Решение - плоская задача
Cтраница 2
Решение плоской задачи в напряжениях ( интегрирование уравнений равновесия, условий сплошности, удовлетворение граничным условиям) в значительной степени упрощается, если ввести в рассмотрение некоторую четырежды дифференцируемую функцию координат точек тела, называемую функцией напряжения, или функцией Эри. [16]
Решение плоской задачи Robin a - Poincare для некоторых многосвязных областей Труды Главн. [17]
Решения плоских задач теории трещин находят применение также в инженерных методах расчетов на прочность пространственных тел с трещинами для получения различных приближенных и интерполяционных оценок. Разработанные методы решения плоских задач теории трещин могут быть перенесены на другие двухмерные граничные задачи для тел с разрезами. [18]
Решение плоской задачи теории упругости сводится к отысканию в области S, занятой телом, двух аналитических функций р ( г) и ty ( z), удовлетворяющих на границе тела определенным условиям. [19]
Решение плоской задачи теории упругости сводится к решению бигармонического уравнения относительно функции напряжений ср. Так как оно не содержит упругих постоянных, то на основании принципа Вольтерры можно утверждать, что это же уравнение справедливо и для плоской задачи теории вязкоупругости. Если граничные условия на границе односвязной области, занимаемой рассматриваемым телом, заданы в усилиях, то, как отмечалось в § 4.3, решение плоской задачи теории упругости не зависит от упругих постоянных. Следовательно, распределение напряжений в каждый момент времени t в вязкоупругом теле совпадает с распределением напряжений в упругом теле. [20]
Решение плоской задачи теории упругости сводится к определению трех составляющих напряжений - ах, Оу и гху, которые должны удовлетворять двум дифференциальным уравнениям равновесия и уравнению совместности при заданных граничных условиях. [21]
Решение плоской задачи теории упругости сводится к решению бигармонического уравнения относительно функции напряжений ср. Так как оно не содержит упругих постоянных, то на основании принципа Вольтерры можно утверждать, что это же уравнение справедливо и для плоской задачи теории вязкоупругости. Если граничные условия на границе односвязной области, занимаемой рассматриваемым телом, заданы в усилиях, то, как отмечалось в § 4.3, решение плоской задачи теории упругости не зависит от упругих постоянных. Следовательно, распределение напряжений в каждый момент времени t в вязкоупругом теле совпадает с распределением напряжений в упругом теле. [22]
Решение плоской задачи физически нелинейных тел методом конечных разностей - Прикл. [23]
Для решения плоской задачи, рассматриваемой в этой главе, предложены эффективные аналитические методы. Их можно найти в IX главе книги Лява ( 1) и во II, III и V главах книги Тимошенко ( 11), где рассмотрено большое число задач, имеющих практический и технический интерес. [24]
Для решения плоских задач [48] ряд авторов использует разложение представлений (1.76) в степенной ряд, что позволяет получить отображающие функции для областей, близких к многоугольникам с закругленными углами. [25]
Для решения плоской задачи теории упругости и для расчета трехмерных тел разработано много разнообразных конечных элементов. Основное различие между ними заключается в характере аппроксимации перемещений, а также в способе описания геометрии. Весьма плодотворным является нзопараметрический подход, в котором аппроксимация перемещений и геометрии осуществляется с помощью одних и тех же соотношений. Это позволяет построить одно -, дву - и трехмерные: конечные элементы произвольной конфигурации, в том числе криволинейные, обеспечивающие совместность конечиоэлементной модели. [26]
Приведем решение плоской задачи теории упругости для дискового образца с краевым U-образным вырезом различного радиуса закругления, а также с краевым вырезом и трещиной, выходящей на его край, при внецентренном растяжении посредством пальцев, вставленных в отверстия в образце. [27]
 |
Конформное, т. е. сохраняющее углы, отображение области плоскости. на плоскость г. [28] |
Для решения плоской задачи теории упругости иногда очень эффективно применение криволинейных координат, которые удобны для описания границ различного вида. Для этого наиболее пригодно конформное отображение с помощью комплексных аналитических функций. [29]
Из решения плоской задачи теории упругости использован тот факт, что распределение напряжений по толщине пластины может быть представлено в виде линейной комбинации экспоненциально-тригонометрических функций. Распределение напряжений в тонком слое определяется не только сжатием, но и изгибом. [30]
Страницы: 1 2 3 4