Cтраница 3
В настоящее время наиболее разработаны методы изучения кинетики физической адсорбции и вопросов массопере-дачи для линейных изотерм. Теория этого метода подробно рассмотрена в специальной статье настоящего сборника [7], поэтому мы не будем приводить выводов основных уравнений метода моментов, а остановимся на специфике проведения эксперимента, оценке точности получаемых результатов и приведем основные экспериментальные результаты по определению констант скоростей адсорбции и десорбции и коэффициентов диффузии. [31]
Чтобы выйти за пределы этой информации, необходимо проводить исследования с частицами больших энергий, так как с помощью коротковолновых нуклонов можно зондировать детальную структуру потенциала, а также можно преодолеть центробежный барьер, соответствующий состояниям с высокими значениями /, и, таким образом, получить данные о парциальных волнах с / 1 без бесконечного повышения экспериментальной точности. Данные, относящиеся к большим энергиям, в настоящее время ( начало 1955 г.) получены еще не все, но для энергий бомбардирующих частиц в интервале приблизительно между 14 и 600 Мэв имеются достаточно хорошие для теоретической интерпретации результаты. Экспериментальная техника существенно меняется на разных участках этой широкой области энергий; мы не будем даже кратко описывать ее. Основные экспериментальные результаты включают полные поперечные сечения упругого эассеяния нейтронов протонами и протонов протонами поглощение и образование мезонов мало, и мы не будем рассматривать эти эффекты), и угловое распределение продуктов столкновений. Для удобства теоретической интерпретации угловые распределения следует выражать в системе центра инерции; это преобразование является весьма существенным при таких больших энергиях. [32]
Следует сразу же подчеркнуть, что метод вакуумного декорирования находится на ранней стадии своего развития и теоретические основы его применения почти не разработаны. Это означает, что круг объектов, к которым приложим метод, весьма ограничен, и в общем случае нельзя предвидеть, какие системы и при каких конкретно условиях эксперимента могут быть изучены данным методом. Немало неясного остается и в механизме самого декорирования. Рассмотрим вначале основные экспериментальные результаты. [33]
В предыдущем параграфе показана возможность введения в статистическую теорию жидкости условных функций распределения и функций распределения центров движения молекул, физическая интерпретация которых соответствует модели ячеек в жидкости и колебательному движению молекул в ячейках. Закономерность такого пути приближенной теории жидкости доказывается и при попытке построения последовательной теории структуры жидкости. Для жидкости создание теории структуры означает развитие теории и метода расчета радиальной функции распределения, экспериментальное определение которой было рассмотрено ранее ( стр. Эта функция является основным экспериментальным результатом, дающим прямые сведения о структуре жидкости, поэтому теоретический расчет ее крайне важен. [34]
Обе работы выполнены с помощью двойного кристалл-спектрографа с ионизационной регистрацией спектров. Изучаемые газы перегревались до температур, значительно превышающих температуру испарения вещества, так что исключалась возможность конденсации их па стенках камеры. В табл. 23 и 24 представлены основные экспериментальные результаты, полученцые Кпоффари. [35]
В главе I отмечалось, что впервые задача об устойчивости оболочек при односторонних кинематических ограничениях сформулирована [56] следующим образом: пусть тонкая, шар-нирно опертая по торцам цилиндрическая оболочка помещена без зазора в сплошную обойму и нагружена осевой сжимающей силой. Требуется найти верхнюю критическую нагрузку. В качестве модели упругой среды обоймы используется винклерово основание, сопротивляющееся вдавливанию оболочки и не сопротивляющееся ее отрыву. Именно такую постановку задачи использовали авторы [7, 105], получившие основные экспериментальные результаты. [36]
Это иллюстрирует рис, 2.7.27. Бонхэм показал, что нарушение закона подобия может быть связано с тем обстоятельством, что рекомбинационное излучение поглощается в зоне плазмы, расположенной в иной области кристалла по отношению к зоне, эмитирующей излучение. Подобное же мнение высказывается авторами работы [351], которые получили параметрическое представление вольт-амперных зависимостей. Изучение графика тока J j при двойной инжекции показывает, что зависимость IgJ от lg ( / является нелинейной. А это означает нарушение закона подобия. Аналогичный результат, полученный в работе Хелфриха и Шней-дера [154], показан на рис. 3.2.24. Расчетные данные рис. 2.7.29, приводимые без пояснений, иллюстрируют, насколько удачно указанный подход [351] согласуется с основными экспериментальными результатами, показанными на рис. 2.7.28, особенно в области нелинейности. [37]
Точность любого критерия оценивается путем сопоставления результатов расчета и данных опыта. Известные экспериментальные дадшые о закономерностях деформирования и разрушения материалов при сложном напряженном состоянии весьма ограничены, что объясняется большими методическими трудностями при постановке опыта. Эти трудности значительно возрастают при проведении испытаний в условиях высоких и низких температур. По низко - и высокотемпературной прочности материалов при сложном напряженном состоянии в литературе опубликованы лишь качественные результаты, практически полностью отсутствуют какие-либо данные о принципах конструирования соответствующих испытательных средств. Этим вопросам во втором разделе уделено особое внимание. Здесь, в частности, подробно описаны методики и экспериментальные установки, разработанные и созданные в Институте проблем прочности АН УССР под руководством и при непосредственном участии авторов, проведен анализ основных экспериментальных результатов по изучению законов упрочнения и критериев предельного состояния наиболее типичных представителей отдельных групп конструкционных материалов в различных условиях механического и теплового нагружения. [38]