Cтраница 4
В соответствии с основными положениями квантовой теории рассеяния формфактор W должен быть пропорциональным волновой функции испускаемой безмассовой частицы, которая согласно результатам предыдущего раздела 4.1 должна принадлежать либо Л 1, D 10 мультинлету супергравитации, либо Ni, D 10 супер-янг-миллсовскому мультиплету. [46]
Если евклидова теория с действием 5е является квазивероятностной, то выпуклость вниз по потенциалам А функционалов Ое ( Л) и We ( Л) 1п Ое ( Л) прямо следует из результатов предыдущего раздела. Доказательство, к которому мы переходим, основано на использовании спектральных представлений для функций Грина и справедливо для всех, а не только квазивероятностных, теорий. [47]
Результаты предыдущего раздела справедливы лишь для чисто бозонных квазивероятностных теорий и не обобщаются на теории с фер-мионами или на нерелятивистскую бозонную теорию § II.2 с невещественным действием. Существуют, однако, утверждения о выпуклости, справедливые для всех теорий. [48]
Успех метода полностью определяется тем, насколько удачно подобран класс пробных функций, что всегда является компромиссом между желанием получить результат с высокой точностью и возможностью выполнить вычисление. Результаты предыдущих разделов позволяют надеяться, что достичь разумного компромисса можно, опираясь на те же соображения, которые привели к одноэлектронному приближению. [49]
В случае астрономических объектов, наблюдаемых с Земли, предположение о том, что любая отдельная точка объекта генерирует плоскую волну, падающую на атмосферу, является достаточно точным. Поэтому результаты предыдущих разделов, относящиеся к распространению плоских волн, оказываются в этой ситуации непосредственно применимыми. [50]
Отсюда в силу принципа согласования давление в пограничном слое равно давлению в геострофической области на внешней границе прибрежного пограничного слоя. Согласно результатам предыдущих разделов данной главы, у восточной границы океана не может существовать геострофический пограничный слой, вносящий вблизи берега поправку порядка 0 ( 1) в величину зонального течения во внутренней области. [51]
Метод Монте Карло для волновой функции при описании релаксации. Пользуясь результатом предыдущего раздела, т.е. выражением (8.5.8), представим здесь краткий расчет затухания в рамках метода волновой функции. Для того, чтобы раскрыть основные идеи, мы продолжим рассмотрение простой задачи релаксации одномодового поля, но возьмем более общий резервуар, такой, как разд. Таким образом, скорость релаксации R больше не определяется временем т, а задается более короткими временами корреляции резервуара. [52]