Основной экспериментальный результат

Cтраница 2

Таким образом, необходимо знать по крайней мере порядок этих масштабов для данной задачи, поэтому пришлось кратко изложить основные экспериментальные результаты, касающиеся некоторых обычных турбулентных течений. В конце книги зги результаты используются в расчетах изменений средней - концентрации и гидродинамического сопротивления, главным образом для случая турбулентного течения в длинных цилиндрических каналах. [16]

Была решена вторая проблема и достигнуты определенные успехи в решении первой проблемы. Основные экспериментальные результаты получены пока для очень быстрых реакций, для которых преодоление второй трудности было необходимым, а первая - менее остра, поскольку концентрации атомов и радикалов, встречающиеся в исследовании быстрых реакций, достаточно велики и фон диссоциативной ионизации мешает меньше. [17]

В последнее время интерес к химии частиц в отдельных квантовых состояниях все возрастает. Основные экспериментальные результаты в этой области получены следующими методиками: импульсный фотолиз, исследование свечения в разрядных трубках ( особенно в инфракрасном диапазоне) и скрещенные молекулярные пучки. [18]

Практическая работа в лаборатории сопровождается проведением семинаров, где рассматриваются теоретические вопросы, связанные со способами очистки ферментов, оптимизацией методов определения активности, а также вопросы ферментативной кинетики растворимых и иммобилизованных ферментов. Обсуждаются и основные экспериментальные результаты, полученные студентами. [19]

Следствием этого является пространственный эффект Баушингера ( неравномерное изменение размеров области упругих состояний материала в различных направлениях при упругопластическом деформировании по какому-либо направлению), частным случаем которого является рассмотренный выше эффект Баушингера и циклические характеристики поведения материала при растяжении-сжатии образцов. Переходя к изложению основных экспериментальных результатов, следует заметить, что конфигурации мгновенной поверхности текучести являются функционалом процесса деформирования материала, свойства которого в настоящее время изучены еще очень слабо. Само определение поверхности текучести связано с определенными допусками на пластическую деформацию и достаточно сложно даже для простейших процессов пластической деформации. Более того, построение теоретической поверхности текучести подразумевает возможность измерения бесконечно малых приращений пластической деформации. Однако экспериментально определяемое приращение зависит от точности измерительного прибора и заведомо является конечной величиной. Таким образом, экспериментально определяемые поверхности текучести всегда соответствуют некоторым конечным приращениям пластической деформации и являются некоторым приближением к теоретической поверхности, зависящим от точности измерений. С другой стороны, современная технология изготовления материалов такова, что для каждого конкретного материала в состоянии поставки соответствующие экспериментальные кривые имеют достаточно широкий статистический разброс ( иногда достигающий 15 - 20 %), ввиду чего результаты, полученные при более точных измерениях, не всегда имеют общее значение. [20]

Сравнение теоретически рассчитанных и экспериментально наблюдавшихся положений основного и комбинированных резонансов ( AJV 1 в обогащенном п-слое на поверхности ( 100Si в наклонном магнитном поле. Сплошная линия соответствует вычисленной резонансной энергии, точечная - энергетическому расстоянию между основной и первой возбужденной подзонами в нулевом магнитном поле. Ожидаемые положения комбинированных резонансов показаны штриховыми ( для Яг 35 кГс и штрихпунктириыми ( для Яг 50 кГс линиями. Экспериментальные значения обозначены кружками для Ht 0, светлыми треугольниками для Яг 35 кГс и темными треугольниками для Яг 50 кГс. [21]

На рис. 42 приведен пример полученных результатов для обогащенного слоя л-типа на поверхности ( 100) Si при Ns 1 1012 см-2. Хотя теория и объясняет основные экспериментальные результаты, в том числе расщепление комбинированного резонанса Д / V 1 в полях выше 50 кГс, существуют некоторые расхождения, касающиеся, например, относительной величины комбинированных резонансов и основного резонанса. Согласно экспериментальным данным, комбинированные резонансы усиливаются при уменьшении Н, это можно объяснить тем, что в действительности первая возбужденная подзона связана слабее, чем это предсказывает теория. Однако этот факт, по-видимому, противоречит отсутствию в экспериментах диамагнитного сдвига энергии. Возможно, что при объяснении таких мелких деталей структуры подзон следует учитывать изменение обменного и корреляционного эффектов в магнитном поле. [22]

Эти результаты указывают на приближение нестационарной косой ударной волны при больших числах Маха к фазе опрокидывания. Почти вплоть до момента опрокидывания основные экспериментальные результаты по косым волнам находятся в хорошем соответствии с нашими расчетами. [23]

Серьезное экспериментальное возражение против гипотезы М. Б. Неймана было выдвинуто Гаррисом [62] ( см. стр. Этот факт сразу ставит под сомнение основной экспериментальный результат Неймана, заключающийся в полном совпадении критической концентрации взрывного распада перекиси и того минимального ее количества, которое способно инициировать холодное пламя ( см. стр. Ведь если данные Гарриса правильны, то в ходе окисления углеводорода перекись никогда не сможет накопиться до этой минимальной концентрации и, следовательно, согласно концепции Неймана, холодное пламя не сможет быть возбуждено. [24]

Схема полупогруженного электрода. [25]

Результаты модельных опытов, как будет показано ниже, позволяют делать определенные заключения о работе газовых пористых электродов. В этой главе будут изложены методы исследования, основные экспериментальные результаты и теория полупогружешшх электродов. [26]

Одномерный идеальный поток газа в ударной трубе дает исключительные возможности для определения скоростей сыстропроте-каювдх процессов в газовой фазе при заданных значениях температуры я - плотности. В настоящей работе описана экспериментальная установка для исследования процессов в слабых ударных волнах спектрохроно-графическйм методом, обсуждаются методика определения параметров волны и основные экспериментальные результаты измерения f BC в газовой фазе. [27]

Особенно сильно интерес к ХПЭ возрос после обнаружения ХПЯ. Рассмотрим основные экспериментальные результаты по ХПЭ, причем в основу их классификации положим физические механизмы ХПЯ, теория которых была изложена выше. [28]

Данная книга представляет первый опыт обобщения большого количества работ в области нелинейной акустики - области, промежуточной между линейной акустикой и ударными волнами. В ней рассмотрено распространение интенсивных упругих волн в газах, жидкостях и твердых телах, радиационное давление, акустическое течение, кавитация, аэродинамическая генерация шума и термоакустика. Наряду с теорией приводятся основные экспериментальные результаты, а также некоторые экспериментальные методы исследования указанных нелинейных явлений. [29]

С другой стороны, сила есть количественная мера тех действий, которые вызывают ускорения. Эта часть определения силы требует, чтобы уже в начале решения любой динамической задачи мы прежде всего правильно указывали все силы, которые могут участвовать в создании ускорений данного тела. Эта же часть определения силы позволяет по-новому сформулировать второй основной экспериментальный результат: сила есть причина появления ускорений. [30]

Страницы: 1 2 3