Устойчивый резонатор

Cтраница 2

Для определения собственной волны устойчивого резонатора достаточно знать местоположение перетяжки и конфокальный параметр. [16]

Теперь обратимся к случаю широкоапертурных устойчивых резонаторов, размеры поперечного сечения которых намного превышают ширину гауссова распределения поля низшей моды. Потери мод невысокого порядка таких резонаторов ничтожно малы. [17]

Селекция поперечных мод в устойчивых резонаторах основана на различии в распределении полей у мод с различными поперечными индексами. У основной моды ( ее в большинстве случаев и выделяют) - минимальная угловая расходимость, минимальная протяженность в поперечном направлении, простое гауссово распределение. При этом применяется диафрагмирование пучка внутри резонатора. Поперечный размер диафрагмы для выделения основной моды выбирается примерно равным поперечному размеру моды, следующей за основной. При этом сильно увеличиваются потери всех мод, кроме основной. При селекции основной моды не вся активная среда оказывается охваченной электромагнитным полем. При этом уменьшается полная выходная мощность лазера, но качество излучения становится лучше. [18]

Преходим к наиболее важному случаю устойчивых резонаторов, составленных из полностью отражающих зеркал конечных размеров. Здесь перестают быть вырожденными также и моды, обладающие одинаковыми 2 и q с разными сочетаниями поперечных индексов. Однако если ограничиться рассмотрением колебаний, ширины каустик которых заметно уступают ширинам зеркал, остальные закономерности оказываются качественно такими же, как и при гауссовых зеркалах. [19]

Еще один способ приближенной оценки потерь устойчивых резонаторов, основанный на применении теории возмущений, будет изложен в следующем параграфе. [20]

Основные параметры устойчивости резонатора. [21]

Как уже указывалось выше, для устойчивых резонаторов существует стационарное распределение интенсивности электромагнитного поля. [22]

Из нее следует, что модами устойчивых резонаторов со сферическими зеркалами являются такие распределения полей, амплитуды которых выражаются через произведения функции Гаусса на некоторые полиномы. [23]

Заметим, что в отличие от устойчивых резонаторов кривизна волнового фронта прямой и обратной волн - не совпадает. Кроме того, плоский фронт либо реализуется в пределах всего прохода волны, либо невозможен ни в одном сечении резонатора. [24]

Согласно представленному выше рассмотрению, в устойчивых резонаторах собственными модами являются гауссовы пучки. Это впервые экспериментально подтвердили Когельник и Ригрод [16], получившие с помощью ЭОП фотоснимки отдельных мод Не-Ne - лазера ( X 1 15 мкм), который имел концентрический резонатор длиной 230 см. Из-за трудностей, связанных с получением высокой точности измерений распределения интенсивности эти авторы ограничились измерениями расстояний между узлами и обнаружили хорошее согласие со значениями, полученными в предыдущем разделе. [25]

На этом мы рассмотрение пространственной структуры мод устойчивых резонаторов заканчиваем. [26]

Это, разумеется, относится лишь к устойчивым резонаторам. [27]

Без использования методов селекции мод генерация в устойчивых резонаторах, как правило, происходит в многомодовом режиме, и вследствие этого угловая расходимость генерируемого излучения значительно ( в десятки раз) превышает дифракционный предел. Преимущественная генерация мод высокого порядка в устойчивых резонаторах с большим числом Френеля обусловлена не только малостью разности потерь между нулевой модой и модами высокого порядка, но и различием объемов, занимаемых этими модами в активной среде. [28]

Рассмотрим теперь некоторые закономерности образования лучевых семейств в устойчивом резонаторе. [29]

В связи с этим величина геометрической компоненты расходимости на выходе устойчивых резонаторов не имеет принципиального значения: установив сразу за выходным зеркалом линзу с / R2, мы уничтожаем эту компоненту сразу у всех пучков. В дальнейшем будем считать, что эта простейшая мера по уменьшению расходимости принята и геометрическая компонента отсутствует. [30]

Страницы: 1 2 3 4