Вероятность - поглощение
Cтраница 3
Нетрудно найти вид зависимости вероятности поглощения от ориентации молекулы, которую можно характеризовать углом 6 между осью молекулы и направлением электрического вектора. Амплитуду последнего ( А на рис. 15 и 16) можно разложить на две взаимно перпендикулярные составляющие - по оси молекулы и перпендикулярно ей. Следовательно, вероятность поглощения при данной ориентации 0 пропорциональна cos2 8, и если пучок неполяризованного света проходит через достаточно толстый слой одинаково ориентированных молекул ( как, например, в кристалле турмалина), то составляющие всех векторов, параллель ные оси перехода, поглотятся, а перпендикулярные составляющие будут пропущены и, сложившись, дадут пучок прямолинейно поляризованного света. [31]
Соответствующая производящая функция для вероятностей поглощения в точке х а получается заменой р, q, z соответственно на q, р и а - г. Производящей функцией продолжительности игры является, конечно, сумма этих двух функций. [32]
Обратимся теперь к рассмотрению вероятности поглощения ( испускания) фонона при столкновении двух магнонов. [33]
EI) и 2) вероятность поглощения молекулой подходящего по энергии фотона не должна быть равна нулю. [34]
Обозначим через y ( tn вероятности поглощения множеством С на - / г-ш шаге или до него. [35]
Выражения (2.36) и (2.37) для вероятности поглощения весьма часто применяются на практике. [36]
Отсюда мы видим, что вероятности поглощения и вынужденного излучения равны друг другу. [37]
Соотношение (2.106) показывает, что вероятности поглощения и вынужденного излучения, связанные с излучением черного тела, равны друг другу. [38]
Обозначим через w и ш2 вероятности поглощения и индуцированного испускания фотона соответственно. Теория показывает, что wi - Niti, ш2 - Л п, где п характеризует число фотонов с частотой ш во внешнем поле. Увеличение вероятности поглощения фотона с ростом числа фотонов поля неудивительно. Удивительным является то, что с ростом числа фотонов возрастает также вероятность индуцированного испускания фотона. [39]
В соответствии с формулами (36.25) вероятность поглощения содержит множитель Nkt 0 вместо Nk, a 1 в вероятности испускания. Индексы т и п в матричном элементе переставляются, но в силу эрмитовости оператора р квадрат модуля матричного элемента одинаков. [40]
Уравнение (3.87) представляет собой фактически вероятность поглощения света на единице длины, умноженную на коэффициент распада, который описывает, какая часть экситона рекомбинирует излучательно без участия других неупругих процессов. [41]
 |
В пределах контура спектральной линии находится несколько собственных частот резонатора. [42] |
Как можно доказать, что вероятность поглощения фотона и вероятность вынужденного излучения одинаковы для данного перехода в атоме. [43]
Вероятность стимулированного излучения, как и вероятность поглощения, пропорциональна полю. Однако из нашего повседневного опыта мы знаем, что лампа может излучать свет при отсутствии внешнего радиационного поля. То же самое должно быть справедливым для возбужденного полупроводника, содержащего электрон-дырочные пары. Излучение, которое возникает без внешнего поля, называется спонтанным излучением. В последнем случае можно рассматривать излучение как индуцированное фотонами с амплитудами нулевой точки. В случае простых гармонических осцилляторов существование такого нулевого движения хорошо известно из квантовой механики и объясняется принципом неопределенности: положение и импульс колеблющейся частицы не могут быть одновременно равны нулю. Член ( 1 - - Л р), описывающий движение нулевой точки, не зависит от Np и приводит к спонтанному излучению, тогда как член, пропорциональный JVp, приводит к стимулированному излучению. Интересно, что впервые соотношение между поглощением, спонтанным излучением и стимулированным излучением было получено Эйнштейном [7.2, 7.3] без привлечения квантовой механики. [44]
Вместе с тем е есть и вероятность поглощения, ибо испускается столько же квантов, сколько поглощается. [45]
Страницы: 1 2 3 4