Режим - распространение
Cтраница 2
Как и при самовоспламенении горение в режиме распространения пламени обуславливается цепочечно-тепловым механизмом. Распространение пламени происходит путем переноса из фронта пламени в свежую горючую смесь потоков тепла молекулярной теплопроводностью и активных центров диффузией. Соотношение между этими потоками зависит от химической природы горючей смеси, развиваемой во фронте пламени температуры и условий распространения пламени. Для обычных горючих веществ и материалов ( органических, т.е. на основе углеводородов и их производных), нижняя температурная граница пламени которых составляет около 1300К, а максимальная температура горения может достигать 2500К, доминирующее значение приобретает перенос тепла. [16]
Ранее нами были изучены лишь автономные, самоподдерживающиеся режимы распространения волн. В действительности, помимо них, существуют режимы декрементного распространения - они описывают вынужденное возбуждение среды за счет движущегося с заданной скоростью внешнего источника. Поэтому временной период спиральной волны Т совпадает в этом случае с rmin ZJjmin / Cmin, а ш г спирали равен ZWin. [17]
В многомодовых кабелях с плавным изменением коэффициента преломления режим распространения каждой моды определяется более сложным характером. [18]
Для этой же модели среды подробно изучены и неавтомодельные режимы распространения одномерных сферических тепловых волн без учета и с учетом движения вещества и с учетом тепловых потерь в первоначально однородной покоящейся среде при двух способах инициирования волн. В первом случае в начальный момент температура среды равна нулю всюду вне сферы радиуса го, а внутри сферы она равна TQ. Во втором случае в начальный момент в центре симметрии происходит мгновенный подвод энергии. Концентрация / 3 принимается всюду в начальный момент равной единице. [19]
Итак, возможны два существенно различающихся по скорости Режима распространения реакции. Сверхзвуковые режимы называются детонационными - для них М0 ] МЙ. [20]
Ни, а при Ао2 61а в волноводе наблюдается уже многоволновый режим распространения. [21]
Ни, а при Яо2 61а в волноводе наблюдается уже многоволновый режим распространения. [22]
Надо иметь в виду, что для возможности осуществления режима распространения пламени с постоянной скоростью необходимо накладывать дополнительные ограничения на вид зависимости скорости реакции от температуры и концентрации реагирующих веществ. Об этом подробнее будет рассказано в следующем параграфе, где будет дано доказательство существования и единственности решения задачи для определенных видов функции скорости реакции. Рассмотренные случаи не исчерпывают всех возможных ситуаций при распространении пламени, хотя и относятся к наиболее типичным из них. При сложном химическом превращении для вычисления скорости пламени используются численные методы решения задачи, при этом можно также делать определенные выводы относительно числа решений и их устойчивости. [23]
Рассмотрены вопросы создания сети наблюдательных скважин, которая позволит контролировать режим распространения подземных вод и особенно их качественное состояние на территории Канчуринско-Мусинского ПХГ. [24]
Таким образом, на основании проведенного анализа можно заключить, что для предложенного самосогласованного режима распространения трещины с реалистическими значениями параметра роста имеет место затухание изменения длины трещины. Увеличение длины трещины возможно только при воздействии на систему дополнительных факторов. В рассматриваемом случае в его качестве предлагается использовать наблюдаемое коррозионное растворение металла внутри полости трещины. [25]
При Le 1 стационарное решение может оказаться неустойчивым по отношению к переходу в режим пульсирующего распространения пламени с периодически меняющейся скоростью. Следовательно, при Le l распространение плоского пламени с постоянной скоростью отнюдь не всегда является истинной асимптотикой решения нестационарной задачи. В этом смысле трудности анализа при Le7 1 не случайны. [26]
Параметры KSW - Vw подгонялись из условия воспроизведения волновых профилей давления вплоть до режима распространения детонации для литого ТНТ и воспроизведения зависимости давления от времени на границе заряда с различными экранами ( со стороны инициирования), а также параметров зоны химпика стационарной детонации для прессованного ТНТ, гексогена и флегматизированного гексогена. [27]
Численно можно показать, что в зависимости от соотношения параметров могут наблюдаться три режима распространения волны полимеризации е-капролактама. Для первого режима, который и наблюдается в эксперименте, характерно совпадение зон полимеризации и кристаллизации. Во втором режиме зоны полимеризации и кристаллизации разделены. Третий режим характеризуется немонотонностью профиля степени кристалличности. [28]
Однако на расстояниях, значительно превосходящих пространственный масштаб т0, дифракция приводит к нарушению волновод-ного режима распространения. [30]
Страницы: 1 2 3 4