Cтраница 1
Решение уравнения конвективной диффузии [7] в общем виде получить нельзя, так как в уравнении имеется скорость гидродинамического течения жидкости, зависящая как от геометрии электролизера, так и от характера физических условий, определяющих поток жидкости. [1]
Решение уравнений конвективной диффузии для вращающегося диска является одним из немногочисленных случаев точного решения полной системы уравнений гидродинамики. Кроме того, вращающийся диск как поверхность реакции обладает одной особенностью, отличающей его от других поверхностей реакций в движущейся жидкости: условия переноса реагирующих частиц в любой точке диска, независимо от расстояния ее до оси вращения, совершенно идентичны. Такие поверхности называются равнодоступными в диффузионном отношении. [2]
Решение уравнения конвективной диффузии значительно усложняется, если исчезновение промежуточного продукта происходит в результате гомогенной химической реакции первого ( константа скорости k) или второго ( константа скорости k) порядка. Полученные аналитические выражения имеют приближенный характер и могут применяться лишь при соблюдении ряда ограничительных условий. [3]
Для решения уравнений конвективной диффузии используется интегральное преобразование Лапласа по продольным координатам. [4]
При решении уравнения конвективной диффузии принято, что диффузией в продольном направлении можно пренебречь по сравнению с диффузией в поперечном направлении. [5]
Для нахождения решений уравнений конвективной диффузии необходимо знать систему граничных условий. Последние задаются, как правило, на поверхности реакции и вдали от нее, в толще раствора. [6]
В этом случае решение уравнения конвективной диффузии будет мало отличаться от решения для гладкой пленки: некоторое увеличение вызвано увеличением поверхности контакта. С увеличением амплитуды наложенное возмущение может сильно повлиять на характер движения, а следовательно, на массообмен в пленке. В этом случае третий член в уравнении (1.3.8) становится значительным. [7]
Как отмечено выше, решение уравнения конвективной диффузии для случая волнового течения пленки возможно только с помощью численных методов. Это является следствием нестационарности во времени и неоднородности в пространстве поверхности раздела газ - жидкость, а также невозможностью пренебречь какими-либо членами в основном уравнении. Основная трудность при решении уравнения (4.1) связана с зависимостью от времени распределения скорости. Кроме того, волновые параметры могут быть неоднородными, поскольку реальный волновой процесс включает спектр длин волн и фазовых скоростей. Лишь частным случаем является течение с двумерными регулярными волнами, наблюдающееся в области вблизи входного участка пленки, следующего сразу за безволновой входной областью. [8]
Таким образом, и решение уравнений конвективной диффузии с учетом особенностей термодинамики критической области и опыт показывают, что скорость гетерогенной химической реакции в критической области не зависит от состава раствора. [9]
Кроме того, приводится решение уравнения конвективной диффузии для иолуограниченного тела при граничных условиях первого рода и для тела конечной длины при условиях первого и третьего рода. [10]
Таким образом, и решение уравнений конвективной диффузии с учетом особенностей термодинамики критической области и опыт показывают, что скорость гетерогенной химической реакции в критической области не зависит от состава раствора. [11]
Даже после сделанных упрощений решение уравнения конвективной диффузии с химической реакцией связано с большими трудностями. Важной составной частью системы уравнений (1.10) является член / ХИм, описывающий скорость образования ( расхода) каждого из компонентов в результате химических превращений. Нелинейный характер этой составляющей существенно усложняет расчет хемосорбционных аппаратов. [12]
Полученное распределение скоростей используется для решения уравнения конвективной диффузии, и определяются локальные коэффициенты массопередачи в виде функции сферических координат. [13]
Это выражение, полученное в результате решения уравнения конвективной диффузии с распределением скоростей по Адамару и Рыбчинскому и с сохранением членов первого порядка малости, прии, г 0 формально отличается от формулы Хигби ( 29) только постоянным множителем / / 3 - Однако затухание турбулентных пульсации вблизи подвижных границ раздела фаз, являющееся одним из ключевых вопросов, даже в рамках теории В.Г.Левича выялено весьма упрощенно. Недостаточная разработанность теории турбулентности вообще и особенно в применении к системам газ - жидкость пока не позволяет сделать это гидродинамически строго. [14]
В этом случае задача сводится к решению уравнений конвективной диффузии для экстраген-та и хемосорбента, связанных между собой условиями сопряжения на фронте химической реакции. Если значения велики, то, как показано в разделе 4.2, в качестве уравнения конвективной диффузии можно использовать уравнение Кронига и Бринка. [15]