Cтраница 3
Применим результаты предыдущего параграфа к вычислению эффективного сечения упругого и неупругого рассеяния электронов на атоме с одним электроном. [31]
Учитывая результаты предыдущего параграфа, систему (7.4) будем решать приближенно методом редукции, выделяя из бесконечной системы конечную такого порядка, чтобы достигалась необходимая точность. [32]
Применим результаты предыдущего параграфа к рассмотрению следующего частного случая. Требуется найти величину наибольших напряжений при условии абсолютной заделки оболочки по опорному контуру. [33]
Применим результаты предыдущего параграфа к вычислению эффективного сечения упругого и неупругого рассеяния электронов на атоме с одним электроном. [34]
Применение результатов предыдущих параграфов к атомным системам встречает некоторое затруднение. [35]
Из результатов предыдущих параграфов почти непосредственно вытекает одна теорема, принадлежащая Гарнаку ( Harnack [1]), которая часто бывает полезна. [36]
Из результатов предыдущего параграфа непосредственно следует, что все множества, которые получаются посредством удаления из ограниченных, совершенных, нигде не плотных множеств одной точки, гомеоморфны между собой. [37]
Из результатов предыдущего параграфа видно, что нелагранжевость движения ячеек Дирихле приводит к существенной потере качества расчетов. [38]
Из результатов предыдущих параграфов следует, что полином, наилучшего приближения любой непрерывной функции единствен и что необходимым и достаточным признаком полинома наилучшего приближения является наличие чебышевского альтер-нанса, состоящего из п 2 точек. [39]
Из результатов предыдущего параграфа можно заключить, что отражение упругих волн от свободной границы является довольно сложным процессом, включающим превращение одного типа движения в другой. Длч сдвиговых волн в определенном диапазоне углов падения наблюдается возбуждение локализованных вблизи границы движений в виде нераспространяющихся в глубь полу - пространства неоднородных волн. [40]
Из результатов предыдущего параграфа следует, что данные рассеяния всегда удовлетворяют таким условиям. [41]
Из результатов предыдущего параграфа непосредственно вытекает, что если к - индекс одной из этих задач, то индексом другой будет ( - х), и что если X ( z) - каноническое решение одной задачи, то [ X () ] 1 будет каноническим решением другой. [42]
Из результатов предыдущего параграфа непосредственно вытекает, что если х - индекс одной из этих задач, то индексом другой будет ( - х), и что если X ( z) - каноническое решение одной задачи, то [ X ( z) ] 1 будет каноническим решением другой. [43]
К результатам предыдущего параграфа можно прийти и другим путем, применяя общие системы криволинейных координат. [44]
Согласно результатам предыдущего параграфа, критическим точкам интеграла энергии при фиксированных значениях постоянных других интегралов отвечают стационарные движения рассматриваемой системы. [45]