Максимальное значение - энтропия
Cтраница 1
Находя максимальное значение энтропии, мы получаем совершенно аналогично классическому случаю закон распределения молекул по энергетическим уровням. [1]
И обозначает максимальное значение энтропии. [2]
Доказать необходимость максимального значения энтропии для равновесного состояния системы на основе обобщенного уравнения термодинамики невозможно. Однако равновесие невозможно при немаксимальном значении энтропии. [3]
При наличии максимального значения энтропии Н ( х, у) система не имеет никакой организации и значения величин х и у не связаны между собой. [4]
Доказать необходимость максимального значения энтропии для равновесного состояния системы на основе обобщенного уравнения термодинамики невозможно. Однако равновесие невозможно при немаксимальном значении энтропии. [5]
Формула (1.1) выражает максимальное значение энтропии (1.8); когда все возможные состояния системы равновероятны, она наиболее неупо-рядоченна, а следовательно, ее энтропия должна иметь наибольшее значение. [6]
Другими словами, максимальное значение энтропии коррозионной пары с конечным числом состояний равно логарифму этого числа и достигает Smax тогда, когда все состояния равновероятны. В случае, если состояния коррозионной пары известны заранее, то ее энтропия равна нулю. [7]
Состояние системы с максимальным значением энтропии и есть состояние устойчивого равновесия. Действительно, в этом состоянии в системе необратимые процессы протекать не могут, так как в противном случае энтропия системы должна была бы возрастать, чего быть не может. [8]
Так как состояние равновесия отвечает максимальному значению энтропии, а потоки в этом состоянии исчезают, то все параметры в равновесном состоянии обращаются в нуль. [9]
Метастабильное состояние равновесия характеризуется также максимальным значением энтропии ( и минимумами энергии и термодинамических потенциалов), но для системы возможны и другие состояния равновесия, в которых при тех же значениях энергии, объема и количеств веществ энтропия имеет еще большие значения. [10]
Если термодинамическое равновесие, которое соответствует максимальному значению энтропии, имеет лишь статистическую природу, то следует ожидать отклонений от наиболее вероятных значений при наблюдениях в очень малых областях. С этими флуктуациями плотности связано рассеяние света в атмосфере, в частности цвет неба; теория этого явления позволяет вычислить число Авогадро из спектрального распределения интенсивности рассеянного света. Если в жидкости имеются малые, но все же заметные под микроскопом частицы ( коллоидные частицы), то видно их нерегулярное дрожание, обусловленное тем, что удары молекул жидкости с разных сторон не в точности уравновешиваются в каждое мгновение: то с одной, то с другой стороны частицу ударяет большее число молекул, и она смещается в соответствующем направлении. Сущность этого явления, названного броуновским движением ( в честь английского ботаника Броуна), долго оставалась неясной. Но под микроскопом наблюдается скорость, на много порядков меньшая, если определять ее обычным образом как отношение пути ко времени. В действительности же скорость частицы столь часто меняет свое направление, что наблюдаемое движение такой частицы представляет собой лишь грубое приближение истинного зигзагообразного движения. [11]
Если система находится в состоянии равновесия, характеризующемся максимальным значением энтропии, то наиболее вероятными будут процессы, при которых энтропия системы не изменяется. Из сопоставления этих выводов со вторым началом термодинамики видна их эквивалентность. [12]
В данном примере ( при двух возможных исходах) максимальное значение энтропии равно одной двоичной единице. [13]
При этом следует учесть, что распределение Флори дает максимальное значение энтропии. [14]
 |
Изменение энтропии изолированной системы конечных размеров. [15] |
Страницы: 1 2 3 4