Рейсса

Cтраница 3

В некоторых случаях при расчете модулей упругости структурно неоднородных материалов мо кно ограничиться средним арифметическим или геометрическим их усредненных значений по Фойгту и Рейссу. [31]

В некоторых случаях [40, 42, 43] для приближенных оценок упругих констант материалов с многонаправленной пространственной ориентацией волокон прибегают к формальным методам усреднения по Фойгту или Рейссу, характерным для среды с включениями. В качестве включения рассматривается анизотропный расчетный элемент, по упругим свойствам представляющий собой однонаправленный волокнистый материал. Повторяющийся элемент пространственно-армированного материала составлен таким образом из расчетных элементов, число которых равно числу направлений армирования. Принято, что все связующее композиционного материала распределено по расчетным элементам пропорционально объему арматуры каждого направления. Вследствие этого считается, что повторяющийся объемный элемент материала, упругие свойства которого следует определить, весь заполнен расчетными элементами с относительными объемами, равными отношению содержания арматуры в них ко всей арматуре повторяющегося элемента. [32]

Таким образом, развитие пластической деформации вдоль тонкой полосы скольжения, окруженной упругой областью, может быть объяснено так же, как по Рейссу, заранее присущей материалу неоднородностью по отношению к пластическим деформациям. [33]

В табл. 12.2 приведены вычисленные Кренером значения модуля упругости при сдвиге, результаты экспериментов и средние значения модуля, вычисленные по Фойгту и Рейссу. [34]

В этих работах используются полные соотношения между напряжениями и скоростями деформации с учетом как упругих, так и пластических составляющих деформации е, е, & & & для тела Прандтля - Рейсса, подчиняющегося условию пластичности Треска. [36]

Существуют другие формы определяющих уравнений, связанные с различными критериями текучести, отличными от критерия Мизеса ( соответственно критерия Треска) и / или законами течения, отличными от закона Прандтля - Рейсса, но лишь немногие из них используются в настоящее время прежде всеп из-за их сложности. [37]

В теории течения Прандтля и Рейсса ( Прандтль исследовал плоскую задачу, Рейсе - общий случай) в области g c одновременно рассматриваются как пластические, так и упругие деформации. Следуя Рейссу, обозначим упругие деформации соответствующими буквами с одним штрихом, пластические деформации - с двумя штрихами, а полные деформации - без штрихов. [38]

Метод этого раздела по существу тождествен методу разд. Прандтля - Рейсса может быть включена в общую схему. [39]

Схема усреднений по Фойхту не предсказывает аномального поведения для полиэтилена низкой плотности. Однако усреднение по Рейссу предсказывает это и, по-видимому, лучше описывает физическую картину явления. [40]

Функции ориентации могут быть вычислены по схеме псевдо-афинной деформации и результаты, приведенные на рис. 10.15, показывают, что агрегатная модель в этом случае правильно предсказывает общую картину механической анизотропии. Предсказываемая кривая средних значений по Рейссу для полиэтилена низкой плотности в общих чертах хорошо соответствует экспериментальным данным, включая минимум на зависимости продольного модуля. Он возникает следующим образом. Таким образом, s S3 может проходить через максимум с увеличением степени вытяжки ( что отвечает минимуму модуля Юнга Е0) при условии - что 2s13 s44 значительно больше, чем slx и s33, которые должны быть приблизительно равными. Теория, предполагает, что модули упругости элементов модели идентичны соответствующим константам высокоориентированного полимера. Для полиэтилена низкой плотности s44 много больше, чем з1г и s33, значения которых между собой близки; следовательно, эти условия выполняются, и поэтому предсказывается аномалия механической анизотропии. [41]

График функции рас - оболочки получено ОДИНЦОВЫМ, Ю.М. Си-пред еления массы по меридиональ - Доренко и В. С. Туберозовым, Процесс явному углу разлета. ляется двумерным, и может рассматриваться в. [42]

Поведение металла описывается уравнениями пластического течения Прандтля - Рейсса, заменяемыми в численной реализации соотношениями Гука и процедурой Уилкинса. [43]

На рис. 13, где показана зависимость величин К. Для сравнения на этом же рисунке изображена вилка Фойгта - Рейсса. [44]

Использование в прикладных расчетах соотношения (1.28) независимо от (1.29) или наоборот приводит, как правило, к неустранимому различию результатов. Это обстоятельство обусловлено в первую очередь принципиально разным характером усреднения по Фойгту и Рейссу, возникающим вследствие альтернативности принимаемых в обоих случаях гипотез о распределении напряжений и деформаций в гетерогенной среде. [45]

Страницы: 1 2 3 4