Cтраница 3
Режим сферически симметричного диффузионного очагового горения, казалось бы, можно рассматривать как альтернативу режиму распространения плоского пламени, к которому система переходит после потери устойчивости. Однако диффузионное сферическое горение даже без учета теплопотерь и гидродинамических эффектов оказывается всегда неустойчивым. [31]
Их сопротивление для волны Я, равной 41, очень велико, поэтому они не нарушают режим распространения энергии вдоль линии. [32]
Более того, световоды с аномальной-дисперсией в видимой области должны в принципе поддерживать в этой области солитонный режим распространения импульсов. Для сжатия пикосекундных импульсов этот диапазон необходимо увеличить. [33]
Применительно к условиям стационарного процесса горения ( факел, пламя) можно представить себе три характерных режима распространения пламени: ламинарный ( нормальный), турбулентно-мелкомасштабный, турбулентно-крупномасштабный. [34]
Если выполняется условие А ( Тп - Тв) А5 ( ТВ - TQ), то режим распространения кондуктивный в газе, а не кондуктив - ный в твердой фазе. [35]
Волновое и характеристическое сопротивления имеют одинаковый физический смысл - они показывают, как в линии передачи сохраняется заданный на ее входе режим распространения волны. [36]
В этом методе, о котором мы уже рассказывали в § 5 главы 4, ведется расчет нестационарной задачи с начальными условиями, заведомо обеспечивающими выход на режим распространения пламени. В ходе расчета при достаточно-больших временах получается решение, описывающее распространение пламени с постоянной скоростью. [37]
В одномодовых волоконных световодах реализуются условия, когда поперечная структура волнового пакета остается практически неизменной на расстояниях - 106 см как в линейном, так и нелинейном режимах распространения. Типичный волоконный световод представляет собой цилиндр из плавленного кварца диаметром около 100 мкм, помещенный в защитную оболочку. [38]
Результаты первых опытов, в которых наблюдались иитн и следы длиной несколько сантиметров и диаметром несколько десятков микрометров, при самофокусировке импульсного лазерного излучения с диаметром пучка порядка 1 см в нелинейных жидкостях неправильно интерпретировались как установление волноводного режима распространения лазерного излучения с указанными выше размерами волновода. [39]
Для того чтобы судить о том, какое из них реализуется в действительности, необходимо провести дополнительное исследование каждого волнового режима на устойчивость к возможным и всегда имеющимся в действительности возмущениям или же исследовать процесс выхода решения на режим волнового распространения с постоянной скоростью, если в начальный момент времени задано некоторое распределение реагирующего вещества, при котором может развиваться химическая реакция. Устойчивая скорость распространения определяется локальным свойством функции скорости химического превращения в точке а0 и в определенных пределах совершенно не зависит от остальных локальных и интегральных характеристик химического превращения. [40]
Происхождение названия связано с тем, - что функция f ( t) Является монотонно возрастающей функцией, причем / ( 0 - 1; таким образом, уравнение ( 3) описывает переход от моделируемого уравнением КдВ ( 1) режима распространения волны с положительным коэффициентом щ нелинейном члене к режиму, для КОТОРОГО эволюционное уравнение все еще остается уравнением КдВ, но нелинейный член имеет противоположный: шак. [41]
Горение может осуществляться в двух режимах: самовоспламенения, заключающемся в самопроизвольном возникновении пламенного горения предварительно нагретой до некоторой критической температуры горючей смеси ( называемой температурой самовоспламенения) и проявляющегося в одновременном ( в виде вспышки) сгорании всей горючей смеси, и в режиме распространения волны горения ( распространения фронта пламени) по холодной смеси при ее локальном зажигании ( воспламенении) внешним источником. [42]
Рассматриваемые решения имеют эллиптическую поляризацию. Такие режимы распространения аналогичны рассмотренному выше режиму с осциллирующей фазой. Более того, при / 3 - 0 эти решения имеют такой же предел. Решения с осциллирующей фазой могут быть возбуждены из начального состояния, обладающего эллиптической поляризацией с главной осью эллипса, ориентированной вдоль главной оси волокна ( 82 - 0), и с амплитудой, удовлетворяющей следующему неравенству: Si SQ - 2 / 3 / g ( или Х 2 F 2 S0 - 2 / 3 / д) - Когда f3 ф 0, при тех же значениях материальных параметров возникает другой тип решений. Он характеризует совсем другой тип распространения импульса. [43]
В точке В вся теплота реакции выделится, и будет достигнуто конечное состояние. Но режим распространения детонации, в котором конечное состояние изображается точкой В, не может быть устойчивым, так как при этом волна разрежения должна бы была догонять и ослаблять детонационную волну. [44]
Анализ результатов показал, что в чистой воде распространяется стационарная волна сжатия со скоростью 1500 м / с. Относительно режимов распространения волн в растворах глицерина и полиакриламида следует отметить, что несмотря на их приблизительно одинаковые свойства ( плотность, вязкость) в статическом режиме в динамике скорости звука различные - соответственно 1600 и 1450 м / с, причем в растворе полиакриламида проявляется эффект и потери вязкости. [45]