Лазерный резонатор

Cтраница 3

Эти построения имеют непосредственное отношение к лазерным резонаторам. В случае гиперболических каустик, как мы видели, луч, распространяясь в зеркальном эллипсе, не выходит из области, ограниченной двумя ветвями гиперболы, поэтому отдельные части зеркального эллипса, например дуги Q N - Pi и QiN Pz, можно удалить. При этом зеркала не следует обрывать у самой каустики, поскольку согласно волновой теории поле все же проникает немного за каустику. Таким образом, получается открытый лазерный резонатор, в котором между двумя зеркалами - отрезками - зеркального эллипса - существует система лучей, ограниченная каустиками. [31]

Электрическое ( вверху и магнитное ( внизу поля плоской волны и гауссова пучка. А - плоская волна, В - гауссов пучок. [32]

Поляризация поля излучения, формирующегося в лазерном резонаторе, определяется теми или иными имеющимися в нем анизотропными элементами. [33]

В этом плане важнейшими источниками потерь в лазерных резонаторах являются: неполное отражение излучения от зеркал, поглощение в активной среде лазера и других диэлектриках, являющихся составными частями резонатора, паразитное отражение от торцов диэлектриков и др. В частности, для процессов, происходящих в генераторе, энергию, выводимую из лазера, также следует рассматривать как потери, хотя термин потери в этом случае не вполне адекватен сути дела. [34]

В настоящее время имеется несколько способов теоретического описания лазерных резонаторов. Частично эти способы перекрываются, важнее однако то, что каждый из этих способов имеет свою область приложения, в которой он, так сказать, вне конкуренции. Важнейшими такими способами являются: описание мод лазерных резонаторов и лазерного излучения с помощью гауссова пучка, метод интегрального уравнения, геометрическая оптика, метод разделения переменных и некоторые другие. [35]

В настоящее время опубликованы многие сотни работ по теории лазерных резонаторов. [36]

Прецессия вектора Блоха R, вокруг эффективного поля fi. А 0 ( а и Д ф 0 ( б. [37]

Рассмотрим нормальные моды для комбинированной системы, состоящей из лазерного резонатора, связанного с внешним миром. Изобразим вселенную с помощью существенно большего резонатора, имеющего идеально отражающие стенки. Простая одномерная модель, которая имеет основные черты такой комбинированной системы, показана на рис. 5.10. Зеркала в точках z L и - LQ являются абсолютно отражающими, в то время как зеркало в точке z 0 - полупрозрачное. Область 1 соответствует резонатору лазера, а область 2 - остальной части вселенной. [38]

Изложенные ниже соображения об усилении света и о свойствах лазерного резонатора могут применяться не только для объяснения спектрального поведения лазерных сигналов, но и для выявления других свойств и процессов, таких, например, как характеристики излучения ( см. разд. [39]

Трехзеркальный резонатор лазера на красителе с непрерывной накачкой. Показаны только оптические оси пучка накачки и лазерного пучка. Активным материалом служит свободно текущий раствор красителя ( струя, находящийся в месте перетяжки обоих пучков. Для получения определенного направления поляризации при возможно малых потерях струя располагается по отношению к лазерному пучку под углом Брюстера. Зеркала Si и 82 имеют относительно малые, обычно равные радиусы кривизны. Расстояния между зеркалами Ss, Sj и S2, Si обозначены d2 и di. Расстояние от перетяжки лазерного пучка до зеркала St обозначено а. [40]

Так, может понадобиться, чтобы в различных местах лазерного резонатора световой пучок стягивался в перетяжки различных заданных диаметров. [41]

Более точно необходимая инверсная накаленность определяется при рассмотрении потерь IB лазерном резонаторе, которые необходимо преодолеть в процессе генерации лазера ( см. гл. [42]

Гибридный лазер на неодимовом стекле с резонатором по схеме интерферометра Майкельсона.| Области существования мягкого режима генерации ( А лазера со связанными через динамическую голограмму резонаторами. В области ( В возможны биста-бильные режимы генерации. [43]

Динамический характер голограммы решает сразу обе проблемы, возникающие в традиционных лазерных резонаторах типа интерферометра Майкельсона; автоматически согласует как продольные, так и поперечные моды. [44]

Накачка лазерного стержня диаметром 6 - 10 мм, помещенного в типовой лазерный резонатор длиной 50 - 100 см, вызовет большое число поперечных мод, которые генерируют одновременно по диаметру стержня. Поскольку частоты генерации поперечных мод не связаны друг с другом, пространственная когерентность выходного излучения оказывается очень низкой. [45]

Страницы: 1 2 3 4