Решение - квантовомеханическая задача
Cтраница 1
Решения квантовомеханической задачи теснейшим образом связаны с решениями соответствующей задачи в рамках ньютоновской постановки. В частности, ясно, что стационарные квантовомеханические состояния могут наблюдаться только в окрестности устойчивого ньютоновского состояния равновесия. Поэтому первый логический шаг для квантовомеханического решения задачи заключается в проведении статического анализа устойчивости в рамках ньютоновской механики, и действительно, этот шаг часто дает всю необходимую информацию для описания макроскопических механических свойств твердого тела. В качестве типичной работы этого направления можно упомянуть работу Мак-миллана и Келли, в которой для описания взаимодействия атомов в рамках ньютоновского приближения используются полуэмпирические потенциалы типа потенциалов Леннард-Джонса и Борна - Майера. [1]
Решение квантовомеханических задач в теории молекулы сводится к испытанию при помощи уравнения ( III. Та из этих функций, которая даст минимальное значение Е, может считаться наилучшим образом опи-г няютп ей состояндр РИРТ. [2]
Решение квантовомеханической задачи требует формулировки граничных условий в точках х 0 и х а. Мы не имеем возможности строго объяснить, почему в этих точках Ф - функция и ее производная с. Для того чтобы подчеркнуть важность абстрактных принципов, добавим, что условие непрерывности волновой функции и ее производной является следствием требования сохранения числа частиц: если на потенциальный барьер падает одна частица, то в результате взаимодействия с барьером она не может исчезнуть и не могут возникнуть новые частицы. К граничным условиям необходимо отнести и требование о структуре волновой функции вне барьера. Считая, что частица налетает на барьер слева, мы понимаем, что при х 0 волновая функция - линейная комбинация падающей и отраженной волн де - Бройля, а при х а имеет место только одна волна - прошедшая. [3]
Решение квантовомеханических задач в теории молекулы сводится к испытанию при помощи уравнения ( II 1.36) различных функций, согласующихся с физической картиной движения электронов в молекуле. Та из этих функций, которая даст минимальное значение Е, может считаться наилучшим образом описывающей состояние системы. [4]
Решение квантовомеханической задачи о движении электронов в кристалле приводит к выводу, что в случае идеальной кристаллической решетки электроны проводимости не испытывали бы при своем движении никакого сопротивления и электропроводность металлов была бы бесконечно большой. Однако кристаллическая решетка никогда не бывает совершенной. Рассеяние электронов на атомах примеси и на фонолах приводит к возникновению электросопротивления металлов. Чем чище металл и ниже температура, тем меньше это сопротивление. [5]
Решения обычной квантовомеханической задачи для каждой отдельной молекулы не требуется. [6]
Следовательно, решение задачи о жестком ротаторе является решением обшей квантовомеханической задачи об угловом моменте. [7]
Полученные в предыдущем пункте соотношения в принципе пригодны для решения любой квантовомеханической задачи. Особый интерес представляет задача рассеяния, рассмотрением которой мы и ограничимся. [8]
Ввиду большей сложности строения молекул по сравнению с атома ми решение квантовомеханических задач усложняется. [9]
При энергиях, сравнимых или больших, чем 13 6 Z23, необходимо решение соответствующей квантовомеханической задачи. В квантовой механике тормозное излучение обычно характеризуется дифференциальным сечением а ( со) рождения фотона в данном интервале частоты. Это сечение получают в результате интегрирования по направлениям излучаемых фотонов и рассеянных электронов. [10]
Если неравенство ( 21 11) выполняется, то можно развить приближенный метод решения квантовомеханических задач, основанный на введении поправок в классическое описание. [11]
Вопрос о характере возбуждения ядра связан с большими трудностями, которые происходят как от нашего незнания специфических ядерных сил, так и от сложности решения соответствующей квантовомеханической задачи, если бы даже силы были известны. [12]
Во втором подходе, различные варианты которого развиваются до самого последнего времени [ главным образом с целью описания фотоэмиссии при относительно высоких частотах), величина ix находится из решения модельной квантовомеханической задачи. [13]
 |
Потенциальная энергия частицы в одномерной потенциальной яме. Потенциал V равен нулю между точками х 0 и х L и внезапно становится бесконечно большим для всех точек с х. О и х L. [14] |
Хотя задача о движении свободной частицы может показаться тривиальной, на самом деле она имеет большое значение. Например, решение квантовомеханической задачи о рассеянии основано на использовании волновой функции свободно движущейся частицы. [15]
Страницы: 1 2