Решение - классическая задача
Cтраница 2
Чтобы проиллюстрировать процесс разработки алгоритма, рассмотрим несколько вариантов решения классической задачи усреднения. [16]
Очевидно, что представленный на рис 3.1 граф структур решения классической задачи выбора можно дополнить новыми маршрутами и каждый из имеющихся маршрутов детализировать и по последовательности решаемых подзадач, и по вариантам решения каждой подзадачи. [17]
На основе проведенного исследования видоизмененной задачи Дирихле легко указать способ решения классической задачи Дирихле. [18]
 |
Иллюстрация неединственности предельного решения. [19] |
Характеристическая диаграмма для этого случая приведена на рис. 9.9, иллюстрирующем решение классической задачи Бакли-Леве - ретта о нагнетании фазы 1 в бесконечную среду, первоначально насыщенную фазой 2 ( см. гл. [20]
В данном издании в первую главу включен дополнительно параграф, посвященный решению классической задачи о распаде произвольного разрыва. Это решение использовано в дальнейшем в качестве теста. [21]
В данной главе мы привели новые алгоритмы ПМГЭ и НМГЭ, позволяющие строить решения классических задач диффузии в областях с произвольным числом пространственных измерений. [22]
Одним из важнейших расчетов для применения в рациональном управлении случаем являются оценки, полученные при решении классической задачи теории вероятностей о разорении в биномиальной модели. [23]
В главе VII рассматриваются некоторые задачи, не разрешимые циркулем и линейкой, приводятся различные способы решения классических задач средствами, отличными от циркуля и линейки, а также некоторые способы приближенного решения этих задач. [24]
Отметим, что построенная асимптотика в старшем члене имеет такой же характер, что и асимптотика решения классической задачи, однако следующие члены асимптотики классической задачи и задачи для полулинейного материала существенно различаются. [25]
Вместе с развитием неголономных связей и теории общего их вида лриобретают значение новые методы в поисках решений классических задач аналитической механики. Такие новые методы базируются, можно сказать, на двух теоремах. Первая теорема высказана в работах П. В. Воронца в первых десятилетиях нашего века в следующей формулировке: каждый первый интеграл уравнений движения некоторой механической системы может считаться уравнением связи, наложенной на систему с соответствующими реакциями, равными нулю. Действительно, примем данный первый интеграл за связь и составим уравнения движения с множителем. Далее, учитывая, что первый интеграл тождественно удовлетворяет левым частям всех уравнений с множителем, мы придем к тому, что данный множитель должен быть равен нулю. Обратная же теорема должна читаться следующим образом. Положим, дана механическая система с заданными, пусть идеальными в смысле Лагранжа - Даламбера, связями и активными силами. Имеются динамические дифференциальные уравнения данной системы. Положим, требуется найти интеграл заданного вида для дайной системы уравнений. Тогда, ( приняв данный интеграл за уравнение дополнительной связи, будем составлять уравнения движения с подобной связью. Интеграл же может быть любой аналитической структуры, поскольку мы умеем уже составлять уравнения движения при связях любой, если можно так сказать, неголо-номности. Но, если при каких-либо параметрах системы, или предполагаемого первого интеграла, или при некоторых начальных данных, множитель обратится в ноль, то тогда действительно уравнение связи окажется первым интегралом данной задачи. [26]
Уравнения (2.7) - (2.9) интегрируются в квадратурах, после чего поля v и и находятся с помощью решения классической задачи гидродинамики об определении поля скорости по заданным распределениям ее дивергенции и вихря. [27]
Им дано доказательство существования и единственности решения, предложен метод численного решения, изучена устойчивость и асимптотическое поведение решений классической задачи Стефана и различных ее обобщений. [28]
Подход, основанный на рассмотрении пограничного слоя с использованием уравнений неразрывности, движения и энергии, наиболее широко используется при решении классических задач об отрыве потока. Этот подход будет подробно рассмотрен в следующих главах применительно к отрыву несжимаемого и сжимаемого потоков. Отметим здесь, что такой подход позволил успешно решить такие задачи об отрыве установившегося двумерного внешнего течения, как отрыв потока на профиле, при ламинарном и турбулентном режимах. [29]
Свойства многомерного броуновского движения, изложенные в приложении 6, дают возможность получить ( см. далее теорему 1) в вероятностных терминах решение классической задачи Дирихле. [30]
Страницы: 1 2 3 4