Cтраница 1
Решение внутренней задачи Коши в случае идеальной жидкости приводит к рассуждениям, повторяющим в основном те, которые были приведены в предыдущем параграфе, но при этом возникает обстоятельство, интересное с физической точки зрения. [1]
Решение внутренней задачи Коши для других распределений и движений материи, определяемых тензором энергии-импульса более сложного вида, в основном может быть получено на пути, изложенном выше, но, по существу вопроса, оно будет зависеть от формы Га, так же как и возникающие при этом особенные гиперповерхности. [2]
Решение внутренней задачи Коши в случае идеальной жидкости приводит к рассуждениям, повторяющим в основном те, которые были приведены в предыдущем параграфе, но при этом возникает обстоятельство, интересное с физической точки зрения. [3]
Решение внутренней задачи Коши для других распределений и движений материи, определяемых тензором энергии-импульса более сложного вида, в основном может быть получено на пути, изложенном выше, но, по существу вопроса, оно будет зависеть от формы Тар, так же как и возникающие при этом особенные гиперповерхности. [4]
Решение внутренней задачи для случая ( J), как и решение внешней задачи для случая ( Е), состоит из суммы двух слагаемых: потенциала двойного слоя и потенциала простого слоя. [5]
Решение внутренней задачи, состоящее в минимизации функционала (2.221), проводится также методом последовательных приближений, который представляет собой некоторую модификацию метода Ньютона. [6]
Решение внутренней задачи струи в общем случае требует знания закономерностей обмена фазами между струей и слоем, распределения частиц по сечению струйного канала, профиля скорости газа в сечении. [7]
Решению внутренних задач кондуктивно-конвективного теплообмена при течении теплоносителя в трубах и каналах при различных известных скоростях w ( у, г) будет посвящена гл. [8]
Если решения внутренних задач, соответствующих одному и тому же ограничению, приближаются друг к другу, одна из внутренних задач исключается. Таким образом, необходима проверка на совмещение для точек локального максимума. [9]
Найти решение внутренней задачи для гравитационного коллапса пылевидной однородной сферы, вещество которой в начальный момент покоится. [10]
Найти решение внутренней задачи для гравитационного коллапса пылевидной однородной сферы, вещество которой в начальный момент покоится. [11]
Поскольку решение внутренней задачи в смещениях и напряжениях тривиально, то проведенные расчеты позволили оценить степень точности решения интегральных уравнений при введенных дискретизациях. [12]
Рассмотрены решения внутренних задач гидродинамики и теплообмена при ламинарном и турбулентном течениях ньютоновских и аномальных структурно-вязких сред, а также краевых задач нестационарной теплопроводности одномерных и многомерных тел классических и неклассических форм. [13]
При решении внутренней задачи общей основой расчетов распространения тепла в твердых телах является дифференциальное уравнение теплопроводности в той или иной специфической записи. При решении этого уравнения необходимо учитывать начальное тепловое состояние тел и характер теплообмена, происходящего между ними и окружающей средой. [14]
Так как решение внутренней задачи определяется с точностью до постоянной, то и внешняя задача Неймана в классе ограниченных на ос функций определяется с точностью до постоянного слагаемого. [15]