоты колебательного перехода вращающихся в растворе двухатомных молекул ( 0) на основашш представлений о механкзиах действия межмолекулярных аил различной природы. Этап характеристиками являются мера вероятности перехода частиц над барьером высотой t / - nB) T. У EJ, а также / U) - функция распределения высот указанию: вшив барьеров. [21]
Соотношения (3.3) и (3.4) позволяют вычислить время релаксации для каждого конкретного случая, если известны значения v -, однако вычисления этих величин встречают большие трудности. В принципе в квантовой механике эти величины вычисляются через вероятности переходов частицы из одного стационарного состояния в другое под действием возмущения - взаимодействия с другой частицей ( см. стр. [22]
Современные представления об актива-ционных механизмах вязкого течения и диффузии основываются на представлениях Френкеля и Эйринга о тепловом движении в жидкостях. Вязкое течение, по Эйрингу, происходит в результате перехода от равновероятной картины самодиффузионного перемещения кинетических единиц по всем направлениям пространства в покоящейся жидкости к несимметричному распределению вероятностей перехода частиц в вязком потоке, где перемещения частиц с наибольшей вероятностью происходят в направлении тангенциальной силы. Было учтено, что перескоки частиц происходят по всем направлениям пространства, а не только в направлении действия тангенциальной силы. При больших напряжениях, реализуемых в высоковязких жидкостях со сложным строением ( полимеры, дисперсные системы и др. [22-26]), линейное приближение нарушается и вязкость уменьшается с увеличением напряжения или скорости деформации сдвига. [23]
Поляни и Вигнером [104] предложена теория прямого испарения, согласно которой процесс сублимации рассматривают как прямой переход любой молекулы с поверхности конденсированного вещества в пар. На поверхности вещества молекулы связаны между собой энергией, равной энергии сублимации. Коссель [105] иСтранский [106] показали, что разные частицы на поверхности имеют различное число соседей и поэтому неодинаково связаны с поверхностью. Вероятность перехода частицы в газовую фазу также не может быть одинаковой для всех частиц на поверхности. [24]
Понятно, почему инверсная заселенность является необходимым условием создания лазера. Прежде всего нас не интересует спонтанное излучение. Как указывалось выше, спонтанное излучение не направлено и не когерентно. Значит, речь идет о стимулированном излучении. Поскольку вероятности перехода частицы, в которую попадает фотон, вверх и вниз одинаковы, усиление стимулированного излучения возможно лишь в том случае, если верхний уровень будет более заселен, чем нижний. [25]