Устойчивый резонатор

Cтраница 3

Схематическое представление основной моды и мод высших порядков при N 1 для устойчивого ( а и неустойчивого ( б резонаторов. ( Из работы Чоцко и Честера. John Wiley and Sons, Inc., 1976. [31]

На рис. 7.26, а схематически показана конфигурация поля в устойчивом резонаторе с большим числом Френеля. Выходной пучок ( изображен перекрестными штрихами) образуется в результате некогерентных вкладов различных мод, что является следствием неэффективной дифракционной связи. [32]

Это объясняется сравнительно небольшими дифракционными потерями основной моды в рассмотренных схемах устойчивых резонаторов. [33]

Точка В с координатами Х Xz - 1 ограничивает максимальную длину симметричных устойчивых резонаторов. [34]

Сначала напомним два основных результата, которые были получены для собственных решений устойчивого резонатора [ см. (4.95) ]: 1) амплитуда записывается в виде произведения полинома Эр-мита на гауссову функцию и 2) распределение фазы соответствует сферическому волновому фронту. [35]

Эта методика обеспечивает высокую точность расчета потерь и распределений полей низших мод устойчивых резонаторов с зеркалами конечных размеров при учете всего нескольких членов разложения. Однако чаще всего достаточно лишь примерно оценить результат влияния тех или иных факторов на распределение поля. Для таких оценок можно, не взирая ни на что, пользоваться формулами (3.2), просто не учитывая существования вырожденных мод с далеко отстоящими индексами. При этом относительные погрешности оказываются существенными в основном на предопределяющей величину потерь периферийной части распределения, в то время как форма распределения в области большой интенсивности определяется с удовлетворительной точностью. [36]

Из формул (3.2) следует, что чувствительность к возмущениям у распределений полей устойчивых резонаторов из зеркал сравнительно небольшой кривизны быстро убывает, при прочих равных условиях, по мере увеличения последней. Действительно, при этом величина arccos fg g2 возрастает; вместе с ней растут все разности собственных значений близких по классификации мод. Поэтому распределения полей устойчивых резонаторов, заметно отличающихся от плоских ( и концентрических), сравнительно мало подвержены влиянию внутрирезонаторных аберраций. Наконец, если еще принять во внимание, что играющие, как правило, наибольшую роль волновые аберрации первого порядка ( оптический клин) и второго ( линзовость среды) легко учитываются прямо на этапе составления матрицы резонатора, то в дальнейший анализ деформаций отдельных мод можно уже не вдаваться. [37]

Эта траектория изображена на рис. 2.6. Видно, что в отличие от устойчивых резонаторов здесь траектория следа оказывается незамкнутой. [38]

Что касается самой затравки, то можно считать, что в случае плоских и устойчивых резонаторов значительного объема, обычно имеющих большое число сравнительно добротных мод в зоне максимума спектрального контура линии усиления, спонтанное излучение приходится примерно поровну на все эти моды. [39]

Графически диаграмма устойчивости открытых резонаторов представлена на рис. 6.3. Область, соответствующая устойчивым резонаторам, заштрихована. Очевидно, все эти точки лежат на границе устойчивости. [40]

Не меньший интерес представляют попытки расширить сферу применения самих удобных во многих отношениях устойчивых резонаторов и решить на их основе проблему расходимости излучения не только мало -, но и широкоапертурных лазеров. Конечно, эффективно использовать в устойчивом резонаторе большой объем среды и вместе с тем обойтись без мод высокого порядка нельзя, однако при умеренном уровне возбуждения бывает так, что в генерации преобладает одна такая мода. [41]

В качестве примера использования (3.2) решим практически важную задачу по нахождению дифракционных потерь произвольного устойчивого резонатора из зеркал конечного размера; для упрощения выкладок будем считать его симметричным. [42]

Поперечные индексы волны здесь не находят такого чет-крго физического образа, как в устойчивом резонаторе. [43]

К введению относительного объема моды.| Зависимость V ( g для симметричного сферического резонатора ( а2ДХ1. [44]

Из предыдущих параграфов следует, что пространственное амплитудно-фазовое распределение электромагнитного поля собственных типов колебаний устойчивого резонатора образует характерный пучок. [45]

Страницы: 1 2 3 4