Решение - граничная задача
Cтраница 3
Таким образом решение граничной задачи сводится к численному решению интегрального уравнения. [31]
Распространение особенностей решений граничных задач в Q в случае, когда граница дй не предполагается выпуклой относительно бихарактеристик Рви, исследовалось Андерсоном и Мелроузом [1 ] для бихарактеристически вогнутой границы и Мелроузом и Шестрандом [1 ] в общем случае гладкой границы. Далее, Мелроуз 16 ] разработал теорию преобразований граничных задач, дающую параметрикс как для рассмотренных в этой главе задач с касательными лучами, так и в случае бихарактеристически вогнутой границы. Важным инструментом этой теории является решение Мелроузом [3 ] проблемы эквивалентности зеркальных пар гиперповерхностей. Доказано, что существует однородное гладкое каноническое преобразование, переводящее локально ( F, G) в некоторую стандартную пару. [32]
Математические методы решения граничных задач приведены в книге Морса и Фешбаха [77], особенно гл. [33]
Для получения решения граничной задачи (6.32), (6.33) в виде сходящегося в среднем в области В ряда функций возьмем последовательность решений (6.43) Vk ( P) ki однородного уравнения (6.32), образующую в LB минимальную систему, причем такую, что искомое решение и ( Р) граничной задачи разложимо по ней. [34]
Для упрощения решения граничной задачи иногда используется задание электромагнитного поля на границе волноводного сочленения, например в виде поля основного типа волновода или экспериментально измеренного поля. Затем, так же как и в теории полосковых циркуляторов, определяется циркуляторная проводимость разветвления и из условия согласования ее с проводимостью волновода выводятся уравнения циркуляции. [35]
Вопрос существования решения упругой граничной задачи представляет собой одну из труднейших математических задач теории упругости и в дальнейшем здесь не обсуждается. Вместе с тем при весьма общих условиях доказательство существования решения первой и второй граничных задач установлено. [36]
Приведен алгоритм решения обратной граничной задачи теплопроводности для тел простой формы на основе решения нехарактеристической задачи Коши, Граничная обратная задача теплопроводности, представляемая системой обыкновенных дифференциальных уравнений, рассматривается в классе задач оптимального управления. Для построения алгоритма решения граничной ОЗТ был применен метод синхронного детектирования. [37]
Метод сеток для решения граничной задачи ( 1) - ( 3), равно как и для многих других задач, состоит в следующем. [38]
Метод сеток для решения граничной задачи ( 1), равно как и для многих других задач, состоит в следующем. [39]
 |
Иллюстрация величии, используемых в алгоритме расчета по методу расширения. [40] |
Таким образом, решение исходной граничной задачи сводится к решению алгебраической системы (2.109), что легко реализовать на ЭВМ по стандартной программе. [41]
 |
Оптимальное распределение Z ( T для случая распределенной Гх. Тв 98 С, гкон 0 25.| Оптимальное распределение z ( t, TK ( I для случая Гх const 90 С. Гн 60 С, ZKOH 0 23. [42] |
Это существенно облегчает решение граничной задачи определения минимальной длины реактора при заданном выходе. Действительно, достаточно взять кривую Z ( T) для длинного оптимального реактора и определить, в каком сечении его имеется величина z, равная заданной. Поэтому в данном частном случае решение граничной задачи сводится только к одному этапу оптимизации режима наиболее длинного реактора, данные которого содержат данные всех других этапов. [43]
С характерными особенностями решений граничных задач для уравнения Гельмгольца познакомимся сначала на примере вещественных сферически симметричных решений в ограниченной области. [44]
Рассмотрим некоторые методы решения граничных задач. [45]
Страницы: 1 2 3 4