Вероятность - переход - электрон
Cтраница 2
Через 1 ( Е) обозначена вероятность перехода электрона с уровня ловушки на свободный уровень Е в зоне проводимости. Между сп ( Е) и 1п ( Е) должна существовать определенная связь, которую можно найти из условия термодинамического равновесия. [16]
Через / ( Е) обозначена вероятность перехода электрона с уровня ловушки на свободный уровень Е в зоне проводимости. Между сп ( Е) и / ( Е) должна существовать определенная связь, которую можно найти из условия термодинамического равновесия. [17]
Вероятность перезарядки в рассматриваемом случае складывается из парциальных вероятностей перехода электрона на отдельные высоковозбужденные уровни в поле положительного иона. Поскольку таких уровней много, то в данной постановке задача эквивалентна рассмотренной в предыдущих задачах квазинепрерывной модели, когда данный процесс представляется как переход электрона в квазинепрерывный спектр. Соответственно и результаты обоих подходов в области выполнения отвечающих им критериев применимости должны совпадать. [18]
Прежде всего рассмотрим область температур, при которых вероятность перехода электрона из заполненной зоны в зону проводимости пренебрежимо мала по сравнению с вероятностью перехода на акцепторный уровень. При этих условиях наблюдается чисто примесная электропроводность. [19]
Величина 7 / п своему смыслу представляет собой вероятность перехода электрона дискретного спектра из состояния k в состояние k в единицу времени в результате взаимодействия со свободными электронами непрерывного спектра. [20]
При конечных значениях R, как мы сейчас покажем, вероятность перехода электрона от одного протона к другому хотя и мала, но отлична от нуля. При этом наиболее вероятными оказываются переходы между состояниями с одинаковыми наборами чисел q, так что впредь мы только ими и ограничимся. [21]
Температура пламени ниже температуры дугового и искрового разряда, поэтому вероятность перехода электронов на более высокий энергетический уровень мала и интенсивность соответствующих спектральных линий невелика. В пламени, как правило, получают линейчатые спектры. Обычно в спектре появляются только резонансные и основные линии ( соответствующие электронным переходам с первого возбужденного уровня на основной), которые являются наиболее интенсивными. Это и есть последние линии спектра. [22]
На участке б - в все доноры ионизированы, но вероятность перехода электронов в зону проводимости из валентной зоны под действием тепла еще очень мала. На участке в - г начинается быстрое увеличение собственной электропроводности. [23]
При наложении на р - л-переход туннельного диода обратного напряжения возрастает вероятность перехода электронов слева направо и уменьшается вероятность перехода их справа налево. Результатом этого является резкое нарастание обратного тока. Таким образом, туннельный диод не обладает свойством односторонней проводимости, более того, его сопротивление в обратном направлении меньше, чем сопротивление в прямом направлении. Полная вольтамперная характеристика туннельного диода дана на рис. 5.41. Наличие падающего участка вольтамперной характеристики ( участка отрицательного сопротивления) дает возможность использовать его для усиления и генерирования колебаний. [24]
 |
Прямые ( а и непрямые ( б переходы при собственном поглощении света. [25] |
Если предположить, что возмущение содержит теперь некоторую характеристику фононов, то вероятность перехода электрона будет определяться как матричным элементом возмущения со стороны электромагнитного поля, так и матричным элементом возмущения со стороны решетки. [26]
Если предположить, что возмущение содержит теперь некоторую характеристику фононов, то вероятность перехода электрона будет определяться как матричным элементом возмущения со стороны электромагнитного поля, так матричным элементом возмущения со стороны решетки. [27]
Применим полученную в предыдущем параграфе формулу ( 90 14) для вычисления вероятности перехода электрона в атоме из m - го в n - е состояние под влиянием взаимодействия с пролетающей тяжелой заряженной частицей. [28]
Применим полученную в предыдущем параграфе формулу ( 90 14) для вычисления вероятности перехода электрона в атоме из m - го в я-е состояние под влиянием взаимодействия с пролетающей тяжелой заряженной частицей. [29]
Поскольку в химических взаимодействиях термодинамические величины в конечном счете определяются энергетикой и вероятностями перехода электронов, то в современном представлении принцип ЛССЭ подразумевает существование линейных корреляций кинетических констант как с чисто термодинамическими параметрами реакции, так и с квантовохимическими характеристиками участников реакции. [30]
Страницы: 1 2 3 4